Рассматриваемое движение

Cтраница 3

При Ci 0 рассматриваемое движение устойчиво по отношению к возмущениям рассматриваемой длины волны, а при сг - 0 - неустойчиво. [31]

Графоаналитические способы определения коэффициентов гармонической линеаризации.| Зависимость значений расчетных амплитуд колебания скорости от постоянной части решения. [32]

Известно, что рассматриваемое движение находится на границе-устойчивости, если годограф характеристического уравнения удовлетворяет двум требованиям. Первое - при увеличении амплитуды а на малую положительную величину Да годограф полинома Т ( s) 0 охватывает начало координат и движение устойчиво. [33]

Зависимость величины первого коэффициента гармонической линеаризации от амплитуды автоколебаний. [34]

Известно, что рассматриваемое движение находится на границе устойчивости, если годограф характеристического уравнения удовлетворяет двум требованиям. [35]

Таким образом, рассматриваемое движение жидкости оказывает воздействие на стенку в окрестности точки Р; при отсутствии упора стенка в этой точке выпучивается в наружную сторону. [36]

Чтобы установить картину рассматриваемого движения, докажем следующую теорему Эйлера - Даламбера: всякое элементарное перемещение тела, имеющего неподвижную точку, представляет собою элементарный поворот вокруг некоторой мгновенной оси вращения, проходящей через эту точку. [37]

Подвижным аксоидом для рассматриваемого движения служит конус вращения вокруг оси ОС. [38]

Основными кинематическими характеристиками рассматриваемого движения являются скорость и ускорение поступательного движения, равные скорости и ускорению полюса ( ОПОСТИА, апост аА), а также угловая скорость со и угловое ускорение Е вращательного движения вокруг полюса. [39]

Чтобы установить картину рассматриваемого движения, докажем следующую теорему: в каждый момент времени е теле, движущемся вокруг неподвижной точки, имеется прямая, скорости точек которой равны нулю. [40]

Подвижным аксоидом для рассматриваемого движения служит конус вращения вокруг оси ОС. [41]

Основными кинематическими характеристиками рассматриваемого движения являются скорость и ускорение поступательного движения, равные скорости и ускорению полюса ( ап Ст А, апост ад), а также угловая скорость со и угловое ускорение е вращательного движения вокруг полюса. [42]

Следовательно, при рассматриваемом движении листа фанеры скорости всех его точек одинаковы. [43]

Отсюда следует, что рассматриваемое движение может быть только сверхзвуковым. [44]

Отсюда следует, что рассматриваемое движение является суперпозицией двух взаимно перпендикулярных гармонических колебаний одинаковой частоты, что в общем случае приводит к эллиптической орбите. Известным примером такого движения служат малые колебания сферического маятника. Заметим, между прочим, что обычные фигуры Лиссажу получаются в результате сложения двух взаимно перпендикулярных синусоидальных колебаний, частоты которых относятся как целые числа. Следовательно, движение под действием центральной силы / - kr дает нам простейшую из фигур Лиссажу. [45]

Страницы: 1 2 3 4