Длина - трек
Cтраница 3
Полная идентификация частицы по ее следу в эмульсии может потребовать целого ряда измерений. Если природа частицы известна и пробег ее целиком укладывается в эмульсии, то, естественно, используя соответствующее данной эмульсии соотношение пробег - энергия и зная длину трека, можно найти энергию частицы. Частицы умеренных скоростей ( v С с), треки которых оканчиваются в эмульсии, можно идентифицировать по длине трека и плотности зерен, поскольку последняя пропорциональна удельной ионизации. Плотность зерен меняется от - 3000 1 / слг для минимально ионизирующих частиц до величины примерно в 500 раз большей, при которой наступает насыщение. [31]
Прежде чем приступить к измерениям, нужно хотя бы четверть часа потратить на осмотр пластинки, чтобы привыкнуть к виду и расположению треков, к их толщине в начале и в конце пробега. Затем следует приступать к поискам случаев тс - ц-рас-пада. Промерять длину треков следует лишь для совершенно ясных случаев, чтобы не запутывать картину посторонними событиями. [32]
Длину трека рекомендуется устанавливать так, чтобы несколько кругов, вместе взятых, давали длину, равную целому числу км. Для велогонок применяют 200, 250, 333V3 -и. Ширина дороги зависит от длины трека, от количества гонщиков, одновременно участвующих в заезде. На треках шириной в 10 м возможны состязания малых автомо-билей. [33]
Если указано UNITSYSSQ, то используется либо устройство установки магнитных лент, либо устройство установки магнитных дисков. Выбор устройства осуществляется операционной системой во время запуска пункта задания. Длина блока не может превысить длину трека. После использования лента остается установленной и разгружается лишь тогда, когда необходимо установить на это устройство другую ленту. [34]
Полная идентификация частицы по ее следу в эмульсии может потребовать целого ряда измерений. Если природа частицы известна и пробег ее целиком укладывается в эмульсии, то, естественно, используя соответствующее данной эмульсии соотношение пробег - энергия и зная длину трека, можно найти энергию частицы. Частицы умеренных скоростей ( v С с), треки которых оканчиваются в эмульсии, можно идентифицировать по длине трека и плотности зерен, поскольку последняя пропорциональна удельной ионизации. Плотность зерен меняется от - 3000 1 / слг для минимально ионизирующих частиц до величины примерно в 500 раз большей, при которой наступает насыщение. [35]
 |
Кажущиеся диаметры мишени для а-частиц с энергией 5 Мэв. [36] |
До сих пор мы не принимали во внимание вторичные ионизации, указывая лишь на то, что для мишеней обычно встречающихся размеров малые скопления вторичных ионов не могут дать существенного добавления к эффекту, вызываемому первичными ионизациями. Это утверждение не будет, однако, верно для б-электронов, обладающих большими энергиями, треки которых имеют значительную длину. Вторичная ионизация играет наибольшую роль в экспериментах са-излучением, так как в этом случае полная длина треков б-электронов превышает длину трека самой а-частицы ( см. рис. 1, а итабл. Отказ от учета вторичной ионизации приводит к тому, чтовычислен-ные размеры мишени оказываются значительно больше ее действительных размеров. Если какая-либо часть этой колонны ионов окажется в пределах мишени радиусом г, отмечается попадание. [37]
В последнем случае должно обсуждаться некоторое перекрывание отдельных шпор трека ионизации. Оно вызывает соответствующее локальное возрастание дозы; для большой величины ЛПЭ перекрываются отдельные сферические области и образуется цилиндрический трек. Следует заметить, что диффузия из области с цилиндрической симметрией описывается другой временной зависимостью - в уравнении (3.7) а становится п / 4 nDt, где п - число частиц на единицу длины трека ионизации. Гангули и Маги [96] сформулировали реакционную кинетику для процесса, при котором все радикалы трека образуются одновременно и находятся в подобных статистически распределенных сферических областях. Когда частицы таких шпор диффундируют, они могут взаимодействовать с частицами из соседних центров. Модель предполагает, что частицы всегда находятся в гауссовом распределении и что для половинного изменения концентрации частиц необходимо принять во внимание только их диффузию, но не реакции. [38]
В последнем случае должно обсуждаться некоторое перекрывание отдельных шпор трека ионизации. Оно вызывает соответствующее локальное возрастание дозы; для большой величины ЛПЭ перекрываются отдельные сферические области и образуется цилиндрический трек. Следует заметить, что диффузия из области с цилиндрической симметрией описывается другой временной зависимостью - в уравнении (3.7) а становится п / 4 nDt, где п - число частиц на единицу длины трека ионизации. Гангули и Маги [96] сформулировали реакционную кинетику для процесса, при котором все радикалы трека образуются одновременно и находятся в подобных статистически распределенных сферических областях. Когда частицы таких шпор диффундируют, они могут взаимодействовать с частицами из соседних центров. Модель предполагает, что частицы всегда находлтся Б гауссовом распределении и что для половинного изменения кон центрации частиц необходимо принять во внимание только их диффу зию, ноне реакции. [39]
