Источник - тепловой нейтрон
Cтраница 1
Источник тепловых нейтронов находится в безграничной однородной неразмножающей среде, макроскопическое сечение поглощения которой 2а и коэффициент диффузии D. [1]
В качестве источников тепловых нейтронов используются Ро-Be - и Ra-Ве - нейтронные источники, нейтронные генераторы и размножители и, конечно, ядерные реакторы. [2]
В качестве источника тепловых нейтронов мы взяли плотность замедления q ( r, UT), поскольку при делении прямое генерирование нейтронов в тепловую группу мало. Как и в § 6.3, а, выберем для рт ( г) соотношение (6.6) и определим, каким условиям при этом должна удовлетворять функция г зт. [3]
Введенная здесь функция источника тепловых нейтронов, имеющая пространственную форму теплового потока, не означает фр. Эта аппроксимация означает предположение, что все нейтроны, рождающиеся в точке г, немедленно замедляются до тепловых. Напишем функцию источника тепловых нейтронов (5.183) в несколько иной форме, которая позволяет более наглядно показать связь источника с коэффициентом размножения системы. [4]
 |
Конструкции источника нейтронов. [5] |
Схематическое изображение такого источника тепловых нейтронов приведено на рис. 62 а. Нейтроны образуются в смеси Be-Po и проникают через свинцовую оболочку в замедлитель ( парафин), в котором они замедляются, приобретая тепловые скорости. Свинец применяется для поглощения а-нзлучения полония. [6]
 |
Элементарная ячейка в плоской.| Плотность замедления до тепловой энергии от плоского источгшка, рассчитанная по возрастной теории Ферми. [7] |
Другая важная задача состоит в определении источника тепловых нейтронов в ячейке. [8]
Интегральный член этого уравнения выражает интенсивность источника тепловых нейтронов, причем в этом члене уже учтена связь, существующая между поглощением и интенсивностью источника быстрых нейтронов. [9]
Из рассуждений, приведенных выше, ясно, что в этой модели мощность источника односкоростных тепловых нейтронов в любой заданной точке среды есть просто плотность первого рассеивающего столкновения быстрых нейтронов в этой точке. В данном случае быстрый нейтрон не учитывается в плотности тепловых нейтронов, пока он не испытает первого рассеивающего столкновения, после чего он считается тепловым. [10]
Эти соотношения будут доказаны позже, в связи с выводом определяемого уравнением (8.211) члена, описывающего отражатель как источник тепловых нейтронов. [11]
Прежде чем описать метод измерения В, следует отметить, что при указанном выше эксперименте предполагалось, что мы имеем источник чисто тепловых нейтронов, так что резонансная активность индия может являться результатом только быстрых нейтронов, порождаемых при делении урана. Источники почти чисто тепловых нейтронов могут быть получены с помощью тепловых призм, которые можно присоединить к котлу. Тепловая призма есть длинный блок, сделанный из вещества, замедляющего нейтроны ( скажем, графита), один из концов которого располагается ближе к действующему котлу. Нейтроны, выходящие из котла и попадающие в тепловую призму, имеют в своем составе заметную часть быстрых нейтронов; если же призма имеет достаточную длину, то практически все нейтроны будут замедляться до тепловых энергий за время прохождения через призму и на другом ее конце будут излучаться тепловые нейтроны. [12]
Интенсивность источника быстрых нейтронов определяется числом тепловых нейтронов, поглощаемых в единицу времени в том же объеме, а интенсивность источника тепловых нейтронов в свою очередь связана со скоростью поглощения быстрей группы нейтронов. Так как основные резонансные эффекты имеют место в нетепловой области энергий, то мы будем считать, что резонансному захвату подвергаются лишь те нейтроны, которые переходят из быстрой группы в тепловую. [13]
 |
Выедание потока как функция энергии нейтронов. [14] |
Пусть имеется бесконечная плоская гетерогенная система типа, показанного на рис. 10.3. Раньше мы рассмотрели диффузию тепловых нейтронов в этой системе в предположении однородного источника тепловых нейтронов в замедлителе; теперь рассмотрим замедление нейтронов. [15]
Страницы: 1 2 3