Некогерентный источник
Cтраница 2
 |
Структурная схема лазерной технологической установки. [16] |
Как и в случае ОСУ с некогерентными источниками излучения, рассматриваемые в данном параграфе ОСУ могут быть подразделены на установки, основанные на фотофизическом, фотохимическом и фотобиологическом действии излучения. [17]
 |
К теореме ван Ситтерта - Цернике. [18] |
Таким образом, для того чтобы от некогерентного источника выделить когерентный пучок света ( плоскую монохроматическую волну) конечного поперечного сечения, необходимо удалить его на значительное расстояние от точки наблюдения. Естественно, что при этом будет использована лишь небольшая часть полной излучаемой энергии. Отличительной особенностью оптического генератора является то, что почти все его излучение хорошо аппроксимируется плоской или сферической волной ограниченного поперечного сечения. Иными словами, почти вся светящаяся поверхность лазера излучает когерентно. [19]
При выводе теоремы Ван Циттерта-Цернике для представления некогерентного источника использовалась б-образная форма функции взаимной интенсивности источника. Рассмотрим теперь более общую форму теоремы Ван Циттерта - Цернике, которая применима к ограниченному классу частично когерентных источников, включая некогерентный ( в указанном выше смысле) источник как частный случай. Роль малой, но ненулевой площади когерентности источника будет ясна из этих результатов. [20]
Например, это справедливо, если свет некогерентного источника достигает отверстия, проходя через конденсор-ную систему Келера ( гл. [21]
Затем на экране наблюдается картина, даваемая полностью некогерентным источником света, испускаемого различными участками светящегося пятна, не согласованными по начальным фазам. Имитация такого обычного источника света достигается при вращении матового стекла настолько быстро, что зернистая картина на экране сменяется равномерной освещенностью - это указывает на хаотическое изменение начальной фазы света, испускаемого из любой точки светящегося пятна. Затем наблюдается интерференционная картина от двух щелей, где в качестве источника света используется одно световое зерно среднего размера. Если теперь матовое стекло привести во вращение и перемещать двойную щель, то в какой-то момент картина полос исчезнет - это будет означать, что двойная щель вышла за пределы угла когерентности. Во всех этих опытах временная когерентность была обеспечена узким интервалом частот лазерного излучения. [22]
Диафрагма с диаметром отверстия 1 мм расположена непосредственно перед некогерентным источником. Свет, прошедший через отверстие, используется в дифракционном эксперименте, в котором требуется когерентно освещать далеко расположенную диафрагму с диаметром отверстия 1 мм. Приняв X 550 нм, вычислите минимально допустимое расстояние между отверстием-источником и диафрагмой, на которой происходит дифракция. [23]
 |
Схема осветительной системы. [24] |
Предположим, что, как показано на рис. 7.9, некогерентный источник расположен на произвольном расстоянии г перед тонкой собирающей линзой, а освещаемый объект лежит на расстоянии Z2 позади линзы. [25]
В оптике этот случай эквивалентен нарушению дифракционной картины при использовании некогерентного источника излучения. [27]
Критерий, предложенный Релеем, был установлен для разрешения двух точечных некогерентных источников. Получающаяся для этого случая картина распределения освещенности, при соблюдении условия Релея, дает провал в центре, составляющий около 19 % от максимальной интенсивности, что вполне достаточно для обнаружения структуры при визуальном наблюдении. [28]
Таким образом, чтобы обеспечить достаточную степень когерентности в случае некогерентных источников света, их нужно располагать на астрономических расстояниях. [29]
 |
Схема наблюдения интерференции света с помощью бипризмы Френеля. [30] |
Страницы: 1 2 3 4