Испускание - заряженная частица
Cтраница 2
 |
Сечения реакции ( я, 2я. [16] |
Из составного ядра, образованного при поглощении нейтрона, могут испускаться заряженные частицы, если энергия возбуждения составного ядра была достаточна для того, чтобы заряженная частица имела заметную вероятность проникновения через кулоновский барьер. Реакции с испусканием заряженной частицы на медленных нейтронах обычно экзогеомичны, поскольку медленный нейтрон не может сообшить ядру энергию, необходимую для испускания заряженной частицы из ядра. [17]
 |
Сечения реакции ( п, Zn. [18] |
Из составного ядра, образованного при поглощении нейтрона, могут испускаться заряженные частицы, если энергия возбуждения составного ядра была достаточна для того, чтобы заряженная частица имела заметную вероятность проникновения через кулоновский барьер. Реакции с испусканием заряженной частицы на медленных нейтронах обычно экзотермичны, поскольку медленный нейтрон не может сообшить ядру энергию, необходимую для испускания заряженной частицы из ядра. [19]
Медленные нейтроны чаще всего регистрируются с помощью фосфоров, содержащих в своем составе или в виде примеси легкие элементы - литий, бор. Как уже говорилось, ядерные реакции таких нейтронов сопровождаются испусканием заряженных частиц, которые и вызывают сцинтилляции в фосфоре. [20]
Рассмотрено пространственно-энергетическое распределение нейтронов в активной зоне реактора. Изложены методы расчета тепловыделения за счет осколков деления, замедления нейтронов, реакций под действием нейтронов с испусканием заряженных частиц, поглощения энергии у-излучения. Проведено сравнение расчетных и экспериментальных данных о тепловыделении в ядерном реакторе. [21]
При взаимодействии нейтронов тепловых и резонансных энергий с ядрами тяжелых нуклидов наиболее существенны упругое рассеяние и радиационный захват, для некоторых тяжелых нуклидов - деление. Если энергия нейтронов выше 1 МэВ, то возможными становятся другие ядерные реакции, такие как неупругое рассеяние, реакции с испусканием заряженных частиц. [22]
Из составного ядра, образованного при поглощении нейтрона, могут испускаться заряженные частицы, если энергия возбуждения составного ядра была достаточна для того, чтобы заряженная частица имела заметную вероятность проникновения через кулоновский барьер. Реакции с испусканием заряженной частицы на медленных нейтронах обычно экзогеомичны, поскольку медленный нейтрон не может сообшить ядру энергию, необходимую для испускания заряженной частицы из ядра. [23]
 |
Сечения реакции ( п, Zn. [24] |
Из составного ядра, образованного при поглощении нейтрона, могут испускаться заряженные частицы, если энергия возбуждения составного ядра была достаточна для того, чтобы заряженная частица имела заметную вероятность проникновения через кулоновский барьер. Реакции с испусканием заряженной частицы на медленных нейтронах обычно экзотермичны, поскольку медленный нейтрон не может сообшить ядру энергию, необходимую для испускания заряженной частицы из ядра. [25]
Магнитные поля применяются также при изучении нейтрального излучения - для удаления заряженных частиц, которые иначе могли бы затенить пластинки. Нейтральные частицы трудно разделять по импульсу, так как они не теряют энергии и, не тормозясь в эмульсии, не привлекают к себе внимания до тех пор, пока не испытают взаимодействия в эмульсии или не распадутся с испусканием заряженных частиц. [26]
В этой области энергий наиболее существенны процессы с упругим рассеянием и радиационным захватом нейтронов. Другие процессы либо запрещены энергетически, либо характеризуются малой вероятностью. Реакции ( п, р), ( п, а) и другие маловероятны из-за наличия кулоновского барьера, который препятствует испусканию заряженных частиц с малой энергией. [27]
Ядерные реакции, вызванные тяжелыми ионами ( масса и заряд больше, чем у ос-частицы), обнаруживают особенности, характерные как для механизма составного ядра, так и для процессов срыва и подхвата. Реакции, протекающие через составное ядро, обычно связаны с испарением нескольких частиц, ибо для того, чтобы тяжелый ион мог образовать компаунд-ядро, он должен обладать значительной энергией, необходимой для преодоления кулоновского барьера. Для мишеней с атомными номерами, большими 35 - 40, основная доля реакций, идущих через составное ядро, приводит к испарению нейтронов; в случае мишеней с более низкими Z значительную конкуренцию эмиссии нейтронов может составить испускание заряженных частиц. Функции возбуждения таких реакций обнаруживают максимумы, свойственные механизму испарения. [28]
В наблюдалось бы большое число уровней, энергия возбуждения которых меньше начальной кинетической энергии EQ; при выполнении этого условия могут применяться статистические соображения. Для большинства ядер нейтроны могут иметь энергию порядка 1 - 2 Мэв, но для магических, как, например, свинца, или для очень легких ядер число возбужденных состояний при малых энергиях невелико, и поэтому неупругие процессы начинают доминировать только при энергии несколько Мэв. Испускание заряженных частиц, например протонов, требует прохождения потенциального барьера. Вероятность прохождения барьера подобна той, которая дается в теории u - распада; она весьма мала, за исключением тех случаев, когда энергия испускаемых протонов равна или больше высоты барьера В. Можно грубо считать, что при испускании протонов минимальная энергия должна быть равна В. [29]
При изменении энергии нейтронов меняется и вклад отдельных процессов в сечение захвата. Прежде всего возможность протекания того или иного процесса определяется энергетическими характеристиками. Если данный процесс экзоэнергетичен, то он возможен при любой энергии нейтронов. Несколько особое место занимают ядерные реакции, сопровождающиеся испусканием заряженных частиц, так как в этом случае необходимо, чтобы энергия возбуждения ядра была достаточной для преодоления заряженной частицей потенциального барьера ядра. [30]
Страницы: 1 2 3