Длина - лампа
Cтраница 2
 |
Контуры обратной связи для случаев ЛБВ с внешней обратной связью ( а и ЛОВ с внутренней обратной связью ( б. [16] |
Таким образом, генерация колебаний в ЛОВ осуществляется за счет наличия внутренней обратной связи, распределенной по всей длине лампы. Преимущество ЛОВ становится понятным из следующих соображений. [17]
 |
Стоечный патрон типа. ЛЗЛ для ЛЛ г универсальным срецлением к светильнику двумя шнтами. одним винтом или безвинтовым способом.| Навесной патрон типа Н13Л для ЛЛ. [18] |
В СП нашли применение и навесные патроны ( рис. 7.8) для ЛЛ, при которых не требуется компенсировать допуски на длину ламп и точность изготовления СП, а также отпадает необходимость крепления таких патронов. [19]
Рассмотрим простой контур RCL ( рис. 16.18), где R - сопротивление, обусловленное лампой после начала разряда ( зависит от длины лампы, обычно R составляет примерно 5 Ом или менее), С - емкость, которая является переменной величиной, но обычно изменяется от 1 до 20 мкФ, L - индуктивность, обусловленная конденсатором: при очень коротких т индуктивность должна быть очень мала, чтобы можно было поддерживать большие значения емкости. [20]
Из рис. 111.31 следует, что с возрастанием параметра усиления Со полное подавление колебаний в ЛБВ существенно затрудняется и при той же длине лампы требуется гораздо больший ток луча. [21]
Это связано с тем, что в системе с увеличивающейся к коллекторному концу величиной постоянного магнитного поля В условие циклотронного резонанса (1.161) меняется вдоль длины лампы. Это в свою очередь, как следует из соотношения для динамического фазового сдвига 0 ( 1 (1.191), приводит к тому, что величина изменения фазового сдвига A d увеличивается для электронов, которые находятся в ускоряющей фазе ВЧ-поля, и наоборот, уменьшается для электронов в тормозящей фазе поля. Поэтому на длине пространства взаимодействия формируется достаточно плотный электронный сгусток, и число электронов, находящихся в тормозящей фазе ВЧ-поля, существенно больше, чем в случае однородного магнитного поля. [22]
Для того чтобы получить равномерное распределение яркости на потолке, расстояние ламп от него должно приниматься ft 0 5 / л, где / л - длина лампы. [23]
Следует отметить, что в приборах с длительным взаимодействием электронов с волной пучок возбуждает элементарные волны в любой точке пространства взаимодействия и поэтому их необходимо суммировать по всей длине лампы. [24]
Другое важное требование - взаимозаменяемость трубчатых люминесцентных ламп при установке - обеспечивается наличием осевой компенсации в патронах, которая позволяет надежно закрепить лампу в патронах в пределах допусков на длину лампы и точность изготовления светильника. Осевая компенсация в патронах к люминесцентным лампам осуществляется либо перемещением самого патрона, либо перемещением его вкладыша. [25]
Как уже говорилось выше, для расширения полосы частот гиро-ламп с бегущей волной необходимо использовать в качестве электродинамических структур волноводы с коническим сечением с одновременным изменением ведущего магнитного поля вдоль длины лампы. Характеристики экспериментального образца подобной гиро - ЛБВ, разработанной в военно-морской лаборатории США [95], представлены в следующей таблице. [26]
Если спиральную лампу накачки представить приближенно в виде кольцеобразной импульсной лампы с диаметром DL и предположить, что цилиндрический отражатель вокруг лампы в первом приближении имеет такой же, как и лампа, диаметр, то можно применить выражение (3.11), положив в нем SK nDRl, S nDLl и SL 2nDLl ( объясните появление множителя 2 в последнем выражении), где DK-диаметр стержня, а / - его длина, равная примерно длине лампы. [27]
На рис. 8.14 показаны зависимости плотности заряда в спице По от длины пространства взаимодействия в течение одного прохода для режима стационарных и хаотических колебаний. Зависимость плотности от длины лампы меняется от гладкой кривой в стационарном режиме до все более колебательной в хаотических режимах. Усложнение вида зависимости по ( ж) делает динамику системы более чувствительной к начальным условиям на входе усилителя, которые задаются величиной An, характеризующей внутреннюю обратную связь. [29]
VQ г ф, электроны оказываются в поле данной фазы волны все время пролета, что и обеспечивает хорошую модуляцию скорости электронов полем волны. При увеличении Фо электроны за время пролета длины лампы испытывают воздействие поля волны меняющейся фазы, а следовательно, проходят большое число ускоряющих и тормозящих полуволн. Отсюда же следует, что для нерелятивистских пучков, эффективная модуляция скорости электронов возможна лишь в замедленных электромагнитных волнах, так как реально достижимые скорости электронов в нерелятивистских электронных приборах порядка 0 02 Ч - 0 1с, где с - скорость света. [30]
Страницы: 1 2 3 4