Cтраница 4
Это уравнение представляет семейство конусов, расположенных относительно косоугольных осей точно так же, как конусы девиации расположены относительно осей деформации. Найденные поверхности могут быть названы кону-гпми полной девиации. Замечая, что на основании сказанного в начале этого параграфа девиация радиусов-векторов в неподвижных плоскостях совершается от линии, не изменяющей направления, с меньшим удлинением к линии с большим удлинением, получаем для полного движения совершенно такую же теорему, как для внутреннего. В случае гущесшованпя трех не изменяющих направления линий бесконечно ма. [46]
Магнитное действие на свет, открытое Фарадеем, зависит от направления движения движущихся частиц. Так, например, в среде, обладающей этой способностью, частицы, первоначально расположенные на прямой линии, параллельно линиям магнитной силы, будучи смещены винтообразно относительно этой линии как оси, и затем отброшены тангенциально с такими скоростями, что они описывают круги, будут иметь различные скорости в зависимости от того, совершается ли их движение по одному направлению ( такому, как условное направление гальванического тока в намагничивающей катушке) или в обратном направлении. Абсолютные круговые движения вследствие этого или являются равными или такими, что они сообщают равные центробежные силы частицам, о которых речь шла в самом начале. Из этого следует, что световые движения являются только составляющими полного движения и что меньшей величины световая составляющая в каком-нибудь направлении, сложенная с движением, существующем в среде, когда в ней еще не распространяется никакой свет, дает результирующую, равную результирующей большего светового движения в обратном направлении, сложенного с тем же самым несветовым движением в среде. [47]
Рассмотрим частицу около какой-нибудь точки в некотором связном подмножестве многообразия центральных движений Мг. Обозначим через R получаемую таким образом трубчатую область вместе с предельными точками. При возрастании t конец трубки R движется внутрь трубки, и вес В переходит в свою собственную или несобственную часть. По вследствие свойства региональной рекуррентности эта область не может перейти в свои собственную часть, и, следовательно, она переходит в себя. Таким образом, трубка, образованная частицей, при изменении t в любом из обоих возможных направлений будет одна и та же и будет состоять из полных движений. [48]
Дисперсионные силы обладают тремя характерными чертами. Наконец, эти силы аддитивны. Это означает, что энергия взаимодействия между двумя молекулами не зависит от присутствия третьей. Казалось бы, двигаться в такт три электрона не могут. Однако полное движение в такт не осуществляется из-за большой нулевой энергии. Состояние ориентировки осуществляется лишь на доли процента чаще, чем наиболее невыгодная конфигурация. Такой малый учет положения соседнего электрона может быть осуществлен одновременно по отношению к многим соседям. [49]