Вязкая деформация

Cтраница 3

&2 ( 1 - - е - 4) а - неупругая деформация; k3tof - вязкая деформация; а - напряжение; Е - модуль упругости; т - величина, обратная показателю деформационного упрочнения; kt - величина, обратная коэффициенту прочности; q - величина, обратная времени запаздывания Кельвина; kt - коэффициент неупругости; п - эмпирический показатель; k3 - коэффициент вязкости; р - эмпирический показатель; / - время. [31]

В уравнение (12.3) входит именно величина упругой деформации, а не общая величина деформации, поскольку необратимая вязкая деформация не приводит к ориентации сегментов. Коэффициент пропорциональности К определяется химической природой полимера, в частности размером кинетического сегмента. [32]

При наличии таких условий термоциклического нагружения в элементарных объемах тела наряду с кратковременной пластической деформацией в цикле возникает вязкая деформация на этапе выдержки, что, как показывают многочисленные эксперименты [2, 40, 71], существенно уменышает число циклов до разрушения. [33]

Аналогично этому значение величин вязкого течения для застудневающих систем ( при мокром методе формования) оказывается столь малым, что для реализации вязкой деформации в заметных масштабах необходимы очень большие сроки даже при напряжениях, близких к критическим величинам прочности формующегося волокна. [34]

В процессе разрушения твердых тел наблюдаются механические потери нескольких видов: 1) так называемые деформационные потери ciQi ( потери, сопровождающие внутреннее трение, пластические и вязкие деформации и др.) особенно резко выраженные в местах перенапряжений, например в вершинах микротрещин; 2) динамические механические потери dQ2, вызванные переходом части упругой энергии в кинетическую энергию раздвижения стенок растущей трещины или в кинетическую энергию разлетающихся осколков и в конечном счете в теплоту; 3) рассеяние упругой энергии dQ3 при разрыве связей в вершинах растущих трещин. [35]

Согласно Шербонье величина упругой деформации, возникающей в системе под воздействием удара, главным образом определяется кинетической энергией удара, в то время как степень вязких деформаций в основном зависит от импуль-са, приобретенного системой. [36]

Чтобы объяснить явление релаксации в твердых телах в его чистом виде, достаточно, следуя Максвеллу2), представить полную деформацию в виде алгебраической суммы упругой и чисто вязкой деформации. [37]

Режим нагрузка - выдержка - разгрузка. график & - t для модели Максвелла.| График О - t для модели Максвелла. [38]

Представим себе, что полное напряжение о является суммой двух частей, первая из которых, с /, вызывает упругую деформацию, а вторая, а, вязкую деформацию. [39]

Кривые ползучести ПНД для щелочного раствора при 40 С. [40]

Таким образом, качественная оценка экспериментальных данных показывает, что общая деформация в ( г) ползучести полиэтилена слагается в общем случае из трех составляющих: мгновенной упругой деформации ев, высокоэластической деформации е и истинного течения ( вязкой деформации) ер. [41]

Эти положения можно применить для вычисления диаметра Омакс наибольшей капли, которая остается неразрушенной в турбулентном течении. Согласно Тейлору, вязкие деформации капель происходят при условии, что течение остается однородным по крайней мере на расстоянии размера капли. Поэтому можно ожидать, что возникающие в турбулентном режиме давления способны разрушить капли в таких аппаратах. Капля разрывается под действием динамических сил, возникающих вследствие градиента скоростей, который образуется на расстоянии, равном диаметру капли. [42]

Эти положения можно применить для вычисления диаметра DMaKC наибольшей капли, которая остается неразрушенной в турбулентном течении. Согласно Тейлору, вязкие деформации капель происходят при условии, что учение остается однородным по крайней мере на расстоянии размера капли. Поэтому можно ожидать, что возникающие в турбулентном режиме давления способны разрушить капли в таких аппаратах. Капля разрывается под действием динамических сил, возникающих вследствие градиента скоростей, который образуется на расстоянии, равном диаметру капли. [43]

Эти положения можно применить для вычисления диаметра DMaKC наибольшей капли, которая остается неразрушенной в турбулентном течении. Согласно Тейлору, вязкие деформации капель происходят при условии, что течение остается однородным по крайней мере на расстоянии размера капли. Поэтому можно ожидать, что возникающие в турбулентном режиме давления способны разрушить капли в таких аппаратах. Капля разрывается под действием динамических сил, возникающих вследствие градиента скоростей, который образуется на расстоянии, равном диаметру капли. [44]

Медленно протекающие в натуре процессы скольжения одной части грунта по другой должны протекать на модели также с увеличением скорости процесса. Такие процессы следует отнести к разряду вязких деформаций. Вязкое тело можно представить как тело, способное деформироваться скачкообразно. Среднее значение времени А / для каждого элементарного скачка мало и зависит от природы деформируемого вещества; оно будет одинаковым на модели и в действительности. Движение в течение времени А / можно считать равноускоренным, причем скорость растет от нуля. [45]

Страницы: 1 2 3 4