Cтраница 1
Жидкая капелька является наиболее предпочтительным состоянием для осаждения из газовой фазы, способствующим насыщению жидкости поступающими атомами или действующим как катализатор химического процесса. Кристалл растет за счет выделения осаждаемого из капельки вещества. Такой процесс может найти широкое применение для получения монокристаллических слоев. Контролируемый рост может быть получен при использовании примесей в пленках на поверхности подложек я на монокристаллическнх образованиях многих материалов. [1]
В этой теории рассматривается жидкая капелька - линза С, находящаяся в термодинамическом равновесии между жидкими фазами А и В, которые встречаются в плоской поверхности. Как и в предыдущем случае, поверхности капли С сферичны. Углы контакта по отношению к плоской поверхности АВ Гиббс получает, выводя для этой цели, силовым путем, правило, позднее названное правилом Неймана. [2]
Увеличение давления пара над жидкой капелькой представляет собой, с точки зрения молекулярно-кинетической теории, непосредственное следствие уменьшения энергии испарения, которое обусловлено увеличением роли поверхностной энергии капли при уменьшении ее размеров. [3]
Ьсли в паровой фазе образовалась жидкая капелька радиусом акр, то такая капелька будет находиться в равновесии с окружающим ее паром, причем давление пара р будет связано с а ( р соотношением (8.3); однако это равновесие не будет устойчивым, вследствие чего с течением времени начнется рост капельки. Для капелек радиуса, большего, чем а р, давление пара оказывается, как это следует из формулы (8.3), слишком высоким. [4]
Если в паровой фазе образовалась жидкая капелька радиуса р кр, то такая капелька будет находиться в равновесии с окружающим ее паром, причем давление пара р р будет связано с р кр соотношением ( 6 - 20); однако это равновесие не будет устойчивым, вследствие чего с течением времени начнется рост капельки. Для капелек радиуса, большего, чем р давление пара оказывается, как это следует из формулы ( 6 - 20), слишком высоким. Давление пара может понизиться за счет конденсации части пара на этих капельках; в результате этого размеры капелек еще более возрастут. Другими словами, по отношению к каплям радиуса, большего, чем р кр, пар давления р р будет неустойчив, так что если поместить подобные капли в пар, последний начнет конденсироваться на них до полного перехода в жидкую фазу. Рост капель сверхкритического размера происходит как за счет присоединения к ним отдельных молекул, так и за счет слияния с ними капелек докритического размера. [5]
Система из паровой фазы и жидкой капельки размером акр или из жидкой фазы и парового пузырька радиусом а является метастабильной; неустойчивость состояния проявляется сразу же, как только в системе возникает жидкая капелька ( соответственно паровой пузырек) размера больше критического. [6]
Система из паровой фазы и жидкой капельки размером Окр или из жидкой фазы и парового пузырька радиусом икр метастабильна; неустойчивость состояния проявляется как только в системе возникает зародыш новой фазы ( жидкая капелька, пузырек пара), размер которого больше критического. [7]
Система из паровой фазы и жидкой капельки размера p j или из жидкой фазы и парового пузырька радиуса р 2) является неустойчивой; эта неустойчивость проявляется сразу же, как только в системе возникает жидкая капелька ( соответственно паровой пузырек) размера больше критического. [8]
Осаждение кремнезема в кислом растворе в виде коацервата, состоящего из маленьких жидких капелек, было описано в гл. [9]
Электрокапиллярный же эффект, напротив, зависит от общего смещения всего заряда поверхности жидких капелек ртути. [10]
КОАГУЛЯЦИЯ АКУСТИЧЕСКАЯ - процесс сближения и укрупнения взвешенных в газе или жидкости мелких твердых частиц, жидких капелек и газовых пузырьков под действием акустич. [11]
В растворах повышенной концентрации каждый раз при достижении определенной температуры появляется молочного вида помутнение из-за образования жидких капелек нафталина. Оно исчезает при повторном нагревании до температуры, примерно на 0 2 превышающей предыдущую. Таким образом, непосредственно при переходе кривой растворимости жидкого нафталина появляются капельки, которые остаются в этом состоянии и могут наблюдаться до температур приблизительно па 55 ниже точки плавления. Вместо него при продолжающемся охлаждении наблюдается, в основном на стеклянных стенках, появление кристаллических лепестков. [12]
Химический потенциал и функции ( 0) - Классическая формула Гиббса - Томсона определяет увеличение химического потенциала малых жидких капелек с уменьшением их размера. [13]
Возможен также и такой случай, когда в паровой раствор переходит большая часть силиката натрия, а другая часть остается в жидкой капельке, содержащей концентрированный раствор едкого натра. В этом последнем случае содержание силиката натрия в насыщенном паре должно быть больше 0 03 - 0 04 мг / кг. [14]
Равновесное давление пара над малень-жой капелькой всегда больше, чем над плоской поверхностью жидкости, вследствие чего пар, являющийся насыщенным по отношению к плоской поверхности, по отношению к маленькой жидкой капельке является ненасыщенным. Поэтому маленькая капелька жидкости, образовавшаяся в сосуде, где находится насыщенный ( по отношению к плоской поверхности) пар, не может находиться в равновесии с последним и будет испаряться до тех пор, пока давление пара не будет доведено, например путем сжатия пара, до значения давления паров, насыщающих пространство над капелькой данного размера; в этот момент между капелькой и окружающим ее паром установится равновесие, а при дальнейшем сжатии пара начнется конденсация пара на капельке. [15]