Калибровка - световой конус
Cтраница 1
Калибровка светового конуса (5.5) с л2 0 явно или неявно использовалась во всех предыдущих методах квантования струны. [1]
В калибровке светового конуса, в которой устранены все нефизические степени свободы, полевая формулировка, адекватная струнным амплитудам, может быть сформулирована для всех струнных моделей. Однако в силу очевидных недостатков ( нековариантность, выбор фиксированной калибровки, плоское фоновое пространство-время) эта теория не может раскрыть геометрические принципы, лежащие в основе полевой теории струн. [2]
В калибровке светового конуса с х ( а, т) ж р т координата х - ( о, т) может быть выражена в терминах остальных ( см. гл. [3]
В калибровке светового конуса уравнения движения для х1, 9 и 0 имеют тривиальный вид ( ср. [4]
В ( физической) калибровке светового конуса взаимодействие струн описывается оператором, который определен на прямом произведении трех пространств Фока струнных состояний. Матричные элементы этого оператора определяют амплитуды разложения одной струны на две или соединения двух струн в одну. [5]
Оператор трехструнного взаимодействия в калибровке светового конуса соответствует Ф3 - взаимодействию во вторично-квантованной полевой теории струи ( см. гл. [6]
Подсчет числа состояний удобно производить в физической калибровке светового конуса, к рассмотрению которой мы и переходим. [7]
 |
Тождество между однопетле-выми непланарными диаграммами в теории открытых п замкнутых струн. [8] |
Для замкнутых струн техника вычисления однопетлевых амплитуд в калибровке светового конуса в операторном формализме является полностью аналогичной. Существенно лишь то, какая модель фактически рассматривается: тина I или тина II, безонная или суперсимметричная, НА или ИВ. [9]
Инвариантность действия обеспечивает эквивалентность ко-вариантного GS - и GS-действия в калибровке светового конуса. Размерности D 3, 4, 6, 10 выделены тем, что для таких D в соответствующем суперпространстве существует замкнутая суперинвариантная 3-форма. Конечно, размерность D 10 выделена среди них из квантово-механических соображений ( см. гл. [10]
В рамках старой теории дуальных моделей полевая теория струн в калибровке светового конуса была предложена в работах С. Киккавы [619, 620] и других авторов. [11]
Операторы момента легко вычисляются согласно теореме Нетер из действия (2.1), после чего удобно перейти к калибровке светового конуса. [12]
Подчеркнем, что Ln - и Gr-операторы в ( 3 13) являются фурье-мо-дами генераторов Т ( т о) и G ( r a) в калибровке светового конуса, которые следует отличать от ковариантных Ln - и ( - операторов, использовавшихся до сих пор. Состояние со старшим весом является удобным ( представителем ( состоянием с минимальной массой или вакуумом) данного неприводимого представления ( модуля Верма), на которые разлагается пространство физических состояний. [13]
В литературе по суперструнам принято использовать те же обозначения ( Т и G) и названия ( тензор энергии-импульса и су-перток) для генераторов суперконформной симметрии в калибровке светового конуса, что и в ковариантном формализме [14, 22], хотя, конечно, следует помнить о различном происхождении этих операторов. [14]
О что означает неизбежное присутствие связей второго рода, которые не могут быть отделены от связей первого рода ко-вариантным образом в рамках обычной техники квантования ( см., однако, разд. Одним из известных способов разделения связей является переход к неко вариантной калибровке светового конуса ( см. разд. Для ковариантного BRST-квантования NSR-форма-лизм выглядит предпочтительнее. [15]
Страницы: 1 2