Элементарный источник

Cтраница 2

В случае классической модели элементарного источника света - линейного осциллятора - эффект отдачи отсутствует ввиду симметрии непрерывно испускаемой им волны. Суммарный импульс такой волны равен нулю. [16]

Итак, рассмотренная система двух элементарных источников действительно обладает основным свойством, характерным для элемента Гюйгенса. [17]

К вычислению поля плоскости. [18]

Теперь рассмотрим более общий случай, когда элементарные источники распределены сплошным образом на некоторой поверхности. [19]

Интегрирование значительно упрощается, если положить, что элементарный источник является абсолютно ненаправленным и излучающим равномерно во все стороны. [20]

В отсутствие плоскопараллельной пластинки точечный источник S дает светлое пятно на экране в фокальной плоскости линзы.| При наличии плоскопараллельной пластинки светлое пятно на экране изрезано интерференционными полосами.| Наложение интерференц и о иных картин от двух точечных источников. [21]

Она получается в результате наложения интерференционных картин от отдельных элементарных источников. [22]

В его работах [1, 2] применен и развит метод элементарных источников теории теплопроводности, который в сочетании с принципом наложения позволил получить сравнительно простые и наглядные решения для ряда задач по распространению тепла в свариваемых изделиях. Однако применение указанного метода ограничено рядом допущений: рассматриваются тела только такой формы, для которых применен метод отражения; теплофизиче-ские свойства материала не зависят от температуры; не учитываются выделение и поглощение теплот фазовых и структурных превращений. [23]

Это достигается разделением каждой волны, испускаемой каждым элементарным источником, на две волны - в одном месте и соединением их ( для интерференции) - в другом месте. Эти волны от места разделения до места встречи проходят различные пути; для обеспечения когерентности свойства среды на пути лучей не должны со временем изменяться. [24]

Ближняя зона ( зона индукции) при излучении от элементарных источников простирается на расстояние, равное примерно / е длины волны. Дальняя ( волновая) зона начинается с расстояний, равных приблизительно 6-ти длинам волн. Между этими двумя зонами располагается промежуточная зона. Для оценки интенсивности ЭМП в указанных зонах используются различные методы и средства измерения. В зоне индукции, где электромагнитное поле еще не сформировано и энергия поля представляет собой некоторый запас реактивной мощности, интенсивность ЭМП оценивается по электрической и магнитной составляющим. Соотношение между ними в этой зоне может быть самым различным. Для зоны интерференции характерно наличие как поля индукции, так и распространяющейся электромагнитной волны. Мощность поля индукции в этой зоне убывает более резко, чем мощность распространяющейся электромагнитной волны. [25]

Применяя принцип Гюйгенса-Френеля, нужно учитывать интерференцию волн, создаваемых всеми элементарными источниками. [26]

Если источник не точечный, его можно разбить на бесконечно большое число элементарных источников, которые рассматривают как точечные и интегрируют по всей области. Рассмотрим некоторые частные случаи. [27]

Уменьшение размеров пинхола dp приближает ситуацию ко второй идеальной схеме, а именно распределенный элементарный источник и точечный пинхол. [28]

На точку Л Л с координатами х, у, г действует не только выделенный элементарный источник, но, в соответствии с принципом наложения, и все другие элементарные объемы тела, рассматриваемые как отдельные источники тепла. [29]

Применим уравнения диффузии для определения пространственного распределения нейтронов в бесконечной среде, содержащей элементарные источники нейтронов различной геометрии. Результаты, полученные в этих расчетах, применим к диффузионным задачам с более сложным распределением источников и к системам конечных размеров. [30]

Страницы: 1 2 3 4