Применяется в основном для регистрации светящихся частиц, причем светимость создается за счет их разогрева или при их непрерывном освещении от дополнительного источника излучения. Прерывистость освещения фотопленки обеспечивается при их регистрации фотокинокамерой. На рис. 29 представлена фотография угольных частиц, проходящих в аргоновой струе ВЧИ-плазмы. Длина трека определяется по фотографии с учетом масштаба фотосъемки, а время - по экспозиции. [40]
Ядерные фотоэмульсии ( 1927; советский физик Л. В. Мысовский ( 1888 - 1939)) - это простейший трековый детектор заряженных частиц. Прохождение заряженной частицы в эмульсии вызывает ионизацию, приводящую к образованию центров скрытого изображения. После проявления следы заряженных частиц обнаруживаются в виде цепочки зерен металлического серебра. Так как эмульсия - среда более плотная, чем газ или жидкость, используемые в вильсоновской и пузырьковой камерах, то при прочих равных условиях длина трека в эмульсии более короткая. Так, трек длиной 0 05 см в эмульсии эквивалентен треку в 1 м в камере Вильсона. Поэтому фотоэмульсии применяются для изучения реакций, вызываемых частицами в ускорителях сверхвысоких энергий и в космических лучах. В практике исследований высокоэнергетических частиц используются также так называемые стопы - большое число маркированных фотоэмульсионных пластинок, помещаемых на пути частиц и после проявления промеряемых под микроскопом. [41]
Ядерные фотоэмульсии ( 1927; российский физик Л. В. Мысовский ( 1888 - 1939)) - это простейший трековый детектор заряженных частиц. Прохождение заряженной частицы в эмульсии вызывает ионизацию, приводящую к образованию центров скрытого изображения. После проявления следы заряженных частиц обнаруживаются в виде цепочки зерен металлического серебра. Так как эмульсия - среда более плотная, чем газ или жидкость, используемые в вильсоновской и пузырьковой камерах, то при прочих равных условиях длина трека в эмульсии более короткая. Так, трек длиной 0 05 см в эмульсии эквивалентен треку в 1 м в камере Вильсона. Поэтому фотоэмульсии применяются для изучения реакций, вызываемых частицами в ускорителях сверхвысоких энергий и в космических лучах. В практике исследований высокоэнергетических частиц используются также так называемые стопы - большое число маркированных фотоэмульсионных пластинок, помещаемых на пути частиц и после проявления промеряемых под микроскопом. [42]
Камера Вильсона ( 1912) - это старейший и на протяжении многих десятилетий ( вплоть до 50 - 60 - х годов) единственный тип трекового детектора. Выполняется обычно в виде стеклянного цилиндра с плотно прилегающим поршнем. Цилиндр наполняется нейтральным газом ( обычно гелием или аргоном), насыщенным парами воды или спирта. По характеру и геометрии треков можно судить о типе прошедших через камеру частиц ( например, а-частица оставляет сплошной жирный след, - частица - тонкий), об энергии частиц ( по величине пробега), о плотности ионизации ( по количеству капель на единицу длины трека), о количестве участвующих в реакции частиц. [43]
На рис. 5.8.1, а показана геометрическая схема устройства, использованного для формирования течения в первом из этих исследований. На каждой из двух вертикальных боковых стенок, имеющих форму перевернутой буквы U, развивается вертикальное течение пограничного слоя. Длина треков на рис. 5.8.1 6, создаваемых малыми освещенными частицами плиолита, характеризует величину скорости и местное направление потока. Ясно видно, что отсутствуют какие-либо вихревые движения, возвратное течение или циркуляция, которые часто связывают с отрывом пограничных слоев от поверхности в вынужденных течениях. Стационарные ламинарные течения просто соединяются и плавно отделяются от поверхности. Они вынуждены оторваться, так как текут навстречу друг другу. [44]
В ноябре 1953 г. в проливе Скагеррак и Халлмарфьорде ( Швеция) было взято 8 образцов морской воды объемом от 20 до 40 л с соленостью 23 0 - 34 9 % 0 - Торий выделяют по следующей методике: сразу после отбора рН морской воды доводили до 2 и прибавляли определенное количество Th234 ( UXi) в качестве индикатора. Сначала торий был осажден с Fe ( OH) g, использованной как носитель. Дальнейшую очистку проводили посредством ионообменной хроматографии с последующей экстракцией растворителями; конечная фракция представляла собой цитратный комплекс, который пригоден для соединения с фотоэмульсией. Содержание различных изотопов тория было определено по их альфа-активности, для чего использовали ядерные фотоэмульсии, или, точнее, методы двухслойной эмульсии. Как RdTh, TaKnRdAc дают пятилучевые звезды, более 90 % из них происходят от RdAc, на что указывает длина треков. В большей части образцов активность оказалась значительно менее ожидаемой, поэтому было невозможно отличить ионий от тория на основании различия в длине их треков, удалось установить только верхний предел концентрации иония и тория. [45]
Страницы: 1 2 3