Деление - волновой фронт
Cтраница 1
Деление волнового фронта осуществляется с помощью оптического клина либо зеркала, помещенного на пути части пучка. [1]
Правомерность деления волнового фронта на зоны Френеля подтверждена экспериментально. Если поместить зонную пластинку на расстоянии а от точечного источника и на расстоянии Ъ от точки наблюдения на линии, соединяющей эти две точки, то для света длиной волны К она перекроет четные зоны и оставит свободными нечетные начиная с центральной. [2]
Правомерность деления волнового фронта, на зоны Френеля подтверждена экспериментально. [3]
Правомерность деления волнового фронта на зоны Френеля подтверждена экспериментально. Если поместить зонную пластинку на расстоянии а от точечного источника и на расстоянии b от точки наблюдения на линии, соединяющей эти две точки, го для света длиной волны X она перекроет четные зоны и оставит свободными нечетные начиная с центральной. [4]
Схема деления волнового фронта бипризмой Френеля показана на рис. 122, а. Падающий на призму волновой фронт преломляется в различных направлениях верхней и нижней призмами. Интерференционная картина возникает в области пересечения преломленных фронтов. [5]
Схема деления волнового фронта и осуществления интерференции с помощью зеркала Ллойда показана на рис. 123, а. Одна часть волнового фронта от источника S падает непосредственно на экран В, а другая - после отражения от зеркала А В области пересечения фронтов происходит интерференция. [6]
В противоположность интерференции, возникающей при дифракции за счет деления волновых фронтов апертурами, приведенные выше эффекты классифицируются как интерференция при делении амплитуд, а устройства, построенные на этом типе интерференции, называются интерферометрами с расщеплением амплитуды. Представленный на рис. 1.8, а пример относится к интерференции между частично отраженными лучами от двух поверхностей тонкой параллельной пластинки. Каждый приходящий волновой цуг частично отражается на двух поверхностях воздух / стекло в точке О и стекло / воздух в точке В. [7]
 |
Схема опыта Юнга. [8] |
По способам создания когерентных пучков света выделяют схемы с делением волнового фронта и с делением амплитуды. [9]
Изучаются применения общей формулы для двухлучевой интерференции в схемах опытов с делением волнового фронта. Исследуется роль, размеров источника в интерференции, обсуждается пространственная когерентность. [10]
Дисперсионные спектральные приборы по существу являются многолучевыми интерференционными системами, в которых мо-нохроматизация излучения обеспечивается делением волнового фронта на входном отверстии. Следствием этого является их малая светосила. [11]
В интерферометре Рэлея, предназначенном для измерения показателей преломления газов и жидкостей, использован, как и в опыте Юнга, метод деления волнового фронта. Выходящий из нее параллельный пучок идет через диафрагму с двумя щелями Si и 2, параллельными щели S. Пучки света от Si и S2 проходят через кюветы К и / ( 2 и образуют интерференционные полосы в фокальной плоскости линзы LI. Введение кювет, содержащих исследуемые газы или жидкости, требует значительного расстояния между S, и S2, вследствие чего интерференционные полосы располагаются тесно и для их наблюдения требуется большое увеличение. Для этой цели удобен цилиндрический окуляр в виде тонкой стеклянной палочки, ось которой параллельна полосам. Кюветы занимают только верхнюю половину пространства между линзами LI и Z-2, а внизу свет идет вне кювет. Благодаря этому возникает вторая система интерференционных полос с таким же расстоянием между полосами, которая может служить шкалой для отсчета. Верхняя система полос сдвинута относительно нижней, так как при прохождении света через кюветы появляется добавочная разность хода Д ( я2 - п -) 1, где п и 2 - коэффициенты преломления веществ, заполняющих кюветы. В один из пучков ставится компенсатор, с помощью которого можно добиваться, чтобы плавно изменялась оптическая разность хода, противоположная по знаку той, которая обусловлена прохождением света через кюветы. [12]
Пусть на интерферометр падает плоская волна W. На второй пластине интерферометра В происходит деление волнового фронта W на два фронта, которые испытывают два отражения в каждом воздушном промежутке. [13]
Импульсные лазеры, если не приняты специальные меры, обладают меньшей пространственной и временной когерентностью, чем большинство непрерывных лазеров. В большинстве голографи-ческих микроскопов при формировании объектного и опорного пучков полезно иметь амплитудное деление волнового фронта, при условии что разностью длин путей объектного и опорного пучков от светоделителя до пленки можно будет управлять, делая ее меньше, чем длина когерентности источника света. Поскольку голограмма должна иметь максимально достижимый контраст интерференционных полос, комплексная степень когерентности должна быть максимальной в отсутствие посторонних источников шума. [14]
Кроме интерферометров Юнга и Майкельсона существует большое число и других схем, используемых для измерения временной и пространственной когерентности оптических полей. Все многообразие интерферометров базируется на двух методах: методе деления амплитуды и методе деления волнового фронта. В методе деления амплитуды исходный пучок делится на частично отражающих или частично пропускающих оптических элементах. В методе деления волнового фронта пучок, проходя через отверстия, делится на несколько пучков. [15]
Страницы: 1 2