Пристенное турбулентное движение

Cтраница 1

Пристенное турбулентное движение существенным образом еави сиг от значения числа Рейнольдса, которое входит в уравнения дш - кения в качестве аргументу черев турбулентную вязкость 9Г Д которая выражается черев базовый масштаб скорости ( if - Ц); кО - ордината базовой скорости пока остается неопределенной. [1]

В теории пристенного турбулентного движения в качестве масштаба скорости принимвется дкнакическмя скорость [4,21,22,23,24,28, 29,34,37,41,45] l / j t / О, которая позволяет описать турбулентное движение в универсальных координатах. [2]

Поле скоростей турбулентного потока в трубе круглого сечения и его описание. [3]

Хорошее описание пристенного турбулентного движения уравнением (3.53) подтверждает достоверность того, что источником пристенной турбулентности являются вязкие выбросы, образовавшиеся в результате волнового взаимодей-твия вязкой и турбулентной сред. [4]

Поле скоростей турбулентного потока в трубе круглого сечения и его описание. [5]

Распределение скоростей пристенного турбулентного движения в физических координатах ( u / Uf ( y)) по данным экспериментов показано на рис. 3.14, б: в области 1 имеет место линейное распределение скоростей, 2 - логарифмическое, а в области 3 - распределение скоростей описывается квадратичной параболой. Такое распределение скоростей турбулентного потока можно объяснить так: непосредственно возле стенки имеет место движение Куэтта, которое определяется молекулярной вязкостью; во второй области крупномасштабные образования являются причиной переменной вязкости, здесь создается логарифмическое распределение скоростей; в третьей области - турбулентная вязкость не зависит или мало зависит от координат. Малая зависимость турбулентной вязкости от координат около оси трубы является результатом разрушения вязких струй сверху потока вдоль направления движения. [6]

Модель трехслойной наложенной структуры пристенного турбулентного движения состоит из вязкого и полусуммы струйного и квадратичного слоев. При больших числах Рейнольдса ( Rek l) можно пренебречь влиянием вязкого подслоя, и функция связи х определяется только полусуммой струйного и квадратичного слоев. [7]

В шестой главе интегральные параметры пристенного турбулентного движения в трубах описаны при помощи гидродинамических функций. В конце главы дана общая методика расчетов турбулентного движения в трубах при помощи гидродинамических функций. [8]

Ли / 289, 290 / пристенное турбулентное движение представляется как существенно нестационарное; при этом вязкий подслой то образуется, то распадается снова. Имеется в виду, что частицы среды, обладающие высокой скоростью, переносятся из турбулентной области к стенке, т.е. у самой стенки наблюдается высокая скорость движения. Эти частицы, взаимодействуя с вязким подслоем и твердой стенкой, создают очень большой градиент скорости и соответственно высокое значение вязкого касательного напряжения, что приводит к уменьшению скорости примыкающих частиц. [9]

Рассмотрение о з, ннса энергии пристенного турбулентного движения позволяет несколько раскрыть механизм этого движения. По современник представлениям [ о4 ] ио турбулентном ядра потока энергия передается в вяпкий подслой со скоростью, Го / уэ, где оно частично превращается в турбулентную энергию, а частично переходит в тепло вследствие прямой диссипации. [10]

Понятие локальное число Рейнольдса в формуле (3.4) связано со структурой пристенного турбулентного движения, т.е. оно характеризует не весь поток, а локальные свойства турбулентного движения. Число Рейнольдса, например, выраженное через радиус трубы, характеризует весь поток; при этом в пределах потока локальные ( местные) числа Рейнольдса могут быть равны или меньше интегрального ( общего) числа Рейнольдса, и при этом локальные свойства потока в рассматриваемой точке остаются турбулентными. Переход от турбулентного ядра в вязкий подслой происходит при определенном числе Рейнольдса, намного меньшем общего числа Рейнольдса всего потока. [11]

Таким образом, уравнение (3.53) описывает локальное распределение скорости в универсальных координатах всего пристенного турбулентного движения. [12]

В данном учебной пособии турбулентное движение в гладких трубопроводах гидросистем описывается на основе аналитической теории пристенного турбулентного движения, разработанной автором. При этом кинематические и динамические параметра турбулентного движения описывается без привлечения эмпирических xoj эффициентов. Все известные и вновь полученные коэффищентн, ко-эффидаент Дарси турбулентного движения, определяются теоретически. Формулы, описывающие кинематические и динамические параметры в трубопроводах гидросистем доведены до инженерных расчетных формул, они легко вводятся в ЭВМ и тем самим ускоряю. [13]

Решение уравнения (3.9) с учетом выражения (3.8), приведенное в предыдущих параграфах, показывает, что оно хорошо описывает пристенное турбулентное движение в трубах круглого сечения. [14]

G) о учетом внрпжвиил ( k 4), приведен нов в пред идущих пчраграфаэс, иокавншшт, что оно хорошо опионва ет пристенное турбулентное движение в труоах круглого сечения, Рг. [15]

Страницы: 1 2