Деформация - поле - скорость
Cтраница 1
Деформация поля скоростей состоит в том, что поле скоростей воздуха имеет перекошенный профиль: от оси воздухораспределителя в сторону щели или отверстия наблюдаются повышенные скорости, а в обратную сторону ( стенка без щели или отверстия) - пониженные. [1]
При нарушении осевой симметрии потока появляется влияние деформации поля скоростей на показания электромагнитных расходомеров, хотя и в меньшей мере, чем у расходомеров с сужающими устройствами. Это влияние обусловлено тем, что вклад отдельной точки жидкости в создание разности потенциалов на электродах тем больше, чем ближе расположена эта точка к тому или другому электроду. Это видно из рис. 174, а, б, на котором изображены изолинии весовой функции W, объединяющие точки равного веса или вклада в разность потенциалов на электродах. [2]
В работе [61], выполненной в Англии, на водяной установке исследовано влияние деформации поля скоростей на показания ультразвукового расходомера. [3]
Экспериментальные наблюдения над воздухораспределителями постоянного сечения показывают, что по их поперечному сечению происходят: изменение направления скорости, деформация поля скоростей и изменение статического давления воздуха. [4]
Наличие в жидкости твердой фазы существенно изменяет условия теплопереноса от жидкости к твердой стенке. В основном это обусловлено двумя причинами: деформацией поля скоростей жидкости в пристенной области за счет наложения относительной скорости осаждения твердых частиц и дополнительной турбулизацией вязкого пристенного слоя проникающими в него частицами, которые к тому же являются источниками рекуперативного теплообмена. [5]
В этом примере поток, равномерный внутри слоя, на выходе из него становится вихревым, что ведет к существенной деформации поля скоростей в сечениях за слоем. [6]
 |
Схема обменного слоя. [7] |
При формулировании задачи обычно принимается, что физические свойства жидкостей и частиц остаются постоянными. Это дает возможность рассматривать его как одномерный. Влияние деформации поля скорости у границ слоя, а также потери тепла через стенку в окружающую среду не учитываются. То обстоятельство, что в теплообмене участвуют мелкораздробленные тела, сводит к минимуму ошибку, связанную с предположением о бесконечности коэффициента теплопроводности в направлении, нормальном к оси потока и нулевой теплопроводности вдоль потока жидкости, который считается турбулентным. [8]
Вопросу выбора необходимой длины цилиндрической камеры смешения, в случае центрального расположения эжектирующего-сопла, посвящено небольшое число работ, носящих, в основном, эмпирический характер. Предлагаемый в некоторых из них анализ процесса смешения в смесительной камере эжектора нам кажется физически недостаточно последовательным. Наиболее правдоподобной, по нашему мнению, является подмеченная Г. Н. Абрамовичем [ I ] аналогия между деформацией поля скоростей в свободной турбулентной струе и в камере смешения эжектора, выражающаяся в сохранении свойства аффинности полей скоростей. Известно, что свойство аффинности полей скоростей вообще характерно для турбулентного пограничного слоя. Это, естественно, приводит к мысли о возможности аппроксимации опытных данных соответствующими соотношениями из теории турбулентных струй. Хотя автор [1] и рассуждает подобным образом, однако для расчета длины камеры смешения он пользуется все же эмпирически подобранными численными соотношениями. [9]
Для газа же при1 р 40 кг / м3 и v, равной 10, 15, 20, 25 и 30 м / с, получим dT / D, равное 0 033, 0 05, 0 066, 0 082 и 0 102 соответственно. ОПИ рекомендует, во всяком случае для воды, иметь dT / D 0 05, чтобы избежать существенной деформации поля скоростей. [10]
Для теплообменных аппаратов типа движущийся продуваемый слой более распространены схемы не прямоточного, а противоточного типа. В этих, далее рассматриваемых случаях до сравнительно недавнего времени аналогично неподвижному слою поле скоростей считали равномерным. Ошибочность этих представлений была обнаружена в основном при изучении укрупненных и промышленных установок. Установленная им неравномерность поля скоростей воздуха не изменялась при 1L / D1 5 при различной подаче воздуха. При этом деформация поля скоростей и максимальное отношение локальной и средней скоростей выражено тем резче, чем больше оцениваемая симплексом DfdT стесненность в канале. Можно полагать, что одна из главных причин рассматриваемого явления заключается в следующем. Как показано далее, движение плотного слоя приводит к созданию разрыхленного пристенного слоя, толщина которого может составить от трех до десяти калибров частиц. [11]
Страницы: 1