Деформация - ядро
Cтраница 2
Рассмотрим теперь подробнее процесс деления ядра, который схематически изображен на рис. 10.4. Различные стадии деформации ядра характеризуются различными значениями параметра деформации а. Для слабо деформированного ядра параметр а совпадает с расстоянием между фокусами эллипсоида. При возрастании деформации а приобретает смысл расстояния между центрами будущих осколков. [16]
Так как связывающие ядро силы уменьшаются с возрастанием расстояния быстрее, чем силы отталкивания, то деформация ядра должна уменьшать его устойчивость и в ядрах с большим зарядом может привести к делению. При делении, вызванном весомыми частицами, для активации используется не только практически вся их кинетическая энергия, но и их энергия связи. Например, при облучении U235 медленными нейтронами ( нулевая кинетическая энергия) энергии связи нейтрона ( равной здесь 6 4 MeV; см. табл. 7) хватает для активации деления, прежде чем составное ядро U236 освободится от энергии возбуждения с помощью конкурирующего процесса, например испускания фотона или а-частицы. Однако законы спонтанного деления никоим образом нельзя считать так же хорошо известными, как законы искусственного деления. [17]
Кроме внутренних движений нуклонов, возможны и коллективные движения частиц ядра-движение отдельных частей капли друг относительно друга, приводящие к деформациям ядра. [18]
По мере того как еще большее число нуклонов или дырок добавляется к замкнутым оболочкам, вызванное остаточными взаимодействиями смешивание конфигураций приводит к постоянным сфероидальным деформациям ядра, и возбужденные состояния теперь уже лучше рассматривать как вращательные. Такая же метаморфоза имеет место и в молекулярной спектроскопии: поскольку молекула С02 линейна, она имеет четыре колебательные степени свободы и две вращательные, у нелинейной молекулы Н20 - три колебательные степени свободы и три вращательные. Выпрямление молекулы, таким образом, переводит вращение в колебание. Бора и Моттельсона [14], показывает, что наблюдаемый спектр А125 можно интерпретировать как систему вращательных состояний, опирающуюся на первые четыре внутренних состояния. Нужно напомнить, что формула ( 5) недействительна при К 1 / 2; в этом случае необходимо пользоваться гораздо более сложным выражением, которое приводит даже к пересечению вращательных состояний. [19]
Нейтрон, возникший при делении ядра урана-235, приближается к соседнему ядру gflJ и поглощается им; при этом избыточная энергия приводит к деформации ядра. Так как кулоновские силы отталкивания превышают силы ядерного притяжения, то ядро урана-235 разрывается на два новых ядра ( осколка) - тяжелый и легкий. [20]
Несмотря на свою энергетическую неустойчивость, они, однако, не расщепляются самопроизвольно с заметной вероятностью, так как этому препятствует наличие потенциального барьера в пространстве параметров, характеризующих деформацию ядра; осколки должны пройти этот барьер, прежде чем будет достигнуто их полное отделение. [21]
 |
Зависимость поглощения v-лучей 169Тт с энергией 8 4 кэв в Тт2 ( 8О4 з 8Н2О при 1 2 К от относительной скорости источника и поглотителя. [22] |
Большие величины изомерных сдвигов указывают, что для этих переходов значения б ( г2) сравнительно велики, а из ядерных данных известно, что у изотопов, расположенных в периодической системе вблизи Ей, наблюдаются сильные различия между деформациями ядер в основных состояниях, а также между различными уровнями одного и того же ядра. Изомерные сдвиги для металлического диспрозия и многих его интерметаллических соединений, полученные из мессбауэровских экспериментов с 26 кэв переходом 161Dy, приведены в табл. 8.10. Во всех мессбауэровских опытах, связанных с другими переходами в редкоземельных элементах, были получены изомерные сдвиги, весьма малые по сравнению с экспериментальной шириной линии. [23]
Есть основание полагать, что при числе нейтронов 90 дополнительная пара нейтронов проникает во внутреннюю оболочку ( занимая орбиталь р3 / а), в результате чего эта оболочка будет состоять из двух тритонов или гелионов, а это в свою очередь приводит к деформации ядра в целом, принимающего удлиненную форму. [24]
В VI.1 приводится краткое изложение работы [24] ( Мигдал, Кириченко, Сорокин, 1974), в которой решается задача о пионной конденсации в достаточно большой, но конечной системе ( средние и тяжелые ядра) и обсуждается влияние конденсата ( если он имеется в обычных ядрах) на деформацию ядер и на ротационные уровни. [25]
Необходимо также учитывать отступления формы ядер от сферической. Такая деформация ядер, как уже было сказано ( § 94), ведет к появлению квадрупольнрго момента ядра; одновременно она должна вести к сдвигу уровней. [26]
Взаимное притяжение нуклонов в ядре приводит к тому, что, находясь в поверхностном слое ядра, нуклоны, подобно молекулам поверхностного слоя жидкости, оказываются в несколько особых условиях, что вызывает существование своего рода поверхностного натяжения ядра. Вследствие этого деформации ядра, связанные с увеличением его поверхности, требуют затраты энергии; наиболее устойчивым является такое состояние, когда ядро обладает наименьшей поверхностью. [27]
 |
Квадрупольные моменты ндер. [28] |
CstM с 82 нейтронами и др.) приводят к квадрупольному моменту, равному нулю. Максимум в области редких земель указывает на большую роль деформаций ядер. [29]
В обычных условиях тяжелое ядро имеет более или менее сферическую форму. При захвате нейтрона таким ядром в результате сильного возбуждения происходит деформация ядра. Отклонение от шарообразной формы может быть настолько значительным, что ядро принимает форму гантели. Между образовавшимися таким образом двумя группами протонов развиваются настолько большие кулоновские силы отталкивания, что могут превысить короткодействующие ядерные силы сцепления нуклонов в ядре. Под действием кулоновских сил отталкивания ядро разрывается на два осколка, разлетающихся в противоположные стороны с большой кинетической энергией. [30]
Страницы: 1 2 3 4