Идеальный диэлектрик

Cтраница 2

Проводимость Y идеального диэлектрика равна нулю. [16]

Проводимость у идеального диэлектрика равна нулю. [17]

Энергетический спектр идеального диэлектрика состоит из валентной зоны и зоны проводимости, разделенных широкой запрещенной зоной. [18]

В случае идеального диэлектрика ток смещения 1С сдвинут по фазе относительно приложенного напряжения точно на 903 и, следовательно, не приводит к расходу энергии. [19]

Считая стекло идеальным диэлектриком, имеющим неограниченную толщину, вычислить средкег за период значение вектора Пойнтинга в нем. [20]

Электростатическое ( а и вихревое ( б электрические поля. [21]

Однако в идеальном диэлектрике согласно второму положению теории Максвелла электрическое поле может существовать: для этого достаточно изменить магнитное поле. Возникшее противоречие разрешается тем, что в данном случае электрическое поле должно иметь вихревой характер. [22]

Рассмотрение начнем с идеального диэлектрика, не содержащего примесей, способных захватывать электроны. Концентрация собственных носителей заряда в таком диэлектрике ничтожно мала. Поэтому, казалось бы, внешнее смещение не может привести к появлению в пленке электрического тока. [23]

В конденсаторе с идеальным диэлектриком предполагается полное отсутствие тока проводимости и потерь энергии. [24]

В конденсаторе с идеальным диэлектриком предполагается полное отсутствие тока проводимости и потерь энергии. Изменение напряжения между обкладками конденсатора сопровождается электрическим током смещения, величина которого зависит от емкости С. [25]

Конденсатор, изолированный идеальным диэлектриком, не показывает никакого рассеивания энергии при применении переменного потенциала. Зарядный ток, называемый в технике циркулирующим, отстает на 90 по фазе от применяемого потенциала, и энергия, накапливаемая в конденсаторе в течение каждой половины цикла, полностью восстанавливается в следующем. Но ни один из существующих диэлектриков не обладает таким идеальным характером, некоторое количество энергии рассеивается под знакопеременным напряжением и выделяется в виде тепла. Такие потери производительности называются диэлектрическими потерями. Обычная проводимость содержит компонент диэлектрических потерь; здесь емкостный заряд частично теряется через среду. [26]

Стекло не является идеальным диэлектриком, разность фаз для конденсатора со стеклянной пластинкой отличается от 9о на угол 8, называемый углом диэлектрической потери. [27]

Как показывает опыт, идеальных диэлектриков не существует, и практически все электроизоляционные материалы при приложении постоянного напряжения пропускают некоторый обычно весьма незначительный ток - ток утечки. На практике чаще пользуются величинами, обратными удельной объемной и удельной поверхностной электропроводности - удельным объемным электрическим сопротивлением и удельным поверхностным электрическим сопротивлением. [28]

Электрическое поле с тангенциальной составляющей напряженности. [29]

Изоляционные материалы не являются идеальными диэлектриками; проводимость изоляции при постоянном токе определяется током проводимости за счет переноса заряженных частиц - ионов, всегда имеющихся в изоляционном материале. [30]

Страницы: 1 2 3 4