Cтраница 1
Безвихревое движение несжимаемой жидкости в многосвязной области обладает меньшей кинетической энергией, чем всякое другое движение с теми же самыми нормальными компонентами скорости на границе и одинаковыми значениями полного расхода через каждый из различных независимых каналов области. [1]
Задача о безвихревом движении несжимаемой жидкости сводится таким образом просто к решению уравнения (22.1) при соответствующих граничных условиях. Мы рассмотрим некоторые основные аспекты этой задачи в этом и следующем пунктах; вопросы, касающиеся движения сжимаемой жидкости, будут изучаться в гл. [2]
Наибольший практический интерес имеет плоское стационарное безвихревое движение несжимаемой жидкости. Плоским будем называть такое движение, при котором все частицы жидкости перемещаются параллельно некоторой плоскости. При этом движение во всех плоскостях, параллельных этой плоскости, одинаково. [3]
Наибольший практический интерес имеет плоское стационарное безвихревое движение несжимаемой жидкости. Плоским будем называть такое движение, при котором все частицы жидкости перемещаются параллельно некоторой плоскости. При этом движение во всех плоскостях, параллельных этой плоскости, одинаково. [4]
Если мы отбросим это ограничение, то будем иметь следующую теорему: безвихревое движение несжимаемой жидкости в п-связной области вполне определено, если даны как нормальная компонента скорости для всякой точки границы, так и значение циркуляции для всякой из п независимых неприводимых замкнутых кривых, которые можно провести в данной области. [5]
В предыдущем параграфе уравнение Бернулли было получено из уравнений Навье - Стокса для случая безвихревого движения несжимаемой жидкости. Однако уравнение Бернуляи может быть получено и в иных предположениях. [6]
Из теоремы Кельвина следует, что если на границе односвязной области скорости равны нулю, то единственным возможным безвихревым движением несжимаемой жидкости внутри такой области является покой. [7]
Из теоремы Кельвина можно сделать следующее заключение: если на границе односвязной области скорости равны нулю, то единственным возможным безвихревым движением несжимаемой жидкости внутри области является покой. [8]
Из уравнений (40.1) видно, что, как и в случае электрического моделирования, возможны два типа аналогии между безвихревым движением несжимаемой жидкости и рассматриваемым ламинарным течением. [9]
Отметим, что уравнение Лапласа характеризует не только потенциал электрического поля в той его части, в которой нет зарядов, но и потенциал стационарного безвихревого движения несжимаемой жидкости и температуру в стационарном тепловом поле. [10]
Для определенной ограниченной массы жидкости или газа связь между моментом массы и ротором скорости отсутствует. Известны безвихревые движения несжимаемой жидкости с конечным моментом, получающиеся при вращении заполненного жидкостью сосуда неправильной ( не осесимметричной. [11]
Уравнение ( 9 - 31) есть уравнение Лапласа, и его решение при заданных граничных условиях дает распределение ( p yh) в пространстве. В § 6 - 6 уравнение Лапласа было получено для безвихревого движения несжимаемой жидкости, а функция, удовлетворяющая уравнению Лапласа, была названа потенциалом скорости. В дополнение к этому мы увидим ниже, что для некоторых потоков вязкой жидкости величина ( p yh) будет служить потенциалом скорости. [12]
Но ясно, что при этих условиях функции ф ( лг, у) и v ( x, у) должны совпадать. Таким образом, рассматриваемый случай стационарного одномерного движения вязкой жидкости полностью свелся к хорошо изученной ранее задаче о безвихревом движении несжимаемой жидкости. [13]