Длина - взаимодействие
Cтраница 3
Из ( 7 - 42) следует, что для получения эффекта квантового усиления необходимо, чтобы хр. Удовлетворить это неравенство далеко не просто, так как коэффициент х в реальных условиях относительно невелик. Поэтому в квантовых приборах для сокращения длины взаимодействия активное вещество помещают в резонатор, настроенный на частоту индуцированного излучения. [31]
Таким образом, решетка х ( 2) формируется на длине не более 1 м при импульсах накачки длительностью - 100 пс. Во-вторых, уширение спектра, обусловленное ФСМ, ведет к уменьшению длины когерентности накачки и, следовательно. Оказывается, что именно Lcoh является фактором, ограничивающим длину взаимодействия накачки и второй гармоники, поскольку на практике LcohLw. Для учета вклада всех решеток выражение (10.5.1) для / dc следует проинтегрировать по всему спектру накачки. [32]
Для реализации такого дискриминационного механизма ОВФ при ВРМБ в светопроводе необходимо выполнить по крайней мере два условия. Первое условие - большое усиление на длине светопровода Lc - очевидно. Второе условие - неоднородное распределение ноля накачки на входе в светопровод - вытекает из необходимости хорошего перемешивания пучка накачки на длине взаимодействия Lc, чтобы прошедшее через любую точку входного сечения светопровода излучение освещало весь противоположный торец светопровода. Отсюда получаем ограничение расходимости входного излучения снизу: Q dJLc, где dc - диаметр светопровода. [33]
Заметим, что в частотной области, для которой - 21 к I Д / 3 2Ы, величина 0 имеет мнимую часть. Эта область называется запрещенной зоной периодического волновода, изображенного на рис. 11.6; формально она совпадает с аналогичной зоной периодической слоистой среды ( см. разд. Падающие волны, частоты которых соответствуют этой области, являются затухающими на гофрированном участке и испытывают сильное отражение при условии, что длина взаимодействия L достаточно большая. [34]
 |
Изменение показателя преломления, вызванное соударением двух темных солитонов при ai, аз Интерпретацию параметров в гл. 5. [35] |
Каждый темный солитон формирует световодный канал с высоким показателем преломления. Это значит, что если возбужден левый входной канал устройства, то энергия сигнала полностью перекачивается в правый выходной канал. Таким образом устройство, сформированное двумя темными солитонами, всегда ведет себя как линейное устройство связи с характерным размером, равным половине длины биения. Вновь подчеркнем, что длина взаимодействия таких устройств связи наименьшая из возможных и, следовательно, оптимальная. [36]
Такое соотношение между потерями и обменом энергии может иметь место и при столкновении двух солитонов. Однако это возможно лишь при достаточно малом угле соударения, когда в ходе взаимодействия солитонов возможно существование нескольких биений, в ходе которых амплитуда меньшего солитона уменьшается, а амплитуда большего возрастает. При этом из области взаимодействия происходит отток энергии. При больших углах соударений, когда длина взаимодействия меньше периода биений, солитоны почти не изменяются. [37]
 |
Геометрия типичного поперечного электрооптического модулятора. [38] |
Приведенные выше два примера показывают, что величина индекса ( или глубины) модуляции пропорциональна приложенному напряжению. Полуволновые напряжения прямо пропорциональны длине волны света и обратно пропорциональны электрооптическому коэффициенту. Для света в видимом диапазоне длин волн эти напряжения имеют величину порядка нескольких киловатт. Увеличение толщины пластинки приводит к увеличению длины взаимодействия, но и к уменьшению напряженности электрического поля. Следовательно, полное увеличение модуляции за счет увеличения толщины пластинки при продольной модуляции отсутствует. Для излучения ИК-диапазона из-за большой длины волны света ( скажем, 10 6 мкм) возникает необходимость в приложении высоких напряжений. Продольные модуляторы используются только тогда, когда требуются большие площади устройства и большое поле зрения. [39]
Таким образом, этот преобразователь мод действует аналогично фильтру. Характеристики преобразования при этом очень похожи на характеристики фильтра Шольца ( см. разд. Относительная ширина полосы пропускания при отсутствии модовой дисперсии ( см. задачу 11.8) равна ДА / А0 / L I / TV, где N - число периодов, a L - длина взаимодействия. Несколько более подробно такой электрооптический преобразователь мод ТЕ - ТМ мы рассмотрим в следующем разделе. [40]
Описанная конструкция коаксиального оротрона обладает рядом преимуществ. Основная его особенность заключается в существенно боль-щей поверхности дифракционной решетки, у которой происходит взаимодействие электронного потока с высокочастотным полем, и, в силу этого, в возможности генерировать большие мощности. Волновые пучки дифракционного излучения являются однородными и однополя-ризационными и позволяют легко осуществить волноводный или квазиоптический вывод высокочастотной энергии из прибора ( ср. Незначительное изменение конструкции прибора дает возможность получить перестройку по частоте в широком диапазоне. Коаксиальная конструкция прибора удобна для создания оптимального ( по длине взаимодействия) магнитного поля Ц83, 843, а также для осуществления ( например, за счет скачков фазы) возврата в пространство взаимодействия выпавших из синхронизма электронов. [41]
Конструктивно МГД-генераторы различаются конфигурацией и размерами каналов. Наиболее распространенным и простым является линейный канал прямоугольного сечения, расширяющийся по пути потока плазмы. В дисковых МГД-генераторах канал образуется стенками, расположенными по радиусу, на которые опираются верхний и нижний диски. В коаксиальных ( вихревых) МГД-генераторах плазма подается тангенциально в полость между двумя цилиндрическими электродами. Если зазор между электродами невелик, то при той же длине взаимодействия плазмы с магнитным полем коаксиальный МГД-гене-ратор по своим параметрам близок к линейному. [42]
Страницы: 1 2 3