Cтраница 1
Осесимметричная изгибная деформация оболочки возникает в местах приложения внешних кольцевых нагрузок ( рис. 8.1, а), а также в местах закрепления или сопряжения с другими конструктивными ( рис. 8.1, б, в и г) элементами. [1]
Первое уравнение системы (9.50) характеризует изгибную деформацию оболочки, не сопровождающуюся искажением формы окружности. Не трудно убедиться, что напряжения и перемещения, соответствующие этому уравнению, полностью совпадают с найденными по элементарной теории изгиба бруса. [2]
Это же замечание относится и к чисто изгибной деформации оболочек отрицательной кривизны, где изгибание срединной поверхности с большим показателем изменяемости не локализовано, как у оболочек положительной кривизны. [3]
Если закрепления краев упругой оболочки таковы, что допускают чисто изгибную деформацию оболочки без удлинений и сдвигов ее срединной поверхности, то оболочка тоже имеет критическую точку бифуркации первого типа и при потере устойчивости ведет себя аналогично сжатому стержню или круговому кольцу. В этом случае существует тоже только одно критическое значение нагрузки, при превышении которого оболочка плавно, без хлопков переходит в новое возмущенное состояние равновесия. [4]
Через названные искомые функции элементарно выражаются и геометрические величины, характеризующие изгибную деформацию оболочки. Для получения же тангенциальных смещений uv, щ необходимо интегрировать систему уравнений (5.12) относительно ui, г 2 - Таким образом, система уравнений (5.8), вообще говоря, не является замкнутой. [5]
Значительное влияние на характер циклических изменений напряжений оказывают вмятины и участки потери металла, т.к. в этих местах в силу особенностей очертания стенки и изменений ее толщины развиваются местные изгибные деформации оболочки, по характеру близкие к симметричным циклическим деформациям. [6]
Значительное влияние на характер циклических изменений напряжений оказывают вмятины и участки потери металла, т.к. в этих местах в силу особенностей очертания сгенки и изменений ее толщины развиваются местные изгибные деформации оболочки, по характеру близкие к симметричным циклическим деформациям. [7]
И для оболочки возможны два качественно различных случая закритического поведения. Примером может служить задача устойчивости нагруженной внешним давлением цилиндрической оболочки с одним свободно опертым торцом, а другим полностью свободным. Но поведение оболочки принципиально меняется, если оба торца оболочки будут закреплены. В этом случае чисто изгибные деформации оболочки становятся невозможными и любой ее изгиб неизбежно сопровождается удлинениями и сдвигами в срединной поверхности. [8]
Дается подробное решение названной задачи от вывода исходного интегрального уравнения до численного расчета. Так как путь решения данной задачи является характерным для всех других контактных задач, следует на нем остановиться. Иными словами, строится функция влияния, которая выполняет роль функции Грина при записи интегрального представления для из-гибиой деформации от произвольной нормальной погонной нагрузки, приложенной по дуге окружности поперечного сечення. Грина ( логарифмическое ядро) записывается в явном замкнутом виде, остальная регулярная часть ( регулярное ядро) записана в виде тригонометрического ряда. Сходимость такого ряда весьма хорошая ( как 1 / п4 при больших п), она исследована в гл. Найденная изгибная деформация оболочки приравнивается разнице между исходной кривизной оболочки на линии контакта и кривизной основания штампа которая предполагается несколько меньшей, чем кривизна оболочки. [9]