Cтраница 1
Исследования доменной структуры ( сегнетоэласти-ков, магнетиков), возникающей при переходе кристалла в менее симметричную фазу, основано на регистрации распределения / ( я) в окрестности узлов обратной решетки. [1]
Для исследования доменных структур кроме метода получения порошковых фигур разработаны методы на основе магнитооптических эффектов Фарадея и Керра, с использованием электронного микроскопа, холловских и пермаллоевых датчиков и некоторые другие. [2]
Приведены результаты исследования доменной структуры в монокристаллических пластинах самарий-диспрозиевого ортоферрита состава Sm0 aDyo 4FeO3 при температурах от 291 до 573 К. [3]
Ниже приведены результаты исследования доменной структуры в монокристаллических образцах самарий-диспро-зиевого ортоферрита состава 5то бОу0 4РеОз при температурах от комнатной до 573 К. [4]
В настоящее время используют различные экспериментальные методы исследования доменных структур, такие, например, как метод магнитной суспензии, а также магнитооптические, электронно-микроскопические и др. Они позволяют исследовать не только статические свойства доменных стуктур, но и их квазистатическую и динамическую перестройку под действием внешних магнитных полей и упругих напряжений и, кроме того, помогают выяснить тонкие особенности строения переходных слоев ( доменных границ), существующих между соседними доменами, намагниченными в разных направлениях. [5]
Проводится обобщение имеющихся литературных данных о монокристаллических пленках феррит-шпинелей как магнитооптических средах, анализируются результаты исследований доменной структуры пленок, прозрачных в видимом диапазоне длин волн, рассматриваются возможности применения этих объектов в качестве магнитного носителя для термомагнитной записи, а также перспективы пленок феррит-шпинелей как ЦМД-материалов. [6]
В связи с этим большой интерес представляют наблюдения Старцевой и Шура [181], которые занимались исследованием доменной структуры MnMg-феррита с прямоугольной петлей гистерезиса. Они установили, что имеется два различных типа структур, которые стабильны на различных участках магнитного цикла и скачком переходят друг в друга. Доменная структура, возникающая в размагниченном образце, весьма сложна и характеризуется ограниченной подвижностью доменных границ. Подобное поведение может быть обусловлено наличием локальных, изменяющихся от точки к точке напряжений или в более общем случае существованием больших флуктуации магнитокристаллической и магнитоупругой энергии внутри образца. Тогда в материалах с прямоугольной петлей гистерезиса скачкообразный переход к структуре, стабильной в сильных полях, оказывается непосредственно связанным с быстрыми изменениями намагниченности в полях, близких к коэрцитивной силе. [7]
С экспериментальным обнаружением так называемых цилиндрических магнитных доменов связан новый этап развития физики доменных структур. Если интерес к исследованию доменных структур ранее был стимулирован в основном практическим применением магнитных материалов, необходимые магнитные свойства которых в той или иной мере обусловливались доменной структурой, то новый бурный рост исследований свойств этой структуры был связан с возможностью ее непосредственного использования в технических устройствах. [8]
Данный вывод подтверждается исследованиями температурной зависимости доменной структуры. Во-первых, полученные результаты находятся в принципиальном согласии с наблюдениями [389], где тот же самый метод был применен для исследования доменной структуры в Со со средним размером зерен 20 мкм. Наблюдавшиеся при нагреве изменения в доменной структуре авторы объясняют температурной зависимостью постоянных магнитокристал-лической анизотропии. [9]