Другой источник - погрешность
Cтраница 4
Этот остроумный прием позволил резко снизить влияние тех причин, которые делали другие схемы не работоспособными. Однако при этом возникли другие источники погрешностей, хотя и менее значительные. [46]
 |
Расчет погрешности для уравнения ( 1. 46. [47] |
Однако в данном случае имеется другой источник погрешности. [48]
В случае обычных технических измерений погрешности оценивают предварительно при выборе средств измерений. Учитывают все возможные влияющие величины и все другие источники погрешностей. Подавляющее большинство этих элементарных погрешностей является систематическим для каждого отдельного измерения. Но для множества подобных измерений упомянутые погрешности следует рассматривать как случайные величины. [49]
Если частота столкновений электрона с атомами сравнима или мала по сравнению с частотой внешнего поля, то точность определения средней энергии электронов в условиях данного эксперимента уменьшается из-за неточного знания сечения. На практике обычно реализуется промежуточный случай, когда ошибка в определении величины & невелика, однако влияет на общую точность измерений. Другой источник погрешности метода состоит в том, что микроволновый способ измерения плотности электронов позволяет определять усредненные по объему значения плотности электронов. [50]
Как правило, значения функции и ( х) в точках сетки сол вычисляются не точно, а с каким-то приближением. Например, элементарные трансцендентные функции вычисляются с помощью рядов, причем ряды заменяются конечными суммами. Другим источником погрешностей являются погрешности округления. [51]
Допущение 3 позволяет представить совокупность дискретных источников энергии, равномерно распределенными по объему. Качественное обоснование этого допущения проведем на основе принципа местного влияния, а именно: совокупность всех дискретных источников энергии внутри аппарата будет оказывать на любую его точку такое температурное воздействие, как если бы источники энергии были равномерно распределены по объему. Вносимую этим допущением погрешность отдельно от других источников погрешностей определить не удалось. [52]
Опыты показывают, что основное изменение средней по сечению температуры газа в псевдоожиженном слое происходит на весьма малом расстоянии от газораспределительной решетки, или, как говорят, высота активной зоны межфазового теплообмена невелика. Далее же средняя температура газа изменяется очень слабо и нет возможности сколько-нибудь достоверно определять разность температур газа и частиц. Это, как известно, дает основание считать экспериментальные а, полученные при измерениях за пределами активной зоны, неверными, кажущимися величинами. В опытах отдельных авторов были найдены и другие источники погрешностей. Однако при всех предлагавшихся поправках подсчитываемые значения а частиц оставались непонятно низкими. [53]
 |
Статические характеристики идеального ( а и реального ( б компараторов.| Зона смещения точки срабатывания компаратора. [54] |
На рис. 3.29 приведены статические характеристики мвых / 1 вх - пор идеального и реального компараторов. ПОР) - Разрешающая способность реального компаратора ( рис. 3.29, б) Аы является функцией коэффициента усиления и величины логического перепада выходного напряжения. Для компараторов с коэффициентом усиления сотни тысяч и логическим перепадом единицы вольт значение Л к составляет десятые доли милливольта. Значение Амк, полученное из статических характеристик, определяет точность работы компаратора без учета влияния других источников погрешностей. Старение элементов схемы, изменение температуры окружающей среды, дрейф входных токов, воздействие флкжтуационных шумов и влияние ряда других факторов приводят к дополнительным погрешностям работы компаратора. Точка срабатывания компаратора под воздействием перечисленных факторов будет смещаться в пределах некоторой зоны неопределенности А ( рис. 3.30), ширина которой и определяет чувствительность компаратора. [55]
Если М измеряется как функция Н на ряде кривых постоянной энтропии, то можно вычислить ( dMldS) u как функцию Н и S. Согласно (9.9), интегрирование этой величины вдоль изоэнтропы дает разность значений температуры для любых двух точек данной изоэнтропы. Наиболее очевидное применение этого метода, предложенное Джиоком [50, 51], заключается в том, чтобы распространить интегрирование на всю область размагничивания от начального поля до поля, равного пулю. Это сразу же дает разность между начальной и конечной температурами. К сожалению, такая операция непригодна при более низких температурах, поскольку небольшая относительная погрешность в начальной температуре может привести к неудовлетворительной точности конечной температуры. Другим источником погрешностей служит большое число графических дифференцирований и интегрирований, которые необходимо выполнить при расчетах. [56]
Если М измеряется как функция Я на ряде кривых постоянной энтропии, то можно вычислить ( dMldS) ti как функцию Я и S. Согласно (9.9), интегрирование этой величины вдоль изоэнтропы дает разность значений температуры для любых двух точек данной изоэнтропы. Наиболее очевидное применение этого метода, предложенное Джиоком [50, 51], заключается в том, чтобы распространить интегрирование на всю область размагничивания от начального поля до поля, равного нулю. Это сразу же дает разность между начальной и конечной температурами. К сожалению, такая операция непригодна при более низких температурах, поскольку небольшая относительная погрешность в начальной температуре может привести к неудовлетворительной точности конечной температуры. Другим источником погрешностей служит большое число графических дифференцирований и интегрирований, которые необходимо выполнить при расчетах. [57]
Страницы: 1 2 3 4