Изотермический источник

Cтраница 1

Изотермические источники имеют меньшие сопротивления при одинаковой геометрии по сравнению с источниками постоянной плотности потока, поэтому эквиваленты первых объемлют эквиваленты последних. [1]

В изотермических источниках, как правило, с изменением концентрации примеси температура существенно не меняется, и в отсутствие реабсорбции поэтому наблюдается линейная зависимость между интенсивностью линии примеси и концентрацией в разряде. [2]

При изотермических источниках холодильный коэффициент цикла Карно имеет максимальное значение в сравнении е другими циклами и является эталоном, с которым сравнивают циклы существующих холодильных машин. [3]

В методе изотермического источника тепла, называемом также методом двух температурно-временных интервалов, нагрев образца производится путем соприкосновения его со средой с постоянной температурой. Температура образца после начала соприкосновения со средой начинает изменяться по экспоненте. Измеряются временные интервалы и соответствующие им изменения температур. [4]

Термический КПД цикла Карно при изотермических источниках имеет максимальное значение в заданном интервале температур по сравнению с другими циклами и, следовательно, является эталоном, с которым сравнивают циклы существующих тепловых машин. Реальный тепловой двигатель тем совершеннее, чем ближе значение его КПД к КПД цикла Карно в том же интервале температур. [5]

Как уже упоминалось, задача с изотермическим источником приводит к гораздо большим трудностям. [6]

Это значит, что для получения упрощенного эквивалента изотермического источника нам нужно изменить ( увеличить) лишь наклон верхних плоскостей. [7]

Из выражения ( 6 - 45) видно, что относительная температура зависит от теплофизических характеристик материалов стержней, времени действия изотермического источника на свободную поверхность и толщины ограниченного стержня. [8]

Несмотря на то что цикл Карно паросиловой установки имеет наибольшее значение термического КПД по сравнению с другими циклами, работающими в том же интервале температур для изотермических источников теплоты, на практике он не используется. [9]

Схема соединения сопротивлений. [10]

После опубликования работ [1-4] авторами были рассчитаны углы наклона боковых поверхностей упрощенных эквивалентов для источников различной формы и для различных определений теплового сопротивления: для источника с постоянной плотностью потока по средней и по максимальной температуре и для изотермического источника. Значения углов приведены в таблице. [11]

Рассмотрим, какие параметры и критерии являются определяющими для процесса прогрева грунта трубопроводом при возникновении на его стенке скачка температуры. Нестационарный процесс прогрева грунта изотермическим источником характеризуют следующие размерные величины: Т, Т0 - температура стенки источника и грунта в невозмущенном состоянии соответственно; t - время; Н - глубина заложения и R - радиус трубопровода, ав - коэффициент теплоотдачи на границе грунт-воздух; Я, а, с, р - теплопроводность, температуропроводность, теплоемкость и плотность грунта, q - тепловые потери от трубы в грунт. [12]

Для того чтобы определить вид функции / ( Я Т), необходимо было рассмотреть механизм излучения. Так как Кирхгоф показал, что природа стенок, а следовательно, и излучателя в изотермическом источнике не имеет никакого значения, можно было избрать любую разумную модель. Вин выбрал осцилляторы молекулярного размера и применил к ним законы классической электромагнитной теории. [13]

Для того чтобы определить вид функции f ( AT), необходимо было рассмотреть механизм излучения. Так как Кирхгоф показал, что природа стенок, а следовательно, и излучателя в изотермическом источнике не имеет никакого значения, можно было избрать любую разумную модель. [14]

Для того чтобы определить вид функции / ( ЯГ), необходимо было рассмотреть механизм излучения. Так как Кирхгоф показал, что природа стенок, а следовательно, и излучателя в изотермическом источнике не имеет никакого значения, можно было избрать любую разумную модель. Вин выбрал осцилляторы молекулярного размера и применил к ним законы классической электромагнитной теории. [15]

Страницы: 1 2