Деформация - чистый сдвиг
Cтраница 3
Гу, в которых левая часть (3.1) обращается в 0, происходит переход от одного типа к другому. В следующем параграфе эти переходы будут разобраны для простейшего частного случая системы (1.1) - (1.5), описывающего деформацию чистого сдвига. [31]
Было показано49 84, что если поместить жиг кость в зазор между конусом и плоским диском так, чтобы цент, диска слегка касался вершины конуса, то при их относительном вращении находящаяся в зазоре жидкость подвергается деформации чистого сдвига и градиент скорости в зазоре остается постоянным. Постоянство величины градиента скорости обеспечивается тем, что толщина слоя деформируемой жидкости увеличивается по мере удаления от центра диска. [32]
Изучается зона упругости в случае антиплоской деформации идеальной упругопластической среды, описываемой уравнениями Прандтля - Рейсса. На границе зоны упругости получены условия в виде неравенств и доказано, что граница находится из системы нелинейных уравнений, корректной в следующем слабейшем смысле: число неизвестных функций равно числу уравнений. В простейшем случае деформации чистого сдвига эта система уравнений поддается достаточно полному изучению. [33]
Под к р у ч е н и е м понимается такой видТнагружения, при котором в поперечных сечениях бруса возникает только крутящий момент, а прочие силовые факторы равны нулю. При такой деформации поперечные сечения бруса, например, с круглым поперечным сечением остаются плоскими, а расстояние между ними не меняется. Таким образом, кручение круглого бруса представляет собой пример деформации чистого сдвига. [34]
Поле относительных скоростей будет иметь другой вид, когда один из недиагональных членов матрицы ( 3.13 а), например ди / ду, не равен нулю. Соответствующее поле скоростей, изображенное на рис. 3.4, представляет собой деформацию чистого сдвига. [35]
 |
Типичные диаграммы напряжение - деформация для металлов. а при чистом сдвиге, б при всестороннем, растяжении или сжатии. [36] |
Количественные особенности кривой Рп - 1 ( еи) Для растяжения или сжатия сильно зависят от физической природы материала. Однако отмеченные характерные качественные особенности свойств пластичности типичны для многих материалов. Эти особенности имеют место также и при других видах нагружении и деформаций, например при деформации чистого сдвига. [37]
На рис. 178 AAi представляет пересечение такой поверхности с осевым сечением вала. Из симметрии следует, что поверхности, определяемые уравнением ( м), являются поверхностями вращения - а ААг будет меридианом такой поверхности, проходящим через точку А. В процессе кручения эти поверхности вращаются относительно оси г без искажения в точности так же, как и плоские сечения в случае круглого цилиндрического, вала. Следовательно, полная деформация в любой точке меридиана AAt есть деформация чистого сдвига в плоскости, перпендикулярной меридиану, а соответствующее касательное напряжение в осевом сечении вала направлено по нормали к меридиану. На границе это напряжение касательно к контуру поперечного сечения, а меридианы нормальны к нему. [38]
На рис. 178 АА представляет пересечение такой поверхности с осевым сечением вала. Из симметрии следует, что поверхности, определяемые уравнением ( м), являются поверхностями вращения, а ААг будет меридианом такой поверхности, проходящим через точку А. В процессе кручения эти поверхности вращаются относительно оси z без искажения в точности так же, как и плоские сечения в случае круглого цилиндрического вала. Следовательно, полная деформация в любой точке меридиана ЛЛХ есть деформация чистого сдвига в плоскости, перпендикулярной меридиану, а соответствующее касательное напряжение в осевом сечении вала направлено по нормали к меридиану. На границе это напряжение касательно к контуру поперечного сечения, а меридианы нормальны к нему. [39]
SR, практически постоянны в пределах любой ячейки. Так как размер L неявно входит в коэффициенты А, А и Г, а г О ( а), ряд Тейлора равносилен разложению по малому параметру а / L. Вместо антисимметричного тензора А удобно ввести псевдовектор угловой скорости жидкости с V2 АХ - V28: A, или, что то же самое, А е-ш, где АХ - векторный инвариант А, а е - тензор Леви-Чиви - ты. Взятые по порядку следования четыре члена разложения ( 10) представляют поступательное движение, вращение, деформацию чистого сдвига и объемное расширение соответственно. [40]
Страницы: 1 2 3