Апертура - пучок
Cтраница 2
Крупный шаг в развитии изображающей рентгеновской оптики был сделан в 1952 г. Вольтером [86], который предложил использовать осесимметричные, глубоко асферические зеркала о поверхностями вращения второго порядка. Такие зеркала не имеют астигматизма и сферической аберрации, апертура пучка может быть значительно большей, чем в системах скрещенных зеркал. Вольтер показал, что кома первого порядка, препятствующая построению изображений с помощью одиночных осесимметрич-ных зеркал скользящего падения, значительно снижается в системах с четным числом отражений. К ним относятся системы параболоид-гиперболоид, гиперболоид-эллипсоид, параболоид-эллипсоид и ряд других, которые будут подробно рассмотрены ниже. Системы, построенные на идеях Вольтера, в настоящее время находят широкое применение в различных рентгеновских приборах. [16]
Для некоторых участков видимого спектра и необыкновенный луч обнаруживает заметное поглощение, и поэтому турмалин при выбранной толщине оказывается окрашенным; турмалин является не только поляризатором, но и светофильтром, практически пропускающим зелено-желтую область видимого спектра. Это обстоятельство является, конечно, крупным недостатком турмалина как поляризующего приспособления, но, с другой стороны, допустимая апертура пучка падающих на него лучей весьма значительна, что иногда играет важную роль. [17]
Таким образом, отношение потоков от источника и ячейки в случае схемы В не может быть лучше, чем для схемы А. Как мы видим, этот вывод вытекает из принципиальных соображений и, по-видимому, может быть обобщен следующим образом: никакие осветительные системы не могут обеспечить более выгодного соотношения между потоками от источника света и поглощающей ячейки, чем система с промежуточным изображением источника света в отверстии ячейки и полностью заполненной апертурой пучка, проходящего через ячейку. [18]
Чтобы получить представление о перспективности использования полимеров для волоконных элементов, передающих изображение, полезно разделить эти элементы на гибкие системы ( длинные жгуты малого диаметра) и жесткие волоконные детали малой длины и сравнительно большой площади. Первые используются в медицинских и технических эндоскопах, вторые - в виде пластин в оптическом и электронно-оптическом приборостроении. Апертура пучка световодов должна быть равна или несколько больше этого значения, поэтому вполне допустимо применение полимеров. [19]
 |
Один из приемов освещения высоких входных щелей. [20] |
Указанные две осветительные схемы с естественным и оптическим световым полями по своему характеру приближаются к предельным случаям некогерентного и когерентного освещения щели. Как было показано Д. С. Рождественским, степень когерентности освещения щели определяется отношением угловых апертур осветительной системы и входного коллиматора. Если апертура пучка, освещающего щель, много меньше апертуры коллиматора, то освещение щели практически когерентное; при обратном соотношении апертур имеет место практически некогерентное освещение. [21]
Однако этот подход невозможно реализовать практически, так как, заключая пучок в очень узкую область вокруг оси, мы также ограничивали бы ток пучка. Кроме того, уменьшение апертуры пучка вызывает увеличение ошибки, обусловленной дифракцией. [22]
Величина критического напряжения (IV.38) зависит от параметров конденсатора ячейки Керра и вещества, заполняющего конденсатор. Для уменьшения критического напряжения нужно уменьшать расстояние между пластинами конденсатора и увеличивать их длину. Однако это приводит к уменьшению апертуры пучка лучей, проходящих между пластинами. Поэтому наиболее целесообразно использовать вещество с большой постоянной Керра, например нитробензол. [23]
В приведенных выше выражениях мы не учитывали аберрации решетки в сходящемся пучке, рассмотренные в предыдущем разделе. Соотношение между аберрациями собственно решетки и аберрациями, определяемыми разрешением оптики телескопа и детектора, зависит от апертуры пучка, освещающего решетку, углового разрешения телескопа и качества коррекции решетки. Оценки показывают, что при апертуре пучка А; 1 / 10, угловом разрешении телескопа около 1 и использовании в сходящемся пучке решеток с коррекцией аберраций, описанных в предыдущем разделе, спектральное разрешение определяется характеристиками оптики телескопа. [24]
Особое внимание должно быть обращено на однородность магнитного потока в частях магнитопровода, примыкающих к полюсам. Если форма поля не зависит от напряженности, то измерения апертуры пучка и его кривизны, выполненные при одном поле, могут быть пересчитаны к другой напряженности с помощью соответствующих масштабных множителей. [25]
Основным принципом передачи изображений в ра-диационно-телевизионных установках является поэлементная передача значений интенсивности ионизирующего излучения, осуществляемая путем развертки пространственно-временного поля контролируемого объекта на передающей стороне и свертки изображения на приемной стороне. В рассматриваемых установках развертка изображения производится пучком ионизирующего излучения или электронным пучком. Пучок чаше всего имеет круглое сечение, его диаметр 5 называют апертурой пучка. На приемной стороне во вторичном преобразователе синтез изображения осуществляется электронным пучком, имеющим апертуру 62 - Обычно 62 5Ь так как значительное уменьшение 5 понижает чувствительность системы. [26]
Оба типа аберраций в данном случае гораздо сильнее выражены, чем у эквивалентных симметричных отклоняющих систем. Разница в величинах аберрации составляет примерно 1 порядок, что соответственно затрудняет коррекцию искажений. Поэтому несимметричные отклоняющие системы применяются в основном в электроннолучевых трубках с малой апертурой пучка или малой требуемой резкостью изображения. [27]
Основным принципом передачи изображений в ра-диационно-телевизионных установках является поэлементная передача значений интенсивности ионизирующего излучения, осуществляемая путем развертки пространственно-временного поля контролируемого объекта на передающей стороне и свертки изображения на приемной стороне. В рассматриваемых установках развертка изображения производится пучком ионизирующего излучения или электронным пучком. Пучок чаше всего имеет круглое сечение, его диаметр 8 ] называют апертурой пучка. На приемной стороне во вторичном преобразователе синтез изображения осуществляется электронным пучком, имеющим апертуру 52 - Обычно 52 8Ь так как значительное уменьшение 8 ] понижает чувствительность системы. [28]
Осветительное устройство состоит из трехэлектродной электронной пушки ( / /) с диафрагмой, ограничивающей апертуру освещения объекта. Энергия электронного пучка составляет 454 - 50 кэв. При помощи несложного механизма в пучок может вводиться одна из двух установленных на столике ( 12) диафрагм, что позволяет изменить апертуру пучка во время работы микроскопа. Величина апертуры устанавливается равной 0.54 - 1 - Ю 3 радиана. [29]
Различают по крайней мере две схемы преобразования ИК-излучения в оптический диапазон. Их отличия определяются поставленной задачей. Для перевода этого ИК-излучения в оптический диапазон используют сложение частот промодулированного и опорного пучков в кристаллах с нелинейной восприимчивостью в режиме коллинеарного синхронизма. Четкость полученного изображения зависит от величины предельной апертуры пучка преобразуемого излучения. Апертура преобразуемого пучка максимальна при касании эллипсоидов индикатрис, определяющих наличие и направление синхронизма. При этом апертура будет больше в случае, когда дисперсия анизотропии коэффициента преломления минимальна. [30]
Страницы: 1 2 3