Источник - быстрый нейтрон
Cтраница 1
Источник быстрых нейтронов представляет собой порошкообразную смесь альфа-излучателя ( полоний, плутоний или радий) и мишени ( бериллий или бор), упакованную в герметически запаянную ампулу, которая защищена латунным кожухом. [1]
Источники быстрых нейтронов представляют собой герметичные двойные ампулы из нержавеющей стали или хромированной латуни, заполненные сплавом плутония с бериллием в Ри - Ве-ис-точниках либо порошком карбида бериллия или карбида бора с осажденным на нем Ро210 в Ро - Ве-и Ро - В-источниках соответственно. Герметизация источников производится аргонодуговой сваркой в среде защитных газов. [2]
 |
Схематический разрез установки для замедления нейтронов. [3] |
Источник быстрых нейтронов Ро Be укреплен на конце длинного штока, с помощью которого он может перемещаться вдоль вертикального канала. [4]
Интенсивность источника быстрых нейтронов определяется числом тепловых нейтронов, поглощаемых в единицу времени в том же объеме, а интенсивность источника тепловых нейтронов в свою очередь связана со скоростью поглощения быстрей группы нейтронов. Так как основные резонансные эффекты имеют место в нетепловой области энергий, то мы будем считать, что резонансному захвату подвергаются лишь те нейтроны, которые переходят из быстрой группы в тепловую. [5]
В плутоний-бериллиевом источнике быстрых нейтронов ( рис. 79, г) изотопы заключены в двойную ампулу из нержавеющей стали. Внешние размеры источника: диаметр 8 - 20 мм, высота 100 - 40 мм. [6]
 |
Принципиальная схема электронного влагомера.| Блок-схема электронного влагомера. [7] |
В качестве источника быстрых нейтронов в приборе использовался изотоп Р0 Be с интенсивностью излучения 1 8 - 10е н / сек, а в качестве детектора счетчики СТС-5, окруженные кадмиевым экраном. [8]
Другой особенностью источника быстрых нейтронов, которую следует учитывать при расчетах, является первый пробег. Когда рождается быстрый нейтрон, он движется от точки своего рождения к наружной поверхности, пока не испытает первого столкновения. При относительно больших энергиях сечение поглощения мало ( оно изменяется по закону i / v), так что наиболее вероятно первое рассеивающее столкновение. В большинстве случаев большая доля полного пробега нейтрона в процессе замедления обусловлена именно первым пробегом. Хотя, в среднем, нейтроны испытывают много последующих рассеяний, они происходят в пределах малого расстояния от точки первого рассеяния. В результате нейтрон достигает тепловой энергии в окрестности точки первого столкновения. Можно представить себе следующую грубую картину процесса замедления: первый пробег, который равен длине пробега до замедления, и последующее замедление в точке первого рассеивающего столкновения. Эта грубая модель может быть использована в качестве первого приближения при описании процесса замедления быстрых нейтронов. [9]
 |
Блок-схема импульсного генератора нейтронов ИГН-4. [10] |
В качестве источника быстрых нейтронов с энергией 14 МэВ используется отпаянная ускорительная трубка УНГ-12. Генерация нейтронов в этой трубке происходит в результате ядерной реакции в тритиевой мишени при бомбардировке ее ионами дейтерия, которые образуются в ионном источнике и ускоряются электростатическим полем трубки. В этом же блоке формируется маркерный импульс, служащий для синхронизации дифференциальных каналов с генератором нейтронов. [11]
Ускорители, как источники быстрых нейтронов, имеют хорошие параметры. Хотя энергетическое распределение быстрых нейтронов сплошное, доля медленных нейтронов в потоке ничтожна и не мешает анализам. [12]
Если в исследуемую среду поместить источник быстрых нейтронов и счетчик медленных, то скорость счета будет пропорциональна влажности. [13]
Ядерный реактор можно использовать как источник быстрых нейтронов, но если при этом не принять особых мер, то большая часть дозы будет обусловлена действием р-частиц и у-излучения. [14]
Страницы: 1 2 3 4