Длина - путь - смешение
Cтраница 2
Таким образом, длина пути смешения турбулентных пульсаций при продольном обтекании плоской пластины турбулентным потоком жидкости пропорциональна расстоянию от пластины. На пропорциональность между / и 2 в плоскопараллельном турбулентном потоке жидкости было впервые указано Прандтлем. [16]
Последнее означает, что длина пути смешения в теории переноса завихренности в ] / 2 раз больше длины пути смешения в теории переноса количества движения. [17]
В поперечных сечениях струй длина пути смешения приближенно остается постоянной. [18]
Анализ на основании теории длины пути смешения вполне удовлетворительно описывает профили скорости в чисто турбулентной области течения при учете влияния на профиль ( в основном на ламинарный подслой) тепло - и массообмена. [19]
Они необходимы для расчета длины пути смешения. [20]
Теория Тейлора позволяет определить длину пути смешения для переноса завихренности между слоями жидкости. Длина смешения по Тейлору в J / 2 раз больше, чем величина, найденная по Прандтлю. Обе теории приводят к приблизительно совпадающим распределениям скоростей в неограниченных струях. Теория переноса количества движения игнорирует флуктуации давления, в то время как теория переноса завихренности учитывает их. Вследствие этого между обеими теориями существует важное различие. [21]
Таким образом, формула Кармана для длины пути смешения может быть получена на основе весьма различных представлений. Но все эти представления, при несомненном их различии, во всяком случае, очень далеки от идеи о пропорциональности между длиной пути смешения и расстоянием от поверхности, которая заложена в данное Прандтлем решение для универсального распределения скорости. Между тем, дальнейшее развитие решения, основанного на использовании формулы Кармана, также приводит к логарифмическому закону распределения скорости, по структуре аналогичному, хотя и не тождественному, универсальному закону Прандтля. Добавим к этому, что, как впервые показано в книге Ландау и Лившица, логарифмическое распределение может быть получено совершенно иным путем непосредственно из соображений о размерности. [22]
Заметим, что по смыслу турбулентного движения длина пути смешения / не должна быть постоянной величиной. [23]
Отсюда ясен локальный характер формулы Прандтля для длины пути смешения. [24]
Наличие архимедовых сил может существенно изменить распределение длин пути смешения. Этот эффект учтывается эмпирическими формулами, полученными в результате исследования стратифицированных пограничных слоев в атмосфере. [25]
Формула (11.71) совпадает со знаменитым соотношением Прандтля для длины пути смешения. [26]
 |
Экспериментальная проверка соотношения. [27] |
При использовании соотношений (3.24) возникают трудности с нахождением длин путей смешения, так как эти величины не являются первичными, а определяются другими статистическими характеристиками. Непосредственное экспериментальное установление длин путей смешения затруднительно, так как для определения этих величин необходимо располагать статистическими данными о движении отдельных пакетов частиц в различных зонах псевдоожиженного слоя и ввести достоверный численный критерий размытия таких пакетов. [28]
 |
Идеализированная схема для анализа стабильности пленки при критическом тепловом потоке. [29] |
Следующий шаг состоит в применении теории Прандтля о длине пути смешения для связи / с б и оценки Vvl. [30]
Страницы: 1 2 3 4