Беспорядочное движение - электрон
Cтраница 2
Измерения, произведенные с помощью особого метода, получившего название метода зонда, показали, что скорости этого беспорядочного движения электронов имеют максвеллово распределение. При этом средние кинетические энергии относительно очень велики и колеблются, в зависимости от природы газа и условий разряда, приблизительно от 2 до 10 эв. [16]
Обычно принимаемая теория Фрелиха4 предполагает, что этот вид пробоя связан с тем, что под действием внешнего электрического поля увеличение беспорядочного движения электронов происходит быстрее, чем отдача избыточной энергии материалу. [17]
Зависимыми переменными, которые теория стремится выразить через данные наперед параметры разряда, являются: продольный градиент потенциала JEap, концентрация электронов по оси трубки пе, температура электронного газа Те или соответствующая средняя скорость беспорядочного движения электронов ve, плотность тока положительных ионов на стенки ip, суммарная мощность излучения плазмы ( мощность излучения единицы длины трубки) j § R. Вспомогательным параметром, необходимым для решения задачи, является еще число ионизации, приходящихся на один электрон в течение одной секунды. Излучаемая мощность, в свою-очередь, связана с концентрацией возбужденных атомов па. Ввиду практической невозможности решить задачу с учетом всех многочисленных возбуждаемых в разряде энергетических уровней атомов обычно делают упрощающее предположение о наличии одного усредненного возбужденного уровня. Для решения составляют уравнения, связывающие отдельные искомые параметры плазмы между собой и с наперед заданными макроскопическими параметрами. Число уравнений должно быть равно числу параметров, которые желательно вычислить или необходимо ввести для решения задачи. [18]
Этот разряд имеет вид чрезвычайно узкого шнура ( независимо от формы содержащего газ сосуда и от формы электродов) и характеризуется полным преобладанием термической ионизации над другими видами последней, а также равенством между средней энергией беспорядочного движения электронов и нейтральных частиц газа. [19]
Прием очень слабых сигналов затруднен внутренними шумами радиоприемника. Они обусловлены беспорядочным движением электронов в электронных лампах и деталях приемника. Наиболее вредны в этом отношении шумы, возникающие в первых ступенях - в усилителе высокой частоты и в преобразователе. Внутренние шумы ограничивают величину усиления, которая может быть достигнута при использовании современных приемно-усилительных ламп. [20]
Прием очень слабых сигналов затруднен внутренними шумами радиоприемника. Они обусловлены беспорядочным движением электронов в электронных лампах и деталях приемника. Наиболее вредны в этом отношении шумы, возникающие в первых каскадах - в усилителе высокой частоты и в преобразователе. Внутренние шумы ограничивают величину, усиления, которая может быть достигнута при использовании современных приемо-усили-тельных ламо. [21]
Свободные электроны, заполняющие пространство между молекулами проводника, в отсутствие поля находятся в состоянии беспорядочного теплового движения. При наличии поля на беспорядочное движение электронов накладывается их равномерно ускоренное движение навстречу направлению поля. [22]
 |
Ток в электролите. [23] |
При наличии в проводнике электрического поля напряженностью U / 1, направленного вдоль провода, на свободные электроны действуют силы этого поля и они приобретают ускорение в направлении, противоположном направлению поля. Таким образом, на беспорядочное движение электронов накладывается равномерно ускоренное движение в указанном направлении. [24]
Свободные электроны, заполняющие пространство между молекулами проводника, в отсутствие поля находятся в состоянии беспорядочного теплового движения. При наличии поля на беспорядочное движение электронов накладывается их равномерно ускоренное движение навстречу направлению поля. Движение электрона продолжается до столкновения его с другим электроном или молекулой. [25]
В некоторых газах видимое глазом свечение остова возникает лишь при больших давлениях. В темном остове и в положительном столбе беспорядочное движение электронов преобладает над направленным. Развития электронных лавин здесь не происходит, и эта область тлеющего разряда представляет собой газ в состоянии плазмы, свойства которой будут описаны в следующей главе. [26]
Только что разобранный случай является предельным, так-как при подсчете количества энергии, передаваемого одним электроном в 1 сек. При очень малых напряженностях поля, когда средняя энергия беспорядочного движения электрона мало отличается от средней кинетической энергии частиц газа, мы имеем другой предельный случай, и согласно ( 44 11) и ( 44 12) А е почти постоянно. [27]
Наименьшая величина энергии излучения, которая вызывает на выходе термоэлемента сигнал, больший или равный среднему сигналу шума, называется порогом чувствительности термоэлемента. Этот параметр определяется флуктуациями напряжений термоэлектродвижущей силы, которые обусловлены тепловым беспорядочным движением электронов. [28]
Он является сравнительно мощным источником шума, дающим возможность получить среднеквадратичное напряжение шума вплоть до нескольких вольт. Его шумовые свойства, как и других газоразрядных приборов, связаны с беспорядочным движением электронов в плазме ионизированного газа. [29]
Только что приведенная схематическая картина образования стабильных страт не объясняет явления бегущих страт. Оно также не вполне вяжется с представлением о том, что в плазме беспорядочное движение электронов преобладает над их направленным движением. Поэтому вопрос о механизме образования страт нельзя считать однозначно решенным. [30]
Страницы: 1 2 3