Длина - световод
Cтраница 2
Уравнения (4.44) дают периодическое изменение параметров гауссова пучка по длине световода. [16]
Однако при заданном соотношении / сц и Ьф и криволинейном профиле длина световода получается вполне определенной, что не всегда может оказаться достаточным по условиям компоновки. В этих случаях сплошной световод выполняется из двух участков: цилиндрического, примыкающего к фотокатоду, и профилированной головки, отвечающей заданному соотношению диаметров кристалла и катода ФЭУ. [17]
Для практического создания компрессоров полезно выписать ряд простых правил, которыми и определяются длина световода и оптимальное расстояние между решетками; при выполнении этих правил достигается максимальная степень сжатия при заданных значениях параметров световода и параметров импульса. [18]
Отметим также, что передача основной части энергии происходит на первых 20 % длины световода. [19]
Для практического создания компрессоров полезно выписать ряд простых правил, которыми и определяются длина световода и оптимальное расстояние между решетками; при выполнении этих правил достигается максимальная степень сжатия при заданных значениях параметров световода и параметров импульса. [20]
Отметим также, что передача основной части энергии происходит на первых 20 % длины световода. [21]
При этом у световодов малой длины эта разница невелика, но с увеличением длины световодов она быстро возрастает. Кривые 1 и 3 относятся к световодам, в которых волокна у торцов скреплены между собой спеканием за счет стекла оболочки. Кривая 2 характеризует светопропускание световодов, изготовленных из стекла с малым поглощением ( с таким же, как у световодов, характеризующихся кривой /), но у которых волокна на торцах скреплены клеем. В этом случае качество механической обработки торцов световодов ниже, а площадь торца световода, занятая световедущими жилами, меньше, чем при спекании волокон. Эти потери на входе приводят к уменьшению коэффициента светопропускания световодов. При этом необходимо отметить, что существенное снижение коэффициента светопропускания ( кривая 2) наблюдается у световодов небольшой длины. [22]
При выводе (10.5.11) предполагалось, что решетка х ( 2) записана на всей длине световода L. [23]
Полученный результат и расчет числа полных внутренних отражений луча в волокне позволяют сделать вывод, что на длине световода, равной 1 - 1 5 м, превалируют потери световой энергии за счет поглощения ее материалом ( стеклом) волокна. На малых длинах ( несмотря на большое число отражений, испытываемых только Меридиональными лучами без учета косых лучей), коэффициенты светопропуска-ния обоих световодов близки. [24]
Простой конический переход от большего диаметра к меньшему не обеспечивает должного собирания света, так как в зависимости от конусности и длины световода возможно настолько сильное отражение лучей от боковой поверхности, что они могут изменить свое направление в сторону сцинтиллятора. Это снижает эффективность световода. С этой точки зрения уменьшение конусности за счет значительного удлинения световода нежелательно по условиям роста потерь на поглощение в световоде. [25]
Общая длина L пути многократно отраженного луча - меридионального или косого - определяется формулой L - I sec ип где / - длина световода. [26]
Дисперсионная длина LD и нелинейная длина LNL характеризуют длину, на которой дисперсионные или нелинейные эффекты становятся важными для эволюции импульса вдоль длины L световода. [27]
Режим ВКР может считаться непрерывным для импульсов накачки длительностью Т0 1 не, поскольку длина группового разбегания Lw, определенная выражением (8.1.21), обычно превышает длину световода L. Однако для сверхкоротких импульсов длительностью Т0 100 пс обычно Lw L. ВКР, таким образом, ограничивается разницей групповых скоростей и возникает только на расстояниях z - Lw, даже если действительная длина световода L значительно больше Lw. В то же время благодаря относительно высоким пиковым мощностям становятся важными такие нелинейные эффекты, как ФСМ и ФКМ: они могут существенно влиять на эволюцию импульсов накачки и ВКР. Следующий раздел посвящен случаю отрицательной дисперсии, где действуют солитонные эффекты, использование которых привело к появлению волоконных солитонных лазеров. [28]
Эффект ВК-саморассеяния привлек к себе значительное внимание [119-130], так как он дает удобный способ генерации солитонов, несущая частота которых может перестраиваться путем изменения либо длины световода, либо входной мощности накачки. На рис. 8.16 показаны спектры импульсов при изменении длины волны Хр от 1 28 до 1 317 мкм. [30]
Страницы: 1 2 3 4