Осесимметричная деформация

Cтраница 1

Осесимметричная деформация без кручения исследуется в разд. Решение задач этого типа труднее, нежели решение задач о плоской деформации, но нам удалось показать, что и для осесимметричного случая справедлив один из наиболее важных результатов, относящийся к плоской деформации, а именно: для любого кинематически допустимого поля деформации существует отвечающее этой деформации статически допустимое поле напряжений. [1]

Осесимметричные деформации (37.10), (37.11) ( см. рис. 27), представляющие дисклинации с индексом Франка п 1, являются точными решениями уравнений равновесия нематической среды с заданными граничными условиями на стенках сосуда. Однако они не являются единственными решениями этих задач. Они единственны только в категории плоских решений. Если же отказаться от предположения о расположении векторов п везде в поперечных к оси сосуда плоскостях, то возможны и другие решения, причем не обладающие особенностью на ч оси. Так, если граничные условия требуют перпендикулярности п стенке, то линии тока директора в таком решении без особенности расположены в меридиональных плоскостях и имеют показанную на рис. 30 форму. Начинаясь на стенке нормально к ней, линии тока изгибаются, стремясь к оси г 0, на которой, таким образом, направление п оказывается вполне определенным. Более того, мы увидим, что отсутствие особенности в таком решении приводит к его большей термодинамиче - рис Q ской выгодности ( меньшей полной упругой свободной энергии) по сравнению с решением с особенностью на оси ( Р.Е. Cladis, M. Приступим к построению этого решения. [2]

Прямая осесимметричная деформация возникает при действии распределенных нагрузок ри, pw и mv, интенсивность которых постоянна. [3]

Осесимметричную деформацию тонкостенных заготовок удобно описывать в лагранжевой системе координат. Обычно динамические нагрузки, применяемые для формообразования без нарушения сплошности заготовок, не являются сильно локализованными. [4]

Осесимметричными деформациями в общем случае называются деформации, возникающие в кольцевой детали под действием нагрузок, распределенных симметрично относительно оси вращения детали. [5]

Рассматривается осесимметричная деформация колец. Внешние нагрузки представляют собой распределенные усилия и крутящие моменты mt ( фиг. [6]

При осесимметричной деформации вектор X содержит два компонента, а в общем случае - четыре. [7]

При осесимметричной деформации в стержне с кольцевой выточкой в объемах материала, расположенных непосредственно у вершины выточки и далее в точках характерного сечения, также возникает трехосное напряженное состояние с различными соотношениями главных напряжений одного знака, но степень локализации местных деформаций отличается от степени локализации деформаций в подобной зоне аналогичного по форме и геометрическим параметрам концентратора напряжений в пластине при плоской деформации. [8]

После осесимметричной деформации срединная поверхность оболочки остается поверхностью вращения, и для нее сохраняются приведенные выше зависимости, однако все входящие в них величины изменяются. [9]

При осесимметричной деформации условие несжимаемости имеет вид Дех Деу Деф 0, где Дех, Деу - приращения деформаций, определяемые по искажению сетки, нанесенной в меридиональном сечении; Деср - приращение окружной деформации. [10]

При осесимметричной деформации оболочка вращения переходит опять же в оболочку вращения. [11]

При осесимметричной деформации задача термоупругости сводится к задаче о напряженном состоянии равномерно нагретого тела, находящегося под действием сосредоточенных сил, равномерно распределенных вдоль окружности. [13]

При прямой осесимметричной деформации любая меридиональная плоскость является плоскостью прямой симметрии. [14]

Толстостенная труба под внутренним давлением. [15]

Страницы: 1 2 3 4