Cтраница 1
Плизость исследуемого состояния и возмущенных состояний оценивается по нек-рой норме. [1]
Если практически полного совпадения структур эталонного и исследуемого состояний добиться затруднительно, целесообразно проведение оценки состояния методом минимального расстояния. При этом методе осуществляется сравнение структур, исследуемого состояния с ( to) со структурами состояний - элементов множества хс эталонных состояний. [2]
Символ Д означает точное приращение соответствующей величины при переходе из исследуемого состояния в примыкающее. Полученное Гиббсом неравенство (IX.54) является необходимым и достаточным критерием устойчивости двух бесконечно близких состояний фазы относительно друг друга. [3]
Аналогично требованию прямого или косвенного рассмотрения всех альтернатив действия необходимо следить за полнотой совокупности исследуемых состояний внешней среды. [4]
Основная проблема получения таких данных по электропроводности для тугоплавких металлов состоит в том, что исследуемые состояния ( давления 10 - 100 кбар, и температуры 1 - 4 эВ) могут быть созданы только при импульсном воздействии на вещество, когда в образце, вообще говоря, развиваются неоднородные распределения температуры и давления. [5]
Система учебного процесса с ЭВМ может обеспечить выборка принятие решений в условиях сложных ситуаций и неопределенности исследуемых состояний, но для этого в нее должны быть заложены программа выбора решений и соответствующие алгоритмы поиска и распознавания оптимальных решений. На основании программирования содержания, вариантов действия и ожидаемых результатов система адаптируется к изменяющимся ситуациям, находит рациональные связи и отношения с влияющими на нее факторами. В результате система в процессе функционирования приобретает важнейшее свойство - она самообучается. Она вырабатывает собственные критерии понимания оптимальности выбора решений в условиях неопределенности, приобретает способность к выводам, к поиску и отбору нужной информации. [6]
К счастью, оказывается, что многие построенные функции ф обладают симметрией, отличной от симметрии исследуемого состояния, и, согласно общей теореме [ см. формулу ( 21) приложения III ], такие функции можно отбросить; также может оказаться, что многие орбитальные конфигурации несущественны ( так как их включение почти не изменяет энергии); такие конфигурации могут быть опущены с самого начала. Это утверждение подтверждается результатами, полученными в разд. [7]
При введении коэффициентов активности величина - R Т In уд ( и подобные ей) представляет собой свободную энергию переноса моля вещества А из исследуемого состояния в стандартное, которое отличается от реального только природой или концентрацией растворенных веществ. Однако можно определить также и свободную энергию переноса растворенного вещества из одного растворителя в другой. [8]
Кроме подсчета максимально возможного числа фаз, формула ( 14) позволяет в ряде случаев установить действительное число фаз в системе, для которой известна вариантность исследуемого состояния. Поэтому согласно формуле ( 14) при n i устанавливаем, что в системе должно наблюдаться ( s - k) сосуществующих фаз. Для состояний без вырождения, если справедливо неравенство n ir s, в закрытой системе должно существовать ( п - k) фаз. В литературе правила, позволяющие определять число сосуществующих фаз исследуемой системы, получили название минералогических правил фаз. Большинство из них [7-9] является следствием правила фаз Гиббса. [9]
Если практически полного совпадения структур эталонного и исследуемого состояний добиться затруднительно, целесообразно проведение оценки состояния методом минимального расстояния. При этом методе осуществляется сравнение структур, исследуемого состояния с ( to) со структурами состояний - элементов множества хс эталонных состояний. [10]
&, я) о, i) i, необходимо принимать во внимание указанные соотношения. Следовательно, при отклонении упругой линии от исследуемого состояния равновесия независимой переменной будет служить только один какой-либо из эллиптических параметров &, - ф о или) ь Можно брать любой из них, наиболее удобный для данной конкретной задачи. [11]
В монографии Руттена [184] метод изменения масштаба положен в основу всего изложения общей теории оболочек, но сложности, вытекающие из вышеприведенных соображений, не принимаются во внимание. При этом оказывается, что все расхождения относятся к случаям, когда изменяемость исследуемого иапря-женно-деформнрованного состояния весьма мала. При подготовке настоящего издания оспариваемые Руттеном результаты были тщательно проверены. [12]
Мы рассказали об устройстве и действии радиоинтерферометра только в самых общих чертах, применительно к наиболее простой схеме, в которой такой прибор может быть выполнен. Заметим, что необходимым условием для работы интерферометра является то, чтобы частота радиоволн превышала критическую частоту для исследуемого состояния плазмы. Кроме того, для определения пе нужно знать толщину просвечиваемого слоя плазмы. [13]
Подчеркнем, что в этом условии фигурирует полная энергия системы - наряду с энергией деформации U включает в себя потенциальную энергию-нагрузки. В этих случаях оказывается непригодным и приведенное энергетическое условие достижения критического состояния, и вместо этого условия приходится использовать другое, вытекающее из рассмотрения колебаний системы около исследуемого состояния равновесия и применения к таким колебаниям критериев-устойчивости движения. [14]
Проведены измерения при давлении ударного сжатия свинца до - 600 ГПа. Результаты опытов представлены на рис. 9.13, где переход изэнтропы из однофазного состояния ( степенная зависимость температуры от давления) в область смеси фаз ( экспоненциальная зависимость) выражается в резком изменении наклона кривых 5 и R. Равновесность исследуемых состояний свинца после ударного сжатия и разгрузки подтверждается тем, что состояния в двухфазной области, полученные расширением от разных исходных давлений ( 160 ГПа и 240 ГПа), в полном соответствии с правилом фаз Гиббса согласно измерениям имеют одинаковые значения температуры. [15]