Крупномасштабное движение

Cтраница 1

Крупномасштабные движения определяются как движения с достаточно большим L, при котором с порядка или меньше единицы. [1]

Подобные крупномасштабные движения воздушных масс хорошо видны на космических снимках. В область циклона с пониженным давлением стягиваются воздушные массы, поэтому спиралевидные облачные структуры с закручиванием против часовой стрелки являются естественными трассерами циклонов. Из области антициклона с повышенным давлением наблюдается также движение воздушных масс, но с вращением уже по часовой стрелке. [2]

Энергия крупномасштабных движений, находящихся у границы раздела жидкостей ( в области межфазной турбулентности) и направленных по нормали к поверхности раздела, затрачивается на деформацию поверхности. Энергия турбулентных пульсаций, действующих на поверхности раздела со стороны турбулентного потока, расходуется на совершение работы по преодолению сил межфазного натяжения в связи с увеличением поверхности раздела при ее деформации и сил тяжести, обусловленных разностью плотностей взаимно внедряющихся жидкостей. Под действием отдельной турбулентной пульсации поверхность раздела прогибается сначала по форме шарового сегмента ( см. рис. 17), затем с ростом интенсивности турбулентности при увеличении скорости течения в результате значительного прогиба поверхности в сдвиговом потоке может образоваться капля. [3]

Статистический ансамбль крупномасштабных движений образует общую циркуляцию Мирового океана. [4]

Определение размера крупномасштабных движений представляет известную трудность. [5]

Статистический ансамбль крупномасштабных движений образует общую циркуляцию Мирового океана. [6]

Определяющим фактором крупномасштабных движений является их резонанс с колебанием поверхности раздела. [7]

Основным типом крупномасштабных движений твердой фазы псевдоожиженного слоя являются циркуляционные течения различной периодичности и пространственных масштабов. Для исследования и математического описания такого рода течений важное значение имеет установление вязкостных характеристик взвешенной твердой фазы. При формулировке уравнений движения твердой фазы необходимо знать закон переноса импульса в твердой фазе псевдоожиженного слоя. Основной трудностью при проведении экспериментов по измерению эффективной вязкости псевдоожиженного слоя является нестабильность его механических свойств. Псевдоожиженный слой существует лишь постольку, поскольку внутри него существует взаимное перемещение фаз, и внесение в слой для измерения тех или иных его параметров каких-либо зондов, отличающихся по своим аэродинамическим характеристикам от частиц твердой фазы, неминуемо приводит к локальным искажениям структуры слоя. При проведении экспериментальных исследований вязкости псевдоожиженного слоя, например с помощью ротационных вискозиметров стандартных конструкций, обнаруживается, что полученная кривая течения зависит от характера сухого трения твердой фазы на поверхности ротора. В ряде работ [5, 34] отмечались существенные отклонения от ньютоновского поведения твердой фазы при псевдоожижении, что дает основание считать более перспективной разработку нелинейных реологических моделей псевдоожиженного слоя. [8]

Эффективная трубка. [9]

Единств, механизм крупномасштабного движения макромолекул в системе сильноперепутанных цепей - диффузионное проползание макромолекулы вдоль эфф. [10]

При диагностических расчетах скорости крупномасштабных движений vzj VQ, Vb в уравнениях (8.9) задаются по фактическим или климатическим данным и уравнения решаются относительно концентраций с рассматриваемых газов. Для упрощения расчетов здесь иногда используется двумерная модель ( зональная, в которой VK 0 и все поля не зависят от долготы К) или даже одномерная модель ( вертикальной диффузии, в которой крупномасштабные движения не учитываются, вертикальный обмен параметризуется одним коэффициентом Kzz и все поля зависят лишь от z); нередко ограничиваются расчетом только стационарных моделей. [11]

Очевидно, что характеристики крупномасштабных движений слабо меняются на расстояниях порядка г, если г достаточно мало по сравнению с интегральным масштабом турбулентности. Поэтому разность скоростей в двух близко расположенных точках наиболее подходит для описания мелкомасштабных флуктуации. Следовательно, изучение структурных функций и их спектров представляет наибольший интерес. [12]

При диагностических расчетах скорости крупномасштабных движений vz, VQ, VK в уравнениях (8.9) задаются по фактическим или климатическим данным и уравнения решаются относительно концентраций с рассматриваемых газов. Для упрощения расчетов здесь иногда используется двумерная модель ( зональная, в которой VK 0 и все поля не зависят от долготы А) или даже одномерная модель ( вертикальной диффузии, в которой крупномасштабные движения не учитываются, вертикальный обмен параметризуется одним коэффициентом Kzz и все поля зависят лишь от z); нередко ограничиваются расчетом только стационарных моделей. [13]

Это значение относится к крупномасштабным движениям, а в мелкомасштабной конвекции, проявляющейся в грануляции, е может быть существенно больше, поскольку там действует другой механизм - вертикальная неустойчивость атмосферы. [14]

Если в среде имеют место крупномасштабные движения с полем скоростей vit то уравнение переноса (5.9) формально не изменится. Однако взаимодействие квантов с веществом зависит от скорости движения меняющей частоту квантов из-за эффекта Доплера. В связи с этим удобнее записать уравнение переноса в сопутствующей системе координат покоящейся относительно вещества. В этой системе правая часть (5.9) не меняется, но необходимо учесть изменения в конвективных членах левой части. [15]

Страницы: 1 2 3 4