Протяженный источник
Cтраница 3
Во всех остальных случаях протяженный источник считается частично когерентным. [31]
Принято считать, что протяженный источник света ( например, щель, сзади которой находится источник света) дает на экране достаточно четкую интерференционную картину, если интерференционные картины, образуемые крайними точками источника, сдвинуты одна по отношению к другой не более чем на 0 5 расстояния между интерференционными полосами. [32]
При падении света из протяженного источника на пластинку Люммера - Герке луч, падающий под определенным углом ( один из лучей изображен на рис. 5.23), дает ряд параллельных лучей с постоянной разностью хода между соседними лучами Ai 2hn cos r, где h - толщина пластинки, п - коэффициент преломления пластинки относительно окружающей среды, г - угол преломления. В фокальной плоскости собирающей линзы образуются интерференционные полосы равного наклона, соответствующие лучам, выходящим из нижней и верхней поверхностей пластинки. Число эффективных ( участвующих в интерференции) пучков лимитируется длиной пластинки Люммера - Герке. [33]
Освещение структуры различными участками протяженного источника можно рассматривать как освещение системой плоских волн), падающих на структуру по разным направлениям в зависимости от того, от какой точки источника они исходят. Все разнообразие направлений определяется угловыми размерами источника я х Каждая плоская ЕОЛНЭ создает в пределах элемента структуры колебания, различающиеся по фазе на 2лЛр - А, где ф - - угол, определяющий направление соответствующей плоской волны. [34]
Какому условию удовлетворяет ширина протяженного источника в виде полоски равномерной яркости при первом исчезновении интерференционных полос в опыте Юнга. [35]
Для описания излучения стационарньх немонохроматических протяженных источников используются корреляционные функции, характеризующие корреляцию между световыми колебаниями в двух любых пространственно-временных точках поля. [36]
 |
Схема определения освещенности от протяженного источника. [37] |
Рассмотрим освещенность, создаваемую протяженным источником, площадь которого равна S, а поверхностная яркость - L. [38]
Возможность восстановления полихроматическими либо протяженными источниками, как мы видим, обусловлена локализацией изображений в плоскости сфокусированной голограммы; с нею также связано постоянство размера изображения независимо от длины волны излучения. Поэтому, в отличие бт голограмм других типов, например, френелевских, расширение спектра пространственных частот восстановленной волны как за счет увеличения размеров освещающего источника, так и за счет расширения спектра временных частот не приводит к размытию восстановленных изображений. [39]
В примерах в основном использованы протяженные источники. [40]
Представление о том, что протяженные источники не столь сильно мерцают, как точечные [ см. (13.154) ], можно обобщить, чтобы получить информации о структуре источника. Ее энергетический спектр равен Sio ( qx qy) для точечного источника и S / ( qx, q) для протяженного источника, где qx и q - пространственные частоты. [41]
Очевидно, что каждая точка протяженного источника будет излучать независимо от остальных. Излучение каждой точки протяженного источника влияет на фазу результирующей волновой группы. При излучении в направлении / ( рис. 4.21) положение каждой точки источника в пределах 2Ь не играет роли. Однако это не имеет места для излучения, распространяющегося под углом. [42]
Рассмотрим достаточно-малый элемент а поверхности протяженного источника. [43]
Юнга не видны при использовании протяженного источника света. Однако общеизвестно, что линзы тем не менее будут давать изображение апертур. [44]
В зависимости от распределения радиоактивного вещества протяженные источники, которые представляют как суперпозицию точечных, подразделяются на линейные, поверхностные и объемные. [45]
Страницы: 1 2 3 4