Cтраница 1
Апертура системы лупа-глаз определяется отверстием лупы, если последнее больше зрачка глаза, н отверстием глаз ного зрачка; если зрачок больше. Обычно при лупах с малым увеличением зрачок глаза определяет апертуру, а Е лупах большого увеличения - диаметр оправ лупы. [1]
Эти качества присущи полосам полной локализации независимо от формы и положения апертуры системы наблюдения. [2]
Линзы должны давать четкое изображение источника Т на щели S, а апертура системы должна быть достаточно велика, чтобы линза С коллиматора спектроскопа освещалась полностью. При работе с пламенами небольших размеров вино ляевив - - этога дребования - обычна не - представляет трудностей, но в случае пламен очень большого размера или при применении специальных источников, которые требуют очень длинного оптического пути, очень существенно, чтобы употребляемые линзы были действительно хорошего качества и обладали соответствующими апертурами и фокусными расстояниями. Любая потеря света, связанная с недостаточным освещением спектроскопа или с плохой фокусировкой, уменьшает кажущуюся яркость небольшого источника значительно больше, чем яркость большего по объему пламени. Такого рода дефекты приводят к завышенным значениям измеряемой температуры. [3]
Рассмотрев пространственную частоту, соответствующую фиксированному расстоянию s A / v в апертуре системы, формирующей изображения, мы увидим, что вклад в эту конкретную пространственную частоту дает только ограниченная часть апертуры, а именно заштрихованная зона на рис. 8.26. В случае высоких пространственных частот эта часть апертуры мала и достаточно сравнительно короткого времени, чтобы заданный набор деформаций волнового фронта сместился из этой области и был заменен новыми деформациями. При более низких же пространственных частотах часть апертуры, вносящая вклад, становится больше и поэтому требуется больше времени для смены деформаций. [4]
Следует отметить, что наблюдаемый в спекл-интерферометрии эффект падения контраста интерферограмм продольно смещаемых объектов с увеличением апертуры изображающей системы ие имеет места в топографической интерферометрии сфокусированных изображений. [5]
Высокий коэффициент передачи контраста, как показали специальные исследования [141], обеспечивается согласованием апертуры пучка световодов с апертурами систем, формирующих и принимающих изображение. Разрешающая способность, которая в каждом отдельном случае должна быть согласована с разрешающей способностью приемника, в большой степени связана с диаметром волокон, передающих изображение. Для полимерных световодов при этом некоторым ограничением является то, что в волокнах диаметром менее 10 мкм возможно заметное рассеяние света, а также наблюдаются сильные напряжения и оптическая анизотропия, которая сказывается на структурных шумах системы. [6]
Таким образом, зеркальные ( и зеркально-линзовые, в которых линзы играют лишь роль компенсаторов аберрации) системы имеют по сравнению с линзовыми то преимущество, что в них возможно полное исправление хроматических аберраций при любых фокусных расстояниях н апертурах системы. Это преимущество оказалось полезным н для объективов микроскопа с большой апертурой, хотя здесь исправление хроматической аберрации не представляет больших затруднений благодаря тому, что малые размеры линз микроскопа позволяют применять любые стекла н даже кристаллы. [7]
Поскольку максимальное достижимое поле ограничивается насыщением железа, то длина отклоняющего железного магнита определяется магнитной жесткостью BQ для отклонения частиц с наибольшим импульсом и требуемым углом отклонения. Необходимый размер поля определяется требуемой апертурой системы; обычно предпочитают большие апертуры. Экономичность работы магнита, как правило, требует, чтобы ширина поля в несколько раз превышала высоту зазора. Эта асимметрия должна выбираться с учетом требования наилучшего определения соответствующих экспериментальных величин. Другие факторы, такие, как удобство или геометрические параметры, относящиеся к первичному и вторичному пучкам, могут изменить высказанное утверждение. [8]
