Девиация - фаза
Cтраница 1
Девиация фазы Лфтах зависит только от амплитуды модулирующего колебания и не зависит от его частоты. [1]
ЧМ девиация фазы, как следует из (12.8), обратно пропорциональна частоте модулирующего колебания; а при гармоничес-хои ФМ девиация частоты по (12.13) прямо пропорциональна частоте модулирующего колебания. При ЧМ девиация частоты зависит тоаь-ко от амплитуды модулирующего колебания, а девиация фазы зависит и от его амплитуды и от его частоты. При ФМ девиация фазы зависит только от амплитуды модулирующего колебания, а девиация частоты зависит как от его амплитуды, так и от частоты. [2]
Если девиация фазы велика Дфэкфм Зфм 1, то первое слагаемое оказывается значительно меньше второго. [3]
Параметрами модуляции здесь являются девиации фазы на первой ( 0т) и второй ( qm) ступенях. [4]
 |
Спектры частотно-модулированного колебания при малом ( а и большом ( 6 значениях частоты модулирующего сигнала. [5] |
Коэффициент пропорциональности Афд называют девиацией фазы. [6]
Амплитуда изменения фазы Афтах ( девиация фазы) при частотной модуляции называется индексом частотной модуляции. [7]
 |
Получение фазово-модулированных колебаний при сложении двух амплитудно-модулированных колебаний. [8] |
Анализ показывает, что эта пропорциональность сохраняется только при относительно небольших девиациях фазы - менее половины радиана. [9]
Как следует из (14.10), при ФМ девиация частоты прямо пропорциональна не только девиации фазы ( которая прямо пропорциональна амплитуде модулирующего напряжения), но и частоте последнего. ЧМ связан с сильнейшими частотными искажениями и практически невозможен. [10]
Различные значения Афтах соответствуют различным девиациям частоты А / тах Афтах ПРН ЧМ и девиациям фазы Афшах при ФМ. При небольшой девиации частоты ( индекс модуляции мал) в спектре значительны только составляющая с несущей частотой и две боковые составляющие. [11]
При фазовой модуляции ширина полосы зависит и от амплитуды модулирующего напряжения ( так как от нее зависит девиация фазы Дер), и от частоты модуляции. [12]
Из вышеизложенного следует, что реализация схем оптического гетеродинирования встречает серьезные трудности, - которые обусловлены либо необходимостью создавать сложные системы автоподстройки частоты гетеродина при очень больших девиациях фазы сигнальной волны, наблюдающихся при распространении в реальной атмосфере, либо тем, что при использовании в качестве гетеродинной части излучения передатчика с последующим сдвигом частоты известными доплеровскими методами получаемый сигнал биений имеет значительную ширину, и, таким образом, теряется возможность исследования низкочастотных узкополосных флуктуационных процессов, таких как атмосферная турбулентность. [13]
Более того, использование оптического гетеродинирования по стандартным схемам не позволяет построить эффективный способ разделения амплитудных и фазовых флуктуации в сигнальной волне при очень большом значении девиации фазы, превышающей период 2я рад. [14]
 |
К пояснению принципа действия первичного делителя. [15] |
Страницы: 1 2 3