Нелинейное двулучепреломление
Cтраница 1
 |
Полностью оптический керровский затвор, использованный для оптического стробирования. [1] |
Нелинейное двулучепреломление, вызванное каким-либо импульсом, может быть использовано для изменения его же формы, поскольку пропускание через световод и поляризатор становится зависящим от интенсивности. [2]
 |
Амплитуды импульсов и ( сплошная линия и v ( штриховая линия ] при Е, 5п ( верхний ряд и Е, Штг ( нижний ряд при 6 30. Значение параметров N 0 8 и 6 0 15 в левой колонке JV и 6 в npaeof колонке. [3] |
Ясно, что нелинейное двулучепреломление в волоконных све товодах может воздействовать на динамику солитонов различным. С практической точки зрения интересно, как расстройк; групповых скоростей будет воздействовать на работу солитонно. Для световодов, поддерживающих поляризацию, необ ходимо возбуждать солитоны с состоянием поляризации вдол. Результаты данного раздела говорят о том, что мальв отклонения от идеальных условий не будут сильно воздействовать н; характеристики солитонов, поскольку поляризационная мода большей амплитудой способна захватить другую поляризационную моду, так что они могут распространяться вместе, несмотря Hi разницу в групповых скоростях. Воздействие случайных флуктуацМ двулучепреломления на распространение солитонов в обычны световодах, не поддерживающих поляризацию, еще не до кони понято. [4]
Ясно, что нелинейное двулучепреломление в волоконных световодах может воздействовать на динамику солитонов различными способами. С практической точки зрения интересно, как расстройка групповых скоростей будет воздействовать на работу солитонной линии связи. Для световодов, поддерживающих поляризацию, необходимо возбуждать солитоны с состоянием поляризации вдоль главных осей. Результаты данного раздела говорят о том, что малые отклонения от идеальных условий не будут сильно воздействовать на характеристики солитонов, поскольку поляризационная мода с большей амплитудой способна захватить другую поляризационную моду, так что они могут распространяться вместе, несмотря на разницу в групповых скоростях. Воздействие случайных флуктуации двулучепреломления на распространение солитонов в обычных световодах, не поддерживающих поляризацию, еще не до конца понято. [5]
Когда входное излучение поляризовано близко к медленной оси световода ( оси х, если их пу), нелинейное двулучепреломление добавляется к собственному линейному, что делает световод более двулучепреломляю-щим. С другой стороны, когда входное излучение поляризовано вблизи быстрой оси, нелинейное двулучепреломление уменьшает собственное двулучепреломление на величину, зависящую от входной мощности. В результате световод становится менее двулучепрелом-ляющим и эффективная длина биений L возрастает. При критическом значении входной мощности нелинейное двулучепреломление может полностью скомпенсировать собственное и L становится бесконечной. При дальнейшем увеличении входной мощности световод снова становится двулучепреломляющим, но медленная и быстрая оси меняются местами. Ясно, что большие изменения выходного состояния поляризации могут возникать, когда входная мощность близка к критической мощности, необходимой для баланса линейного и нелинейного двулучепреломления. [6]
Как показано выше, точное описание нелинейных поляризационных эффектов требует одновременного учета как собственного линейного двулучепреломления, так и индуцированного нелинейного двулучепреломления. Данная неустойчивость проявляется в виде значительного изменения выходного состояния поляризации, когда входные мощность или состояние поляризации изменяются незначительно. В частности, явление поляризационной неустойчивости показывает, что медленная и быстрая оси световода, поддерживающего состояние поляризации, не полностью эквивалентны. [7]
 |
Полностью оптический керровский затвор, использованный для оптического стробирования. [8] |
В работе нелинейного дискриминатора используется по существу тот же принцип, что и для керровского затвора, показанного на рис. 7.1. Основное отличие заключается в том, что сигнал сам создает нелинейное двулучепреломление и изменяет собственное состояние поляризации. Рассмотрим случай, когда входное излучение линейно-поляризовано под углом 6 по отношению к одной из главных осей ( оси х) световода. Его компоненты Ех и Еу изменяют показатели преломления пх и пу на величины Апх и Апу, определяемые выражениями (7.1.26) и (7.1.27) соответственно. [9]
Взаимодействие оптических волн в световоде за счет ФКМ приводит к интересным нелинейным эффектам. В последнем случае нелинейное двулучепреломление за счет ФКМ находит свое практическое применение в керровских затворах и нелинейных дискриминаторах. В то же время оно является причиной поляризационной неустойчивости. Это явление рассмотрено в разд. ФКМ; примечательно, что она может возникать даже в области положительной дисперсии световода. [10]
Аих и Лиг Это явление называется самоиндуцированным, или нелинейным, двулучепрелом-лением; оно имеет множество приложений. В данном разделе рассмотрены эффекты нелинейного двулучепреломления в волоконных световодах и их практическое использование. [12]
Это явление называется самоиндуцированным, или нелинейным, двулучепрелом-лением; оно имеет множество приложений. В данном разделе рассмотрены эффекты нелинейного двулучепреломления в волоконных световодах и их практическое использование. [14]
Когда входное излучение поляризовано близко к медленной оси световода ( оси х, если их пу), нелинейное двулучепреломление добавляется к собственному линейному, что делает световод более двулучепреломляю-щим. С другой стороны, когда входное излучение поляризовано вблизи быстрой оси, нелинейное двулучепреломление уменьшает собственное двулучепреломление на величину, зависящую от входной мощности. В результате световод становится менее двулучепрелом-ляющим и эффективная длина биений L возрастает. При критическом значении входной мощности нелинейное двулучепреломление может полностью скомпенсировать собственное и L становится бесконечной. При дальнейшем увеличении входной мощности световод снова становится двулучепреломляющим, но медленная и быстрая оси меняются местами. Ясно, что большие изменения выходного состояния поляризации могут возникать, когда входная мощность близка к критической мощности, необходимой для баланса линейного и нелинейного двулучепреломления. [15]
Страницы: 1 2