Cтраница 2
В общем формулы (16.11) и (16.12) показывают, что тангенциальные разрывы становятся устойчивыми, если скачок скорости на них меньше соответствующих скоростей магнитно-гидродинамических волн Альвена. Отсюда, кстати, следует, что движение, рассмотренное в § 1 3 ( формулы ( 13.1 4) - ( 13.17)), является устойчивым. [16]
Защитники тех или иных неортодоксальных концепций хорошо усвоили тезис, согласно которому лучший способ защиты - это нападение. Бэрбидж, Хойл, Альвен подчеркивают экзотичность, малую вероятность, удивительность классической модели с однородной и изотропной структурой и динамикой расширения в начальном сингулярном состоянии, с зарядовой несимметрией. [17]
В этом случае на фронте разрыва испытывает скачок только направление магнитных силовых линий. Разрыв распространяется со скоростью волны Альвена. [18]
Здесь главное затруднение сводится к увеличению числа возможных волн. Как мы видели в начале этого параграфа, при наличии магнитного поля появляются три различных вида волн: волна Альвена, видоизмененные звуковые волны и видоизмененные волны Альвена, - все распространяющиеся с различными скоростями. [19]
Скорость падения вещества вблизи поверхности нейтронных звезд сравнима со скоростью света, поэтому эффективность энерговыделения при ударе вещества о поверхность в десятки раз выше, чем при ядерных реакциях. Если нейтронная звезда или белый карлик имеют сильное дипольное магнитное поле, то падающий поток тормозится на таком расстоянии от них ( радиус Альвена), где динамич. [20]
Здесь главное затруднение сводится к увеличению числа возможных волн. Как мы видели в начале этого параграфа, при наличии магнитного поля появляются три различных вида волн: волна Альвена, видоизмененные звуковые волны и видоизмененные волны Альвена, - все распространяющиеся с различными скоростями. [21]
Проблема состояния Вселенной вблизи сингулярности еще очень далека от окончательного, разрешения. Поэтому возможны и сосуществуют диаметрально противоположные гипотезы. Наряду с описанной выше зарядово-симметричной гипотезой ( и зарядово-сим-метричными гипотезами Альвена - Клейна и Омнеса) возможна и 100 % - ная зарядово-несимметричная космологическая гипотеза. В этой последней рассматривается холодное начальное состояние Вселенной и единый спектр возмущений геометрии и плотности. Длинноволновая часть спектра ответственна за образование галактик, коротковолновая часть спектра дает акустические волны. [22]
Энергия волн часто сравнима с энергией крупномасштабного магнитного поля и тепловой энергией плазмы. Наибольшая амплитуда альвеновских волн наблюдалась в сжатых областях на передней границе быстрого потока, в которых скорость плазмы быстро нарастает со временем. В таких областях наблюдались альвенов - - ские волны, распространявшиеся к Солнцу, и неальвеновские флуктуации. [23]
Хромо-сферные вспышки уже много лет являются объектом интенсивных наблюдательных и теоретических исследований. Почти во всех исследованиях предполагается, что в области хромосферной вспышки происходят внезапная перестройка магнитного поля и превращение части его энергии в энергию движений плазмы и энергию быстрых частиц. В некоторых схемах [ см., например, Северный и Шабан-ский ( 1960, 1961), Сыроватский ( 1961, 1966а, б) ] рассматривалось освобождение энергии при сжатии газа с магнитным полем к нейтральной линии. В этом случае энергия магнитного поля переходит преимущественно в кинетическую и тепловую энергию, и объяснить появление большого количества быстрых частиц трудно. По другим предположениям [ см., например, Свит ( 1969), Паркер ( 1964, 1968), Альвен, Карлквист ( 1967), Петчек ( 1963), Сыроватский ( 1961 1966а, б), Фридман и Хамбергер ( 1969) ] освобождение энергии магнитного поля происходит в токовом слое. [24]