Длина - скачок
Cтраница 2
Для проверки второго следствия для каждого из испытуемых и для каждого из типов углов проводилось усреднение длин скачков, по направлению близких к биссектрисе угла. Если это следствие действительно имеет место, то средние длины скачков на острых углах должны быть больше средних длин скачков на тупых углах. [16]
В работе [493] также показано, что длины скачков приповерхностных полупетель во много раз больше, чем длины термически активируемых скачков дислокаций, рассчитываемых из кривых подвижности. В работе [494] аналогичные данные получены на монокристаллах меди. [17]
Соотношение (9.3) справедливо при довольно общих предположениях, даже когда скачки разделены неодинаковыми интервалами времени и распредение вероятностей длины скачка дискретно, непрерывно или имеет довольно произвольный вид. [19]
К - текущий коэффициент интенсивности напряжений ( КИН); KJQ - начальный КИН; Л /, - длина скачка коррозионной трещины; тс - время инкубационного периода; / с - показатель степени в уравнении роста коррозионной трещины. [20]
Если переходы атомов через фазовую границу описываются так же, как и диффузионное перемещение в объеме, то Q3 - энергия активации для таких переходов и з av4, где а - длина скачка, a V4 - частота атомных колебаний. [21]
Вводя в формулы (3.63) и (3.64) опытные значения kp 1 - 10 12 см2 / с, va 108 молекулДсм2 с) и ю 1 3 103 с - 1, полученные для полимеризации винилацетата, адсорбированного на метилированном аэросиле [38, 41, 60], а также принимая длину молекулы мономера ( и соответственно длину элементарного скачка активного центра по поверхности) а 5 - 10 8 см, получим следующую оценку порядка величин Z) f и / с. Полученное значение / с0 приблизительно на 2 порядка меньше, чем экспериментально найденное [ 2 - 10 - 10 см2 / ( молекул-с) ], что, видимо, указывает на несущественную роль реакционного механизма диффузии в процессе квадратичного обрыва кинетических цепей при полимеризации в данной системе. [22]
 |
Значения вероятности повторных контактов. [23] |
Если же реагенты крупнее молекул растворителя, то диффузия первых должна носить характер мелких перемещений и ее можно считать практически непрерывной. В рамках приближения континуальной диффузии длина скачка и время оседлой жизни одновременно устремляются к нулю. Поэтому и время единичного контакта в континуальной модели бесконечно мало. Однако в этой модели число повторных контактов стремится к бесконечности, так что суммарный результат всех повторных контактов дает ненулевую вероятность рекомбинации партнеров. [24]
Для вывода на основе выражения (41.23) уравнения кинетической диаграммы разрушения t f ( K) необходимо заметить следующее. Таким образом, в качестве длины скачка трещины следует принять А / - и ( т) 8, где величина 1х ( т) 2 учитывает характер распределения концентрации впереди вершины трещины. [25]
K) необходимо заметить следующее. Таким образом, в качестве длины скачка трещины следует принять Д х ( т) 6, где величина Kx ( t) S2 учитывает характер распределения концентрации впереди вершины трещины. [26]
Для вывода на остове выражения (47.23) уравнения кинетической диаграммы разрушения / / ( А) необходимо заметить следующее. Таким образом, в качестве длины скачка трещины следует принять А / и ( т) б, где величина 1 х ( т) 2 учитывает характер распределения концентрации впереди вершины трещины. [27]
Покажем с помощью упрощенной схемы, что функция f - t ( X) подчиняется закону Гаусса. Предположим, что частицы перемещаются вправо или влево только скачкообразно при длине скачка /, причем движение частиц носит случайный характер. Для N скачков имеется 2N возможных последовательностей. [28]
Методика определения К т зависит от вида зависимости KD от скорости. Методика наиболее проста, когда Ко не зависит от скорости трещины и никаких оговорок на длину скачка трещины не требуется. Наличие зависимости Ко от скорости приводит к необходимости учета минимальной, максимальной или обеих скоростей трещины для оценки Кш при соответствующих ограничениях на допустимую величину скачка трещины. [29]
Страницы: 1 2 3