Действие - пространственный заряд
Cтраница 2
Электроны, обладающие кинетической энергией, достаточной для преодоления действия пространственного заряда, попадают на анод даже при отсутствии анодного напряжения и образуют начальный ток диода. Чем выше температура катода, тем больше электронов преодолевает тормозящее действие пространственного заряда, тем больше начальный ток. Ввиду малости этого тока на рис. 3.8 он не отмечен. [16]
Томпсон и Хедрик рассчитали влияние расхождения электронного пучка под действием пространственного заряда между последней линзой и люминесцентным экраном. Влияние сферической аберрации вообще не оценено настолько, чтобы можно ввести дополнительный поправочный коэффициент. [17]
Предположим, что электроны, вылетающие из катода, движутся независимо и действие пространственного заряда не проявляется. Тогда во взаимно перпендикулярных электрическом и магнитном полях любой электрон совершает циклоидальное движение и возвращается на катод. [18]
 |
Зависимость коэффициента.| Зависимость коэффициента. [19] |
Расчет контуров осесимметричных и ленточных сходящихся пучков в заанодном пространстве с учетом действия пространственного заряда может быть произведен по формулам (2.24) и (2.40) при подстановке r0 / tgYa и / o tgYa, где уа определяется формулами (2.102) и (2.103) для осесимметричного и ленточного пучков соответственно. [20]
Наконец, если на аноде создать положительный потенциал, он будет частично компенсировать действие пространственного заряда, и число электронов, попадающих на анод, начнет расти. Электроны, обладающие достаточной начальной скоростью, чтобы проникнуть через ослабленное облако пространственного заряда, приобретают составляющую скорости, направленную к аноду. При достаточно высоком потенциале последнего поле пространственного заряда почти полностью компенсируется, и все электроны, излучаемые катодом, будут, не задерживаясь, двигаться к аноду. Такой случай называется насыщением. [21]
В гигатроне используется ленточный электронный пучок ( рис. 8.25), что позволяет снизить дефокусирующее действие пространственного заряда и увеличить предельно допустимый ток, для чего нужно просто увеличить ширину пучка. Действительно, понижение потенциала под действием пространственного заряда приводит к ограничению тока электронного пучка. При этом появляется разброс времени пролета сгустков в области диода. В случае цилиндрического пучка необходимость получения большого тока требует, чтобы поперечные размеры пучка были сравнимы с длиной волны на высоких частотах, что затрудняет создание эффективного выходного устройства. [22]
Промежуточная область, в которой еще удается получить изображение, но качество его существенно ограничено действием пространственного заряда, разработана еще недостаточно. В этой главе будем рассматривать методы расчета и исследования электронно-оптических систем без учета влияния пространственного заряда электронов пучка, а оптику интенсивных пучков ( для которых влияние пространственного заряда существенно) изучим в гл. [23]
Аналогично дробовому эффекту эффект мерцания, возникающий по указанным выше причинам а и б, ослабляется действием пространственного заряда. [24]
Формула (2.29) показывает, что пропускание длинных интенсивных пучков через узкие трубки при отсутствии фокусирующих ( компенсирующих действие пространственного заряда) полей встречает определенные затруднения. [25]
Составим уравнение движения крайнего электрона осесиммет-ричного пучка в поле, определяемом выражением (2.208) или (2.211) с учетом действия пространственного заряда. [26]
Величина v3 равна 1 / ц а направление рассчитывается ме - т тодом ломаной ( см. § 1.7) без учета действия пространственного заряда. [27]
Поэтому, если в любом сечении пучка р10 - 2 мка / в 1, что имеет место в большинстве электроннолучевых приборов, действием пространственного заряда можно пренебречь и при расчетах использовать формулы, приведенные в гл. [28]
 |
Образование перехода р-п сплавным методом. [29] |
Если положительный полюс источника электроэнергии соединен с р-областью, а отрицательный с n - областью, то электрическое поле источника ослабляет до малой величины действие пространственных зарядов, - снижает потенциальный барьер, вследствие чего резко возрастает диффузия, а следовательно, ток через переход р-п. Такое соединение источника является прямым. [30]
Страницы: 1 2 3 4 5