Парамагнитный дефект

Cтраница 1

Парамагнитные дефекты можно создать в молекулярных кристаллах с помощью света, который переводит некоторые молекулы в возмущенное парамагнитное состояние. Ими пользуются для ДЯП в присутствии света. [1]

Спектр ЭПР атомов азота в алмазе при 295 К. [2]

Парамагнитные дефекты замещения могут быть весьма разнообразны. Некоторые из них рассматривались в разд. Фосфор, мышьяк, сурьма и висмут в кремнии выступают в качестве доноров электронов, так как они содержат на один электрон больше, чем атомы кристалла-хозяина. Бор, алюминий, галлий и индий являются электронными акцепторами. Донорные примеси широко изучались методами ЭПР и двойного электрон-ядерного резонанса ( ДЭЯР) ( гл. [3]

Зависимость ( I - - AWAK от времени поданным, а ( Т 4 2, 7 8 мс. [4]

Бомбардировка кварца быстрыми нейтронами способствует образованию в нем парамагнитных дефектов. [5]

На рис. 7 - 15 показано изменение синглетного спектра ЭПР парамагнитного дефекта при сканировании магнитного поля в плоскостях аЬ, ас и Ьс соответственно. [6]

Главный недостаток нашего метода поляризации ядерных спинов для наблюдения ЯМП заключается в присутствии парамагнитных дефектов, которые намеренно вводятся в образец. Локальные беспорядочные магнитные поля, которые они создают вокруг себя слегка марают ту чистоту ЯМП, которой я так дорожу. Способ, чтобы бороться с этим беспорядком, подсказывают пчелы, которые выгоняют из улья всех самцов ( царей Соломона) после того, как они исполнили свой долг, т.е. оплодотворили, виноват, поляризовали, ядерные спины. [7]

Независимо от конкретной интерпретации полученные данные показывают, что в некоторых случаях после облучения большой дозой парамагнитные дефекты занимают только малую часть общего объема твердого тела. [8]

Степень восстановления свойств ВеО, облученной различными потоками, как функция температуры отжига. Для точек ( 2 5 - - 3 - 1019 нейтрон. величины макроскопического и теоретического роста согласуются ( на графике отмечен только первый.| Степень восстановления макроскопических размеров ВеО при отжиге в зависимости от дозы облучения [ на кривых указаны интегральный поток в нейтрон / см2 ( Е 1 Мае и температура отжига ]. [9]

Магнитная восприимчивость спеченной ВеО не изменялась после действия потока тепловых нейтронов 3 8 - 1019 нейтрон / см2, при этом парамагнитные дефекты не возникали. Изменение магнитной восприимчивости до 7 7 % после действия примерно Ю19 нейтрон / см2 обнаружили Джилбрет и Симпсон. [10]

Сообщалось, что удельная магнитная восприимчивость керамики из MgO, подобно другим соединениям [204, 228], уменьшается при облучении нейтронами, число парамагнитных дефектов при этом растет. [11]

Влияние магнитного поля Н - 3400 Гс на флуоресценцию F и дырочный фототок i кристалла тетрацена ( толщиной 178 мкм. Вектор Н поворачивался в плоскости кристалла аЬ. Измерение фототока проводилось при напряжении на кристалле 250 В. ток при Н 0 был равен 8 5 10 - 9 А см-2 при возбуждении светом с длиной волны 400 нм. Ось Ъ расположена при в 0. Вычисленные по формуле при ( D / E - 0 077 положения резонансов указаны стрелками. Т 298 К. [12]

Как уже отмечалось при обсуждении усиления фотопроводимости в магнитном поле ( см. рис. 1.7.13 и 1.7.14), триплетные экситоны могут взаимодействовать с парамагнитными дефектами, индуцированными облучением, а также с захваченными ( и свободными) электронами и дырками. [13]

Зависимость времени спии-решеточной релаксации от магнитного поля в облученном нейтронами кварце при температуре 4 2 К. [14]

Если наблюдаемая температурная зависимость для многофонон-ных процессов может быть объяснена модифицированной теорией Ван Флека [11], то линейную зависимость 7 - На, наблюдавшуюся в образце с меньшей концентрацией парамагнитных дефектов, нельзя объяснить известными механизмами спин-решеточной релаксации. Для изучения этой зависимости в стационарных магнитных полях необходим набор ЭПР релаксометров различного диапазона частот, поскольку каждый релаксометр работает практически на одной частоте или в узком диапазоне частот. Этот метод основывается на сравнении сигналов ЭПР в стационарном резонансном магнитном поле Я и в суммарном поле Н - Я Яи, где Яи - импульсное поле прямоугольной формы. Если длительность импульса т 7, то заселенность уровней спин-системы не успевает достигать равновесных значений, соответствующих распределению Больцмана. [15]

Страницы: 1 2