Cтраница 2
Чтобы a - частица потеряла 1 / 100 своей энергии, нужны 18 лобовых соударений. Интересно отметить, что 1 % приблизительно равен энергии, теряемой a - частицей из полониевого источника при прохождении ею золотой фольги толщиной 10 - 7м, что эквивалентно 400 атомам. Энергия ею теряется в подобном случае благодаря соударениям с атомными электронами. Не все соударения относятся к лобовым, так что фактическое число соударений должно быть в действительности больше вычисленного здесь нами числа. [16]
Так было положено начало изучению ядерных реакций - искусственных превращений атомных ядер, вызванных их взаимодействием с частицами или друг с другом. Схема опыта Резерфорда изображена на рис. 18.1. В камере К, наполненной различными газами, помещался радиоактивный полониевый источник С. [17]
С помощью одного из первых трех источников нейтронов облучают стенки на некоторой глубине в течение определенного промежутка времени, к концу которого источник выключается. Выключение осуществляется просто, когда используются источники 2 и 3, так как для этого достаточно отделить бериллий свинцовым экраном от радиевого источника или алюминиевым экраном от полониевого источника. [18]
Отрицательные электроны, энергия которых обычно не пре-восходпт 0 9 - 106 эв, могут быть приписаны внутренней конверсии ( - излучения полония. Они наблюдаются также и в том случае, когда полониевый источник закрывается тонким серебряным листком. [19]
Небольшие отличия, наблюдаемые при высоких энергиях, определяют снижением выхода разных типов ионов при этих условиях. Иногда в ионных источниках применяют излучения с большой энергией. Например, Мелтон и Рудольф [18] использовали для ионизации ацетилена, метанола и н-бутана полониевый источник ( а-частицы) и обычные электроны с энергией 75 эв; полученные спектры были почти тождественны, хотя спектры а-облученных соединений имели больше пиков. [20]
Полониевые о-источники изготовляют, нанося тонкий слой Ро210 на металлический диск. Чтобы избежать потерь Ро210 путем агрегатной отдачи, источник сверху покрывают тонкой пленкой, что несколько уменьшает энергию а-ча-стиц. Источники Ро210 изготовляют с активностью в интервале 0 1 - 1 кюри. Как известно, недостаток полониевого источника заключается в относительно небольшом периоде полураспада. Хорошим источником а-излучения является достаточно долгоживущий Am241, который можно успешно применять для активационного анализа. В работе [31] сообщается об использовании для этих целей Am-источника с активностью 1010 а-частиц / мин. [21]
Маши первые кривые поглощения и алюминии давали значение u / р, близкое к тому, которое было принято. Однако кривые, дающие логарифм ионизационного тока в зависимости от массы, приходящейся на квадратный сантиметр алюминиевого слоя, через который проходило излучение, не являются абсолютно прямыми. На всех кривых систематически наблюдается небольшая кривизна, обратная той, которая могла бы быть вызвана эффектом фильтрации. С другой стороны, ход кривых заметно зависит от того, нанесен ли полониевый источник на никель или на серебро. [22]
Как было отмечено ранее, некоторые радиоизотопы тяжелых элементов испускают а-частицы, энергия которых лежит в интервале 4 - 4 - 9 Мэв. Источники приготовляют путем нанесения тонкого слоя 210Ро на металлический диск. Чтобы избежать потерь 210Ро с поверхности источника за счет агрегатной отдачи, активный слой сверху покрывают тонкой пленкой, что несколько уменьшает энергию а-частиц. Для уменьшения энергии излучения применяют тонкие фильтры. Недостаток полониевого источника заключается в его относительно небольшом периоде полураспада. [23]