Точечный источник - волна
Cтраница 1
Точечный источник волн эмиссии излучает сферическую продольную или поперечную волну. При падении на поверхности изделия она отражается и трансформируется. В результате появляются нормальные волны, амплитуда которых уменьшается с увеличением расстояния значительно медленнее, чем для сферической волны. Затухание волн эмиссии в металле вызывает наиболее сильное ослабление высокочастотной составляющей сигнала, так как коэффициент затухания быстро возрастает с частотой. Все это приводит к значительному искажению первоначального сигнала эмиссии. [1]
 |
Структурная схема многоканальной аппаратуры для контроля методом акустической эмиссии. [2] |
Точечный источник волн эмиссии излучает сферическую продольную или поперечную волну. При падении на поверхности изделия она отражается и трансформируется. В результате поянляются нормальные волны, амплитуда которых уменьшается с увеличением расстояния значительно медленнее, чем для сферической волны. Затухание волн эмиссии в металле вызывает наиболее сильное ослабление высокочастотной составляющей сигнала, так как коэффициент затухания быстро возрастает с частотой. Все это приводит к значительному искажению первоначального сигнала эмиссии. [3]
Точечный источник волн АЭ излучает сферическую волну продольного или поперечного типа. [4]
Предположим, что точечный источник волны начал возбуждать в среде колебания в момент 0; по истечении времени t это колебание распространится по различным направлениям на расстояния rtc. Поверхность, до которой доходит колебание в некоторый момент времени, называется фронтом волны. Форма фронта волны определяется конфигурацией источника колебаний и свойствами среды. [5]
Предположим, что точечный источник волны начал возбуждать в среде колебания в момент времени I 0; по истечении времени I это колебание распространится по различным направлениям на расстоянии Г1 С [ 1, где с - - скорость волны в данном направлении. Поверхность, до которой доходит колебание в некоторый момент времени, называется фронтом волны. Форма фронта волны определяется конфигурацией источника колебаний и свойствами среды. В однородных средах скорость распространения волны везде одинакова. [6]
Предположим, что точечный источник волны начал возбуждать в среде колебания в момент времени 1 0; по истечении времени I это колебание распространится по различным направлениям на расстояния Г - оД, где VI - скорость волны в данном направлении. Поверхность, до которой доходит колебание в некоторый момент времени, называется фронтом волны. Форма фронта волны определяется конфигурацией источника колебаний и свойствами среды. [7]
Сферические волны возбуждаются точечным источником волн или колеблющимся шаровым телом, размеры которого малы. Волновые поверхности сферической волны имеют вид концентрических сфер. По направлению любого радиуса сферы колебания происходят и распространяются совершенно одинаково. [8]
Что будет происходить с интерференционной картиной от двух точечных источников волн, если разность фаз внезапно меняется. [9]
В газе в некоторой области пространства, вдали от точечного источника волн, можно считать волны плоскими, если размеры области достаточно малы по сравнению с расстоянием до источника. [10]
Вычислим плотность потока энергии сквозь волновую поверхность сферической волны, находящуюся на расстоянии г от точечного источника волн. [11]
Вернувшись к нашему обсуждению дифракции волн на щели ( см. раздел 16.7), мы заметим, что одна щель ведет себя как точечный источник волн только при том условии, что ширина щели меньше длины волны. При обычных же наблюдениях дифракции или интерференции света применяются щели, ширина которых во много раз превышает длину волны света. Как более узкие щели, процарапываемые лезвием безопасной бритвы, так и более широкие, получаемые с помощью острия иголки, во много раз шире длины световых волн. Ширина этих щелей близка к 0 1 мм, тогда как длины волн света заключаются в пределах от 4 - 10 - 4 до 7 - Ю 4 мм. Объяснение интерференционной картины, образуемой светом при прохождении через одну щель, следует искать в поведении света, проходящего через узкую щель, ширина которой в то же время во много раз превышает длину световых волн. [12]
Особо важны следующие два свойства электромагнитных волн: 1) энергия излучаемого электромагнитного поля пропорциональна четвертой степени частоты; 2) напряженность Е электрического поля электромагнитной волны обратно пропорциональна первой степени расстояния г от точечного источника волн. [13]
Продольная волна называется сферической, если потенциал р и другие величины, характеризующие волновое движение среды, зависят только от вре мени и расстояния г от некоторой точки пространства, называемой центром волны. Сферические волны возбуждаются в однородной и изотропной среде точечным источником волн - колеблющимся телом, размеры которого малы по сравнению с расстоянием до рассматриваемых точек среды. [14]
Поставим на пути волны непрозрачный экран с небольшим ( по сравнению с длиной волны) отверстием. Согласно принципу Гюйгенса огибающая элементарных волн, выходящих из отверстия, оказывается почти полусферой, так как такое отверстие подобно точечному источнику волн. Если же на пути волны имеется экран с рядом малых отверстий ( рис. 8.14), то огибающая будет почти плоской. [15]
Страницы: 1 2