Испускание - лучистая энергия
Cтраница 1
Испускание лучистой энергии ( тепловое излучение) абсолютно черного тела описывается Стефана - Болъц-мана законом излучения и Планка законам излучения. Применительно к условиям термодинамич. Стефана - Больцмана дает выражение для плотности потока интегрального излучения в полусферу, испускаемого поверхностью абсолютно черного тела в пределах полусферич. Еа вТ [ Вт / м2 ], где ( Т - 5, 67 - 10 - 8 Вт / М2К4 - Стефана - Волъцмана по - - тоянная, Т - темп - pa тела. [1]
Интенсивность испускания лучистой энергии пропорциональна квадрату ускорения. [2]
В момент испускания лучистой энергии телом А последнее испытывает отдачу влево подобно стволу пушки при выстреле. [3]
Согласно квантовой теории, испускание лучистой энергии ( электромагнитных колебаний всякого рода: радиоволн, тепловых, световых, ультрафиолетовых, рентгеновских лучей) происходит не непрерывно, а определенными порциями - квантами. Ее можно определить из соотношения Eh-v, где h - некоторая постоянная величина ( постоянная Планка), равная 6 625 - l 0 - 3tдж - сек, v - частота колебания. [4]
Согласно квантовой теории, испускание лучистой энергии ( электромагнитных колебаний всякого рода: радиоволн, тепловых, световых, ультрафиолетовых, рентгеновских лучей) происходит не непрерывно, а определенными порциями - квантами. [5]
Установлено, что спектр испускания лучистой энергии, проникающей через небольшое отверстие из внутренней полости нагретого твердого тела, не имеет характеристических линий, а отличается равномерным распределением интенсивности излучения по длинам волн, характерным для каждой данной температуры и не зависящим от природы нагретого твердого тела. [7]
Согласно рассмотренным нами постулатам переход электрона с более далекой от ядра орбиты на более близкую влечет за собой испускание лучистой энергии. Таким образом, рентгеновские лучи, которые, как известно, одинаковы по природе со световыми лучами, все же отличаются от них местом своего возникновения в атоме: в то время как световые лучи возникают при переходах электронов во внешних слоях атома с одной орбиты на другую, рентгеновские лучи возникают в глубине атома во внутренних электронных оболочках. [8]
Согласно рассмотренным нами постулатам переход электрона с более далекой от ядра орбиты на более близкую влечет за собой испускание лучистой энергии. Таким образом, рентгеновские лучи, которые, как известно, одинаковы по природе со световыми лучами, все же отличаются от них местом своего возникновения в атоме: в то время как световые лучи возникают при переходах электронов во внешних слоях атома с одной орбиты на другую, рентгеновские лучи возникают в глубине атома во внутренних электронных оболочках. Это различие в происхождении имеет своим следствием и различия в некоторых свойствах световых и рентгеновских спектров. [9]
Возрастание / х по мере утолщения слоя газа свидетельствует о том, что глубинные элементы газа принимают участие в испускании лучистой энергии сквозь поверхность слоя. На пути от таких элементов к поверхности происходит, конечно, частичное поглощение посылаемой ими энергии, однако значительная доля последней достигает поверхности и выходит за ее пределы. Нужна чрезвычайно большая толщина газа, чтобы испускаемая глубинными элементами энергия была бы всецело поглощена наружным слоем и совершенно не проникла бы в окружающую среду. Это обстоятельство и дает основание называть испускание, а также поглощение газа объемным процессом. [10]
Следует отметить, что свойство математического подобия между тепловыми и диффузионными явлениями можно обосновать только в рамках следующих предположений: 1) физические свойства системы постоянны; 2) скорость массообмена достаточно мала; 3) в обменивающихся фазах отсутствуют химические реакции; 4) вклад вязкой диссипации в общий баланс энергии пренебрежимо мал; 5) в системах не происходит ни поглощения, ни испускания лучистой энергии; 6) эффекты бародиффузии, термодиффузии, а также диффузии в поле внешних массовых сил не играют существенной роли. [11]
Излучение чистых газов отличается от излучения твердых тел. Во-первых, поглощение и испускание лучистой энергии газами всегда имеет резко выраженный селективный характер. Например, спектр поглощения углекислоты состоит из ряда полос. Три из них, наиболее мощные, учитываются в теплотехнических расчетах. Аналогичное положение имеет место для водяного пара. В пределах соответствующих полос эти газы и испускают энергию. Стефана - Больцмана не применим. [12]
Излучение чистых газов отличается от излучения твердых тел. Во-первых, поглощение и испускание лучистой энергии газами всегда имеет резко выраженный селективный характер. Например, спектр поглощения углекислоты состоит из ряда полос. Три из них, наиболее мощные, учитываются в теплотехнических расчетах. Аналогичное положение имеет место для водяного пара. В пределах соответствующих полос эти газы и испускают энергию. Как было сказано, при полосовых спектрах испускания закон Стефана - Больцмана не применим. [13]
Если бы это было так, то испускание лучистой энергии могло бы происходить только за счет энергии электрона, который, теряя энергию, должен был бы двигаться по орбите со все меньшим радиусом ( по спирали) и в конце концов столкнуться с ядром. Следовательно, классическая теория неприменима к случаю движения элементарного электрического заряда в поле другого заряда и не может объяснить явления, происходящие внутри атома. [14]
Известны процессы излучения, сопровождающие химические превращения внутри тела, - так называемая хемилюминесценция. Сюда относится, например, свечение гниющего дерева или свечение фосфора, медленно окисляющегося на воздухе. В этом случае испускание лучистой энергии идет параллельно с изменением химического состава вещества и уменьшением запаса его внутренней энергии. [15]
Страницы: 1 2