Длина - радиуса-вектор
Cтраница 3
Таким образом, индукция dB прямо пропорциональна длине элемента dl, величине тока /, синусу угла а между направлением тока и радиусом-вектором, соединяющим данный элемент с точкой поля, и обратно пропорциональна квадрату длины радиуса-вектора. [31]
Таким образом, индукция dB прямо пропорциональна длине элемента dl, величине тока /, синусу угла а между направлением тока и радиусом-вектором, соединяющим данный элемент с точкой поля, и обратно пропорциональна квадрату длины радиуса-вектора. [32]
Земли; / / ( / х у, z) - главные центральные моменты инерции спутника соответственно относительно осей ОХ9 О Y и OZ со - угловая скоГрость движения центра масс спутника по орбите; R - длина радиуса-вектора спутника. [33]
Таким образом, приходим к следующей, полученной Пуансо, геометрической интерпретации движения твердого тела в случае Эйлера: эллипсоид инерции для неподвижной точки катится без скольжения по плоскости, неподвижной в пространстве; эта плоскость перпендикулярна кинетическому моменту; угловая скорость тела пропорциональна длине радиуса-вектора точки касания, а по направлению с ним совпадает. [34]
Объединив все выше сказанное, мы можем разбираемое движение твердого тела охарактеризовать следующим образом: твердое тело движется по инерции вокруг неподвижной точки так, что неизменно связанный с ним эллипсоид инерции, соответствующий неподвижной точке, катится без скольжения по одной из неизменяемых плоскостей, неподвижной в пространстве; притом угловая скорость тела пропорциональна длине радиуса-вектора точки касания эллипсоида с плоскостью качения. Движение эллипсоида по плоскости будет качением без скольжения потому, что общая их точка Я, лежит на мгновенной оси и, следовательно, имеет скорость, равную нулю. [35]
Объединив все выше сказанное, мы можем разбираемое движение твердого тела охарактеризовать следующим образом: твердое тело движется по инерции вокруг неподвижной точки так, что неизменно связанный с ним эллипсоид инерции, соответствующий неподвижной точке, катится без скольжения по одной из неизменяемых плоскостей, неподвижной в пространстве; притом угловая скорость тела пропорциональна длине радиуса-вектора точки касания эллипсоида с плоскостью качения. Движение эллипсоида по плоскости будет качением без скольжения потому, что общая их точка Р, лежит на мгновенной оси и, следовательно, имеет скорость, равную нулю. [36]
Эта скорость обратно пропорциональна четвертой степени длины Ka OD радиуса-вектора OD на рис. 10.32. Если для сравнения мы оставим неизменными величины / г, Л / 0, WQ, I и будем увеличивать сжимающую силу п от нуля до п0, то, поскольку точка D на рис. 10.32 будет двигаться от С к В, длина Ка радиуса-вектора OD будет непрерывно уменьшаться. [37]
 |
Рассеяние парциальных волн. [38] |
Где P ( cos6) - полиномы Лежандра, а / / ( k0r) 1 / я / 2 г Ji i / 2 ( V) ( / M-v, ( V) - функции Бесселя полуцелого порядка); 0 и г - ка к обычно, переменные в сферической системе координат, полярный угол и длина радиуса-вектора. Из (3.4) видно, что в любой точке пространства около рассеивающего центра волна-частица всегда наделена полным набором моментов / от 0 до оо, но с разными весовыми множителями. [39]
Этот вектор вполне определяется точкой А. Длина радиуса-вектора равна модулю комплексного числа. [40]
Наименьшее рассеяние наблюдается в направлении, перпендикулярном к падающему пучку ( фиг. Длина радиуса-вектора показывает яркость лучей, рассеянных в направлении под углом в к па-даюшим. При малых углах рассеяние больше, чем вытекает из теории. [41]
В связи с тем, что длина радиуса-вектора - функция угла поворота шарошки, точное решение приведенного уравнения приводит к эллиптическому интегралу второго рода. [42]
Если использовать геометрическую терминологию ( см. Приложение А), то на основании сказанного выше мы видим, что принцип относительности определяет геометрию четырехмерного пространственно-временного многообразия как псевдоевклидову геометрию, в которой инвариантное скалярное произведение выражается формулой ( А. Интервал ds2 интерпретируется, таким образом, как квадрат длины четырехмерного радиуса-вектора, характеризующий пространственно-временное расстояние между соответствующими физическими событиями, не зависящее от выбора инерциальной системы отсчета. Коэффициенты преобразований Лоренца связаны при этом уравнениями ( А. Геометрический смысл этих параметров очевиден: так как преобразование Лоренца представляет собой, как видно из предыдущего, вращение в четырехмерном псевдоевклидовом пространстве, оставляющее инвариантным интервал ds2, то оно может быть разложено на шесть независимых вращений по числу взаимно ортогональных плоскостей четырехмерного пространства. Ясно, что совокупность преобразований Лоренца образует группу. Обычные вращения трехмерного евклидова пространства ( определяемые условиями dr2 dr 2 и dt dt), очевидно, также удовлетворяют определению преобразований Лоренца; они составляют подгруппу группы Лоренца. [43]
В скобках приведены значения начального FH и конечного FK угловых положений радиуса-вектора спирали, длина радиуса-вектора в этих положениях RH и RK и угловой шаг расчета ШАГР. [44]
Если изобразить такую поверхность в аксонометрической проекции, то, очевидно, величины углов 0 и ф и длина радиуса-вектора будут в разной степени искажаться в разных направлениях. [45]
Страницы: 1 2 3 4