Деталь - расчет
Cтраница 1
Детали расчета в случае антрацена основываются на значениях частот, полученных из спектра раствора. Этот переход достаточно близок по энергии, но намного слабее по интенсивности, чем второй переход при 2500 А ( 40 000 см 1) с длиной диполя 2 3 А. Эффекты первого порядка этой системы, поляризованной вдоль длинной оси симметрии молекулы, уже обсуждались в разделе 1 4, а здесь мы проследим их влияние на систему полос при 3800 А. Следующее ниже рассмотрение носит лишь иллюстративный характер, и его результаты не могут соответствовать реальному спектру кристалла, так как при расчете принимается, что интенсивность системы полос сосредоточена при одной частоте, вместо того чтобы быть распределенной по всей колебательной прогрессии. Значение такого допущения и расчет реального спектра обсуждаются в разделе 1 6, А. При поляризации вдоль длинной и короткой осей симметрии молекулы это приводит к значениям 995 и 38 см 1 соответственно. [1]
 |
Схема идентификации. [2] |
Детали расчетов, в силу их очевидности, мы здесь не приводим. [3]
Детали расчета будут даны в другом месте. [4]
Детали расчета приведены в оригинальной работе. [5]
Детали расчета спектра в теории ЧДС и до некоторой степени результаты расчета зависят от принимаемых предположений относительно характера распределения точек взаимодействия вдоль цепи, но, как указывают авторы теории, функции G ( а) и G ( со), предсказываемые теорией, слабо чувствительны к деталям формы релаксационного спектра и, следовательно, указанные обстоятельства играют второстепенную роль. [6]
Детали расчета данных, приведенных в табл. 7.1, рассматриваются в последующих параграфах на конкретных примерах. [7]
 |
Структурная схема к определению.| Схема влияния аккумуляции в котле. [8] |
Детали расчета генерируемого расхода пара в прямоточном котле определяются наличием или отсутствием сепаратора. Однако ход расчета при этом не изменяется. В данном случае эти детали опускаются. [9]
Опуская детали расчета, следует остановиться здесь лишь на основных результатах, полученных путем анализа этих уравнений. Общее исследование данных уравнений, а также результаты численного расчета, проведенного для некоторых конкретных случаев, показывают, что адсорбция на металле может быть как положительной, так и отрицательной в зависимости от соотношения между диэлектрическими проницаемостями плотного слоя и объема раствора, толщины прослойки и концентрации раствора. Этот вывод подтверждается также поведением кривых межфазного поверхностного натяжения, рассчитанных на основе развитой здесь теории. При этом оказывается, что эффект отрицательной адсорбции ионов тем более значителен, чем выше концентрация электролита. Полученные выводы находятся в качественном согласии с результатами электрокапиллярных измерений, проведенных в работах Фрумкина с сотрудниками для случая концентрированных растворов неорганических кислот. [10]
Некоторые детали расчета здесь видоизменены, но результаты остаются теми же. [11]
Так как алгебраические детали расчета довольно громоздки, приведем только метод и наиболее существенные промежуточные результаты. [12]
Не касаясь деталей расчета формы контура реабсорбирован-ной линии, можно все же указать, что различие между случаями а) и б) наиболее рельефно выражается в характере депрессии центральной части линии. [13]
Мы привели здесь детали расчета постоянных суперсверхтонкой структуры потому, что это первый пример случая, когда нельзя было использовать обобщенную для кубической группы теорему Вигнера - Эккарта, и мы были вынуждены явно выписать слэтеровские детерминанты, так как сверхтонкое взаимодействие с ядром одного определенного л ига н да не является инвариантом кубической группы. [14]
Не углубляясь в детали расчета, заранее можно сказать, что результаты окажутся очень сходными с результатами, полученными выше, причем K s займет место / С; и наоборот. [15]
Страницы: 1 2 3 4