Cтраница 3
Разрушения, возникающие в прозрачных тиердых телах под действием лазерного излучения, наиболее целесообразно разделить на разрушения, возникающие в идеально чистых средах, и разрушения, обусловленные примесями. В этих случаях различны механизмы, приводящие к разрушению. В чистой среде это оптический пробой, качественно аналогичный пробою в газе, обсуждавшемуся в лекции 16; в средах с примесями - разрушения, связанные с нагревом примесей при поглощении излучения. Соответственно возникает разделение и но режимам генерации лазеров, и по определяющим характеристикам излучения с точки зрения их влияния на процессы, приводящие к разрушению. Пробой, являясь нелинейным эффектом, зависит от мощности излучения, а нагрев примесей - в основном от энергии излучепия. [31]
Тут нужно сказать хоть несколько слов о предполагаемых механизмах действия лазерного излучения. Правда, в смысле обоснования действия лазерной терапии наука несколько отстала от практики. [32]
Для спектрохимического анализа энергия излучения факела, образующегося под действием лазерного излучения, мала даже после его дополнительного возбуждения, особенно при локальном или микроанализе. Поэтому для получения удовлетворительных результатов необходимо выполнение ряда требований. [33]
В литературе описан ряд красителей, подверженных выцветанию при действии лазерного излучения. В качестве примера можно привести работы по pacnaiv коип-топиаиина под воздействием импульса рубинового лазера ГЛ. [34]
Однако наибольший интерес для практики представляет процесс термоэлектронной эмиссии под действием лазерного излучения. [35]
Задача 5.17. Система атомных частиц возбуждается на резонансный уровень под действием монохроматического лазерного излучения. В некоторый момент времени включается постоянное электрическое поле; оно вследствие эффекта Штарка сильно смещает разность энергий ре - зонирующих уровней, так что рассматриваемый пере ход выходит из резонанса с полем лазерного излучения. [36]
Соответственно эти эффекты принято называть безынерционными эффектами в реальном масштабе времени действия лазерного излучения на вещество. [37]
В качестве стартового времени tst развития каскадной ионизации в парах под действием лазерного излучения можно приближенно принять момент времени достижения паровым ореолом испаряющейся частицы размера гп ( /), равного радиусу дебаевского экранирования в затравочной плазме с концентрацией термоэлектронов ( Л ео) АЬ В соответствии с оценками гд по (5.23) и гп из [13], при ги г л диффузионные потери электронов, препятствующие их размножению в лавине, резко снижаются, примерно на два порядка величины, и поэтому членом вида V ( DeVNe) при записи уравнений каскадной ионизации оказалось возможным пренебречь. [38]
Достижение растягивающими напряжениями порога разрушения еще не означает, что под действием лазерного излучения произойдет отделение откольной пластины от мишени. Согласно энергетическому критерию, запас энергии в откалывающейся пластине должен быть достаточным для осуществления работы разрушения. [39]
До настоящего момента межуровневый переход ( вызванный, к примеру, действием лазерного излучения на атом) экспериментально наблюдался мгновенное событие. [40]
Достижение растягивающими напряжениями порога разрушения еще не означает, что под действием лазерного излучения произойдет отделение откольной пластины от мишени. Согласно энергетическому критерию, запас энергии в откалывающейся пластине должен быть достаточным для осуществления работы разрушения. [41]
В его обзоре приводится подробное описание соответствующих теорий образования паров и плазмы под действием лазерного излучения. Редн [14] сделал полуэмпирический расчет глубины кратера для режима гигантских импульсов. Он предположил, что под действием давления отдачи первоначального потока паров расположенный под ним материал перегревается до тех пор, пока теплота парообразования не падает до нуля. Затем образующееся избыточное давление снимается путем выброса материала. Для ряда материалов расчетные и измеренные значения глубины кратера расходятся не более чем в 2 раза, причем обычно глубина составляет 3 мкм. [42]
Очевидно, что с таким явлением изменения химического состава надо считаться и при действии лазерного излучения. Кристаллизующиеся под действием света микроучастки образца могут иметь другой химический состав, чем образец в целом. [43]
В [17] построены математические модели поздней стадии эволюции плазменных микрообластей, возникающих вокруг аэрозольных частиц под действием лазерного излучения в режимах ударной волны и дозвуковой волны горения. При этом на основе моделирования обратной задачи по характеристикам незатухающих решений для движения фронта плазмы в окружающем воздухе уточнялись требования к краевым условиям ( параметрам плазмы первичного пробоя), для которых незатухающие решения задачи существуют. Из расчетов следует возможность относительной стабилизации микрофакела размером ( 2 - 4) - 10 - 2 см вблизи частицы корунда с начальной допробойной температурой ее поверхности ( 6 - 8) - 103 К, интенсивностью излучения СО2 - лазера 7 4 - 106 ВтХ Хсм-2 и t ( 3 - f - 23) 10 - 5 с. Стабилизация объясняется уменьшением потока пара с поверхности частицы по мере ее испарения. [44]
Пиротехнические составы ( ПС) до недавнего времени представляли интерес лишь в качестве зарядов, реализующих под действием лазерного излучения исключительно процессы горения ( стационарного или взрывного) и, следовательно, не могли использоваться в лазерных цепях подрыва, основанных на детонационных режимах. Однако к недостаткам этих композиций следует отнести достаточно высокий порог лазерного инициирования, который составляет 1 5 - 6 0 Дж / см2, что существенно ниже порога инициирования бризантных ВВ, но выше порога инициирования штатных ИВВ. [45]