Действие - половина
Cтраница 1
Действие отброшенной половины на другую заменяют внутр. Если на малый элемент сечения площадью dS около точки А действует внутр. [1]
Заменяя действие отрезанной половины провода тяжением Т0 в низшей точке его ( фиг. [2]
От усредненного срока, примерно соответствующего вступлению в действие половины дополнительно выпущенной продукции, и следует отсчитывать начало получения годовой экономии и экономии за весь срок службы. [3]
 |
Компенсация действия соседних зон Френеля. [4] |
Действие световой волны на некоторую точку сводится к действию половины центральной зоны Френеля только в том случае, если волна безгранична; только в этом случае действия остальных зон взаимно компенсируются, и можно пренебречь действием удаленных зон. Если мы имеем дело с конечным участком волны, то условия становятся существенно отличными. [5]
При этом учитывается работа только растянутых элементов вертикальных крестовых связей и расчет производится на действие половины усилия от продольного торможения кранов, которая на них передается. [6]
 |
Векторная диаграмма действия первой и второй зон.| Векторная диаграмма действия всей волны. [7] |
Приведенные рассуждения показывают, что действие ( амплитуда), вызванное всем волновым фронтом, примерно равное половине действия центральной зоны, а не действию половины центральной зоны, как нередко утверждают. [8]
Фокус FI, находящийся с той стороны, откуда падают на линзу лучи, называют передним. Поскольку преломляющее действие половины линзы, находящейся, например, выше оптической оси, подобно действию трехгранной призмы, то ясно, что угол отклонения луча и, следовательно, положение точки FI зависят от вещества линзы и от ее формы. [9]
Из рисунка видно, что амплитуда в этом случае равна половине амплитуды, создаваемой первой зоной. Таким образом, действие внутренней половины первой зоны Френеля не эквивалентно половине действия первой зоны. [10]
 |
Объяснение диффракции в случае. [11] |
Действие световой волны на некоторую точку сводится к действию половины центральной зоны Френеля только в том случае, если волна безгранична; только в этом случае действия остальных, зон взаимно компенсируются, и можно пренебречь действием удаленных зон. [12]
О иР) приблизительно нейтрализуется благодаря интерференции. Простой расчет показывает, что действие свободной, незакрытой волны на Р сводится к действию половины центральной зоны, что и соответствует в первом приближении прямолинейному распространению света. Если нек-рые зоны полностью или частью закрыты каким-либо экраном, то, меняя положение точки Р, будем получать в ней попеременно то усиление, то ослабление света, что соответствует полосам, пятнам, кольцам. [13]
На их пути поставлен непрозрачный круглый экран А весьма малых размеров с центром в точке С. Освещенность, наблюдаемая в точке О, лежащей на продолжении оси SC, зависит от числа зон Френеля, прикрытых экраном А. Суммарное их действие может быть сведено к действию половины ( п 1) - й зоны, так как все остальные зоны находят себе соответствующую с разностью хода лучей в К / 2 и гасят друг друга. Таким образом, точка О всегда будет освещена, причем ее освещенность будет зависеть от числа прикрытых зон. [14]
В § 13 показано, что при прохождении света через отверстия, размеры которых сравнимы с размерами зоны Френеля, существенную роль играют такие волновые свойства света, как интерференция и дифракция. Если размеры отверстия много больше размера первой зоны Френеля, действие всего волнового фронта равно действию половины центральной зоны. [15]
Страницы: 1 2