Идеальный точечный источник

Cтраница 1

Идеальный точечный источник излучает расходящуюся сферическую волну; расположенный на бесконечности, он будет давать плоскую волну. [1]

Расположение особых точек на комплексной плоскости. [2]

В физике так называют идеальный точечный источник, обеспечивающий возбуждение волны, распространяющейся только в одном направлении. Ясно, что точечные возбуждающие элементы, рассмотренные ранее, этому условию не удовлетворяют. [3]

Легко убедиться, что в рассмотренном нами случае идеального точечного источника, излучающего монохроматический свет, интерференционная картина независимо от толщины воздушного клина будет четкой. [4]

Следует отметить, что диаметр пятна рассеяния в формуле ( 1) получен для идеального точечного источника электронов. В реальных условиях необходимо учитывать размеры источника электронов. [5]

К определению координат при интерференции света от двух когерентных точечных источников. [6]

Результаты, рассмотренные в предыдущем разделе, описывают ситуацию, в которой свет исходит из двух идеальных точечных источников. [7]

Теперь можно продвинуться еще на один шаг по направлению к реальной ситуации, рассмотрев гипотетический эксперимент, в котором свет от двух идеальных точечных источников равной интенсивности, расположенных в точках Р ] и Р2 ( рис. 6), освещает плоскость х, отстоящую на расстоянии г от плоскости, в которой находятся точечные источники. Будем предполагать, что z велико по сравнению с максимальным значением х и расстоянием 2d между источниками. Разность хода двух лучей, один из которых идет из точки PI, а другой - из точки Р2, в некоторой произвольной точке плоскости х равна 2dx / z при условии, что угол 9 между лучами мал. [8]

Существенную помощь при установке сложных оптических систем может оказать небольшой гелий-неоновый лазер, пучок параллельных лучей которого позволяет легко и точно устанавливать даже далеко расположенные друг от друга элементы оптической системы. Сфокусированный линзой лазерный пучок дает почти идеальный точечный источник света. [9]

Этот закон сохраняется даже и тогда, когда плоскость испарителя наклонена по отношению к плоскости подложки. Распределения по толщине, близкие к распределению от идеального точечного источника, могут быть получены от двух испарителей. Один из них, представляющий собой нить в виде шпильки, был представлен на рис. 13, а. Другой, представляющий собой испаритель с подвешенной каплей, был изображен на рис. 21, а. Оба источника имеют ограниченную практическую ценность либо вследствие слишком малой емкости, либо вследствие нестабильности капли при достаточно высоких температурах испарения. Малые поверхности таких испарителей в принципе не позволяют достигнуть высоких скоростей испарения. [10]

Подходящим фазовым объектом может быть, например, реальный очень тонкий двойной стеклянный клин, расположенный, как и зеркала интерферометра, под углом 0 относительно оптической оси ( на фиг. Поскольку в данном случае рассматривается идеальный точечный источник света, излучающий незатухающие непрерывные волны, мнимую интерференцию можно наблюдать в любом сечении измерительного пучка. Следовательно, плоскость фокусировки может находиться в других сечениях, помимо сечения, показанного на фиг. В случае реальных источников света, не обладающих указанными выше свойствами, мнимая область интерференции ограничивается окрестностью мнимого клина ( или в других случаях - окрестностью фазового объекта), симметричной относительно оси вращения С. Этот вопрос будет подробно обсуждаться в дальнейшем. [11]

Электронная пушка. [12]

В установках больших мощностей ( до 250 кВт) требуется применение катода с большой активной поверхностью. Большой проволочный вольфрамовый катод в процессе работы при высокой температуре ( около 2800 С), при которой происходит эмиссия электронов, может легко деформироваться, что приведет к расстройке системы электронной оптики. Во избежание этого в таких случаях используют катоды в виде вольфрамовой пластинки с косвенным накалом. Пластинка нагревается до температуры эмиссии потоком бомбардирующих электронов, вылетающих из вольфрамового проволочного катода. Катод с косвенным накалом является идеальным точечным источником электронов. [13]

Страницы: 1