Cтраница 2
Ланжевеном в 1910 для недипольных ( неполярных) молекул и обобщена М, Борном в 1918 на случай дниольных ( полярньгх молекул. При взаимодействии пост, поля с индуцированным диполем возникает момент сил, стремящийся развернуть молекулу так, чтобы направление ее макс, поляризуемости совпало с направлением поля. Ориентирующее действие поля и дезориентирующее действие теплового движения молекул приводят к установлению при заданной теми-ре определенной степени ориентации молекул, определяющей анизотропию оптич. Теория Ланжевена предсказывала полошит, знак постоянной Керра для произвольного вида тензора поляризуемости молекулы. [16]
Представим себе объем, разделенный перегородкой на два отсека, в которых содержатся два различных газа. Если убрать перегородку, разделяющую газы, то вследствие теплового движения молекулы начнут перемещаться по всему объему, что в конце концов приведет к выравниванию концентраций обоих газов во всем объеме. Этот процесс самопроизвольного смешения в неподвижной среде под действием теплового движения молекул называется молекулярной диффузией. [17]
Проведенными исследованиями была окончательно доказана природа броуновского движения. Молекулы среды ( жидкости или газа) сталкиваются с частицей дисперсной фазы, в результате чего она получает огромное число ударов со всех сторон. Гели частица имеет сравнительно большой размер, то число этих ударов велико, и по соответствующему закону статистики результирующий импульс оказывается равным нулю, такая частица не будет двигаться под действием теплового движения молекул. Кроме того, частицы с большой массой облалают инерционностью и мало чувствительны к ударам молекул. Очень малые частицы ( в ультрамикрогетерогенных системах) имеют значительно меньшие массу и поверхность. На такую частицу будет приходиться существенно меньшее число ударов, поэтому вероятность неравномерного распределения импульсов, получаемых с разных сторон, увеличивается. Это происходит как вследствие неодинакового числа ударов с разных сторон частицы, так и вследствие различной энергии молекул, сталкивающихся с частицей. В зависимости от размеров частица приобретает колебательное, вращательное и поступательное движение. [18]
Выполненными исследованиями была окончательно доказана природа броуновского движения. Молекулы среды ( жидкости или газа) сталкиваются с частицей дисперсной фазы, в результате чего она получает огромное число ударов со всех сторон. Если частица имеет сравнительно большие размеры, то число этих ударов так велико, что по соответствующему закону статистики результирующий импульс оказывается равным нулю, и такая частица не будет двигаться под действием теплового движения молекул. Кроме того, частицы с большой массой обладают инерционностью и мало чувствительны к ударам молекул. Очень малые частицы ( в ульт-рамикрогетерогенных системах) имеют значительно меньшие массу и поверхность. На такую частицу будет приходиться существенно меньшее число ударов, и поэтому вероятность неравномерного распределения импульсов, получаемых с разных сторон, увеличивается. Это происходит как вследствие неодинакового числа ударов с разных сторон частицы, так и вследствие различной энергии молекул, сталкивающихся с частицей. В результате в зависимости от размеров частица приобретает колебательное, вращательное и поступательное движение. [19]
Молекулы полимера, соединенные прочными связями в единую сетку, пусть даже очень редкую, уже не могут диффундировать в растворитель. Процесс растворения таких полимеров ограничивается стадией набухания. К ним относится, например, резина, которая, поглощая большое количество растворителя, образует студни. Под действием теплового движения молекулы растворителя проникают в резину, разворачивают ее скрученные макромолекулы и стремятся растянуть высокоэластическую сетку. Последняя сначала поддается растяжению, и участки макромолекул между узлами сшивки рас-кручиваются. Затем сетка напрягается и начинает выдавливать из себя продиффундировавшие молекулы растворителя, это приводит к равновесной степени набухания сшитого полимера. Чем чаще сшиты макромолекулы, чем гуще сетка, тем, естественно, меньше равновесная степень набухания, которая характеризует максимальное количество растворителя, поглощенного полимером в данных условиях. [20]
На ККМ в растворах ПАВ может влиять ряд факторов. А - Б7 - Такая-зависимость вполне понятна, потому что с увеличением длины углеводородной цепи уменьшается истинная растворимость и возрастает склонность молекул ПАВ к ассоциации. Влияние температуры на ККМ различно для ионогенных и неионогенных ПАВ. Для ионогенных ПАВ ККМ обычно повышается с, увеличением температуры вследствие деза цхехнщтощего действия теплового движения молекул. Однако этот эффект невелик, так как он ослаблен гидрофобными взаимодействиями, сопровождающимися увеличением энтропии системы. Поэтому влияние температуры на ККМ проявляется тем слабее, чем больше выражены гидрофобные свойства мыл. Для неионогенных ПАВ ККМ всегда уменьшается при повышении температуры. Это вызвано тем, что при повышении температуры водородные связи между эфирным атомом кислорода и молекулами воды разрушаются, оксиэтиленовые цепи дегидратируются и уменьшается их взаимное отталкивание, препятствующее агрегации. [21]