Паровая кавитация

Cтраница 2

В теоретическом и прикладном плане достаточно хорошо для инженерных приложений разработаны вопросы паровой кавитации. Проблемы газовой кавитации, обусловленной диффузионными явлениями, на которой основывается напорная флотация, разработаны меньше. Пока имеется ограниченное число работ, которые позволили бы оценивать количество выделяющегося газа, дисперсный состав и счетную концентрацию пузырьков, образующихся при дросселировании насыщенной воздухом жидкости. [16]

Поэтому газовая кавитация может происходить при значениях К, больших Ki для паровой кавитации. При большой скорости внешнее давление велико в момент достижения критического значения минимального давления и газовая кавитация может не развиваться даже при высоком содержании газа. [17]

Критическое давление для газовой кавитации изменяется с равновесием воздушного давления, в случае же паровой кавитации критическое значение не зависит от количества растворенного воздуха. [18]

Для каждого из этих предположений возможно подсчитать величину критического давления, необходимого для начала паровой кавитации, как функцию окружающего давления и содержания воздуха в воде. [19]

Микропульсации давления в рабочих полостях поршневого насоса, являющиеся результатом вихреобразований в потоке, а также газовой и паровой кавитации, в значительной степени носят случайный характер. Они возбуждают силы, действующие на гидроблок и другие элементы, вызывая их вибрацию в диапазоне средних и высоких частот. [20]

Допустим, что давление р достаточно низкое, чтобы вызвать газовую диффузию, но недостаточное для начала паровой кавитации. [21]

Исследования значения необходимого давления на входе в насос ( см. § 2.3) показывают, что расчеты для паровой кавитации совершенно не подходят для газовой. Введение различных поправок решает задачу инженерных расчетов, но не отражает физической сути явления. Акустическая модель кавитации объединяет понятия паровой и газовой кавитации, рассматривая ее как локальное возникновение в проточном тракте насоса сжимаемой среды, приводящей к запиранию каналов рабочего колеса. Вне зависимости от того - паровая или газовая кавитация возникла в насосе, она определяется сжимаемостью среды и числом Маха, равным единице. При этом понятны все моменты, которым раньше было трудно найти объяснение: это и влияние вязкости, и температуры, и свободного газа на кавитацию. Так, в работе [90] кавитацион-ные качества насоса на керосине лучше, чем на воде, при этом они улучшаются при увеличении температуры топлива. Это можно объяснить увеличением скорости звука с возрастанием температуры, но никак не размерами кавитационной зоны. Теория акустического запирания менее разработана, но лучше отражает физическую суть явления. [22]

При сравнительно небольших изменениях давления в воде по пути движения пузырька во флотаторе ( на 0 05 - 0 15 МПа) паровая кавитация не возникает и потому инерционными членами в уравнении (5.52) можно пренебречь. [23]

Если пузырьки остаются достаточно долго в зоне с пониженным давлением, то они могут вырасти до размера около 2 X 10 - 4 см, при котором начнется паровая кавитация. Следовательно, если имеется достаточное количество времени, то воздушные пузырьки, первоначально слишком маленькие для паровой кавитации, могут расти при существующем давлении за счет медленной диффузии воздуха, пока они не станут достаточно большими. [24]

РО при подаче жидкости на затвор и диухседельных клапанов при 10) или kc 0 91 ( для одно-седельных РО при подаче под затвор) позволяют получить ориентировочное представление о начале кавитационных разрушений при паровой кавитации. [25]

Они, в частности, отметили, что, о их мнению, учитывая результаты экспериментов, захлопывание пузырька при статическом давлении, большем давления пара на 20 см рт. ст., может быть газовой кавитацией, обусловленной возрастающей скоростью диффузии газа в высокотурбулентной области, а не паровой кавитацией при низком давлении в пограничном слое, как то считают докладчики. Это, по их мнению, следует из того, что развитие пограничного слоя происходит между точкой отрыва пузырька и местом его захлопывания. Образующиеся при этом пузырьки очень малы, вследствие чего маловероятно, чтобы они могли присоединяться к стенке под действием градиента давления. Авторы доклада в своем заключительном слове показали на основании проведенных расчетов, что время, необходимое для роста газовых пузырьков, измеряется миллисекундами, тогда как захлопывание пузырька происходит в течение микросекунды ( как это показано в докладе), чему соответствует сделанное предположение о процессе захлопывания при паровой кавитации. [26]

В зависимости от содержания кавитационных пузырьков кавитация может быть паровая, газовая или парогазовая. Паровая кавитация рассматривается как процесс развития пузырьков за счет перехода в них паровой фазы из близлежащих слоев жидкости. [27]

Паровая кавитация рассматривается как инерционное развитие газовых пузырьков за счет поступления в них паров из близлежащих слоев жидкости. Паровая кавитация происходит в том случае, когда в зародыше кавитации содержится пренебрежимо малый объем газа, а давление в жидкости падает ниже давления насыщения паров. [28]

Нормы VDI по вибрации различных групп ( I-IV центробежных насосов. [29]

Одним из источников вибрации центробежных насосов являются различные формы кавитации. Начальные стадии паровой кавитации отчетливо проявляются в диапазоне частот 5 - 30 кГц и выше, а ее дальнейшее развитие приводит к интенсивной вибрации во всем звуковом диапазоне частот. [30]

Страницы: 1 2 3 4