Cтраница 3
Эта работа - также и блестящий пример методического единства теоретической физики, когда решение задачи осуществляется путем применения методов из, казалось бы, совершенно иной области. Ландау показал, что процесс множественного рождения проходит через стадию расширения облака, размеры которого велики по сравнению с длиной пробега частиц в нем; соответственно эта стадия должна описываться уравнениями релятивистской гидродинамики. [31]
С каждым счетчиком связана неоновая лампочка, вспыхивающая в момент прохождения частицы через счетчик. Траектория частицы в приборе и, следовательно, ее импульс определяются по расположению одновременно вспыхивающих лампочек, вспышки которых фиксируются. Длина пробега частицы определяется по толщине пройденного ею поглотителя. [32]
Радиационные потери атомных ядер невелики; основную роль играют ионизационные потери, которые определяются зарядом и скоростью частиц. Например, у электрона и протона при одинаковых скоростях ионизационные потери одинаковы. Однако длина пробега частицы ( при одинаковых энергиях) зависит от массы; для тяжелых частиц она меньше, чем для легких. [33]
На работающих установках частицы заряжаются в основном под действием коронного разряда. Поскольку частицы перемещаются по силовым линиям поля высокого напряжения, эмалевый шликер должен быть тонко измельчен. При обрызгивании часть воды испаряется в зависимости от среды, условий распыления и длины пробега частиц. Поскольку длина пробега частиц вследствие действия электростатического поля и захвата с задней стороны может быть различной ( рис. 19.119, б), потери воды тоже могут быть разными. При эмалировании труб и соединительных деталей этот способ также не применяется. [34]
Однако по мере роста амплитуды ударной волны ( ее скорости) все большую роль в формировании структуры волны начинает играть поток излучения с фронта волны, прогревающий и ионизующий впереди лежащий газ. Благодаря этому перед фронтом ударной волны образуется зона прогрева. В этом случае ширина фронта ударной волны определяется уже длиной пробега излучения - величиной, которая существенно превышает длину пробега частицы. Более того, в вязком скачке происходит нагрев лишь тяжелых частиц, поэтому за вязким скачком имеет место релаксация внутренних степеней свободы - происходит выравнивание электронной и ионной температуры, далее - ионизация и обратные процессы рекомбинации, уплотнение и охлаждение вещества благодаря высвечиванию энергии. [35]
На работающих установках частицы заряжаются в основном под действием коронного разряда. Поскольку частицы перемещаются по силовым линиям поля высокого напряжения, эмалевый шликер должен быть тонко измельчен. При обрызгивании часть воды испаряется в зависимости от среды, условий распыления и длины пробега частиц. Поскольку длина пробега частиц вследствие действия электростатического поля и захвата с задней стороны может быть различной ( рис. 19.119, б), потери воды тоже могут быть разными. При эмалировании труб и соединительных деталей этот способ также не применяется. [36]
Как известно, в разрядах с сильным продольным магнитным полем в широком интервале изменения параметров разряда, начиная с тлеющего разряда [1] и кончая сильноточными разрядами в стеллараторе [24] и то-камаке [5], наблюдается аномально большая утечка заряженных частиц. В ранее выполненной работе [8] было показано, что механизм токово-конвективной неустойчивости оказывается существенным и в сильноточных разрядах, если имеет место заметное охлаждение электронов на стенках разрядной камеры. При очень высокой температуре электронов такая неустойчивость должна подавляться за счет очень большой теплопроводности вдоль магнитного поля. Однако этот вывод справедлив лишь в рамках гидродинамического рассмотрения, которое само является оправданным только в том случае, если длина пробега частиц достаточно мала. При очень высокой температуре электронов и достаточно низкой плотности длина пробега заряженных частиц может оказаться больше длины волны рассматриваемых возмущений вдоль магнитного поля и тогда неустойчивость плазмы необходимо исследовать при помощи кинетического уравнения. Именно этой цели и посвящена настоящая работа. [37]
В последнее время с ростом числа онкологических заболеваний активно ведутся поиск и исследование радионуклидов, которые обладали бы оптимальными для радиотерапии свойствами. Наиболее эффективной считают радиоиммунотерапию ( особенно на начальной стадии появления опухолевых клеток) как дополнение к другим традиционным методам. Наиболее подходящими по свойствам считаются альфа-излучатели, благодаря более высокой линейной передаче энергии ( - 80 кэВ / мкм) и очень маленькой длине пробега частиц ( 50 - 90 мкм), по сравнению с бета-излучателями. Данные свойства делают альфа-излучающие радионуклиды пригодными для терапии злокачественных опухолей. Исследования показали, что альфа-излучатели успешно можно применять для лечения микрометастазов в начальной стадии развития, лейкемии, рака легких. Они также позволяют бороться с такой болезнью как СПИД на стадии, не превышающей образования нескольких клеток. [38]
Первичный механизм воздействия инициирующего излучения на углеводород с растворенным в нем кислородом в общих чертах следующий. Часть электронов захватывается молекулами кислорода с образованием ионов Оз - Положительно заряженные ионы соединяются с электронами или отрицательно заряженными ионами, образуя возбужденные молекулы. Возбужденные молекулы диссоциируют на свободные радикалы. Таким образом, воздействие ионизирующего излучения на углеводород сводится к образованию свободных радикалов и возбужденных молекул. Различные виды излучений отличаются разной плотностью ионизации вдоль трека частицы ( кванта) высокой энергии, а вследствие этого раа-личной локальной концентрацией свободных радикалов. В случае а-частиц плотность ионизации вдоль трека частицы очень велика, длина пробега частицы мала. Вдоль трека каждой а-частицы возникает высокая концентрация свободных радикалов, главную роль в радиационно-химиче ском превращении под действием а-частиц должны играть реакции между свободными радикалами, Для электронов плотность ионизации вдоль пути частицы значительно ниже. В случае фотонов высокой энергии ( рентгеновского и у-излучения) ионизация происходит более или менее равномерно по всему объему облучаемой жидкости. В этих случаях большую роль играют реакции радикалов с окружающими их молекулами. [39]
Первичный механизм воздействия инициирующего излучения на углеводород с растворенным в нем кислородом в общих чертах следующий. Фотон или частица высокой энергии при столкновении с молекулами вызывает образование положительно заряженных ионов В. Часть электронов захватывается молекулами кислорода с образованием ионов Og. Положительно заряженные ионы соединяются с электронами или отрицательно заряженными ионами, образуя возбужденные молекулы. Возбужденные молекулы диссоциируют на свободные радикалы. Таким образом, воздействие ионизирующего излучения на углеводород сводится к образованию свободных радикалов и возбужденных молекул. Различные виды излучений отличаются разной плотностью ионизации вдоль трека частицы ( кванта) высокой энергии, а вследствие этого различной локальной концентрацией свободных радикалов. В случае а-частиц плотность ионизации вдоль трека частицы очень велика, длина пробега частицы мала. Вдоль трека каждой а-частицы возникает высокая концентрация свободных радикалов, главную роль в радиационно-химиче-ском превращении под действием а-частиц должны играть реакции между свободными радикалами. Для электронов плотность ионизации вдоль пути частицы значительно ниже. В случае фотонов высокой энергии ( рентгеновского и у-излучения) ионизация происходит более или менее равномерно по всему объему облучаемой жидкости. В этих случаях большую роль играют реакции радикалов с окружающими их молекулами. [40]