В работе [121] приводится более строгая теория метода гетеродинного сканирования и описывается его экспериментальная реализация. Теоретический анализ проведен с учетом реальной формы сканирующего пятна, обусловленной апертурой системы формирования и отклонения опорного пучка, что позволило автору получить выражения для тока фотодетектора, разрешающей способности метода и отношения сигнал / шум в зависимости от параметров системы и определить применимость метода гетеродинного сканирования. [9]
Из (6.47) также следует, что использование при регистрации спеклограммы изображающей системы с большим относительным отверстием ограничивает допустимый сдвиг объекта, особенно в случае, если изображение формируется с единичным увеличением или незначительным уменьшением. Действительно, эксперименты показали [156], что контраст спекл-интер-ферограмм существенно зависит от величины апертуры изображающей системы, используемой при регистрации спеклограммы. В частности, в случае полностью открытой апертуры линзы ( при значениях / 300 мм, D 120 мм, & 1 и AZ 0 5 мм) контраст спекл-интерферограммы ( независимо от способа ее получения) был практически нулевым. [10]
Симметричность объектива благоприятствует устранению ( неполному) комы и хроматической разности увеличений. Ни сферическая, ни хроматическая аберрации не исправлены, но необходимость ставить диафрагму малых размеров, автоматически ограничивая апертуру системы до 1: 25 - 1: 35 из-за крутизны радиусов н малого отверстия приводят к достаточно малым аберрационным кружкам по всему полю. [11]
Впрочем, если апертура системы наблюдений мала, то это явление можно не принимать во внимание. [12]
Одной из основных проблем современной дефектоскопии является контроль крупногабаритных объектов, длина и диаметр которых исчисляются метрами. Запись и отображение суммарной картины, получаемой при сканировании крупногабаритного изделия, невозможны практически в любой современной системе отображения. Это связано с малыми по сравнению с изделием апертурами систем памяти и отображения и, как следствие этого, резким снижением разрешающей способности. Чтобы избежать масштабного несоответствия при отображении внутреннего состояния контролируемого объекта, сканирование изделий производят по частям, применяя при этом многоканальные системы. Это снижает производительность и удорожает процесс неразрушающего контроля. [13]
Согласно рис. 3.1.1, входом этого черного ящика служит входной зрачок, представляющий собой отверстие конечных размеров ( эффективнное или действительное), через которое должен проходить свет прежде, чем он достигнет элементов, создающих изображение, а выходом - выходной зрачок ( также эффективный или действительный), представляющий собой отверстие конечных размеров, через которое свет проходит после создающих изображение элементов на пути к плоскости изображения. Обычно считают, что путь света между входной и выходной плоскостями может быть достаточно полно описан в приближениях геометрической оптики. Таким образам, конечный размер обоих зрачков можно найти, строя по законам геометрической оптики проекцию наименьшей апертуры системы соответственно в пространстве предметов и пространстве изображений. [14]
Действительно, хорошо известно ( см. например, [185]), что апертура изображающей ( наблюдательной) системы играет решающую роль в образовании интерференционных полос в голографической интерферометрии диффузно рассеивающих объектов. Как показано выше, голографическую интерферометрию диффузно рассеивающих объектов целесообразно рассматривать как одно из средств обеспечения суперпозиции взаимно смещенных идентичных спекл-полей. Если при этом учитывать, что геометрические параметры наблюдательной системы однозначно определяют характерный размер индивидуальных спеклов, а также их тонкую структуру, то становится очевидным, что наблюдатель, изменяя размеры и форму апертуры изображающей системы, задает условия локализации и распределения видности интерференционных полос именно посредством управления размерами и пространственной структурой спеклов. В самом деле, при суперпозиции идентичных спекл-полей причиной исчезновения низкочастотных интерференционных полос является декорреляция пар идентичных спеклов. При этом полная декорреляция, обусловленная взаимным смещением таких спекл-полей, наступает тем быстрее, чем меньшую область пространства занимает ( с учетом наличия тонкой структуры) индивидуальный спекл. [15]